專利名稱:用于兩個粒子束以產(chǎn)生碰撞的加速器的制作方法
用于兩個粒子束以產(chǎn)生碰撞的加速器技術(shù)領(lǐng)域：
[0001]本發(fā)明涉及一種用于兩個粒子束以產(chǎn)生碰撞的加速器。
背景技術(shù)：
[0002]存在核反應(yīng)設(shè)備，其中將被加速粒子的射線互相對齊，以便觸發(fā)碰撞。[0003]例如公知質(zhì)子11硼-核聚變反應(yīng)的反應(yīng)物應(yīng)當(dāng)具有互相超過600keV的動能。在 聚變的情況下釋放8. 7MeV的能量。
發(fā)明內(nèi)容
[0004]本發(fā)明要解決的技術(shù)問題是，提供一種用于觸發(fā)核反應(yīng)的具有能量高效的裝置的 加速器。[0005]上述技術(shù)問題通過獨立權(quán)利要求
的特征解決。本發(fā)明的擴展存在于從屬權(quán)利要求
的特征中。[0006]按照本發(fā)明的用于加速帶電粒子的兩個射線和用于產(chǎn)生在兩個射線之間的碰撞 的加速器具有[0007]-用于產(chǎn)生靜電勢場的勢場裝置，其這樣實現(xiàn)，使得通過靜電場可以加速或減速帶 電粒子的兩個射線，[0008]-反應(yīng)區(qū),在該反應(yīng)區(qū)中發(fā)生兩個帶電粒子束的碰撞，[0009]-勢場中用于第一射線的第一加速路徑，所述第一加速路徑指向反應(yīng)區(qū)，[0010]-勢場中用于第二射線的第二加速路徑，所述第二加速路徑同樣指向反應(yīng)區(qū)。[0011]反應(yīng)區(qū)在幾何上關(guān)于勢場和關(guān)于第一和第二加速路徑這樣布置，使得兩個射線的 粒子在加速器運行的情況下沿著第一加速路徑和第二加速路徑被加速到反應(yīng)區(qū)。在反應(yīng)區(qū) 中的相互作用和穿過反應(yīng)區(qū)之后在勢場中又將互相不碰撞的粒子減速，從而通過勢場裝置 應(yīng)用的用于將兩個射線加速到反應(yīng)區(qū)的能量通過減速而被至少部分重新獲得。[0012]因此，所建議的裝置使用靜電加速場用于加速作為反應(yīng)物的至少兩個離子束。在 反應(yīng)射線加速和穿過反應(yīng)區(qū)之后將帶電粒子在靜電場中又減速至小的速度。以這種方式基 本上并且大部分又重新獲得沒有互相反應(yīng)的粒子的動能。[0013]以這種方式也可以容忍小的反應(yīng)截面。換言之，已經(jīng)認識到，在在穿過反應(yīng)區(qū)之后 消滅射線(例如通過所謂的Beam-Dump)的裝置中可以發(fā)生大的能量損耗。例如，這在用于 核聚變反應(yīng)的反應(yīng)物的反應(yīng)截面太小的情況下，可能導(dǎo)致能量產(chǎn)出總體上是負的，盡管在 實際的聚變反應(yīng)中能量產(chǎn)出是高的。[0014]該負的凈能量產(chǎn)出在使用固定靶的情況下可以產(chǎn)生負面的效果，因為動能在該情 況中也不能被重新獲得。[0015]所建議的裝置解決了該問題，因為對于加速粒子而應(yīng)用的能量的大部分通過靜電 的勢場、射線曲線和反應(yīng)區(qū)的幾何布置而又重新被獲得。[0016]因為粒子的一部分沒有大的影響地穿過反應(yīng)區(qū)，所以可以通過勢場中的幾何布置而重新獲得用于加速粒子束的所應(yīng)用的能量的60%、特別是70%或最高特別是80%或甚至 90%。[0017]因此，可以在給定的能量開銷的情況下應(yīng)用強的粒子束并且由此實現(xiàn)高的反應(yīng) 率。與等離子體反應(yīng)區(qū)不同，在反應(yīng)區(qū)中能量的存在附加地最小化，從而例如通過射線和脈 沖傳輸最小化損耗。[0018]此外，加速器還可以具有用于勢場中第一射線的第一減速路徑，該第一減速路徑 的方向是背離反應(yīng)區(qū)。加速器也可以對于第二射線具有勢場中的第二減速路徑，該第二減 速路徑的方向是背離反應(yīng)區(qū)。加速器由此不必對于每個射線具有一個減速路徑。例如可以 為了部分的能量重新獲取而足夠的是，在穿過反應(yīng)區(qū)之后減速這兩個射線。[0019]此外，加速器還可以包括第一源，以便提供用于第一射線的帶電粒子和用于將其 饋入到第一加速路徑中。加速器也可以具有第二源，以便提供用于第二射線的帶電粒子和 用于將其饋入到第二加速路徑中。[0020]此外，加速器還可以包括用于第一射線的減速粒子的第一捕捉器，其位于第一射 線路徑的末端并且特別是帶負電的。加速器同樣可以具有用于第二射線的減速粒子的第二 捕捉器，其位于第二射線路徑的末端并且特別是帶負電的。捕捉器電極收集減速的粒子。位 于捕捉器電極上的電勢這樣選擇，使得捕捉器電極捕捉減速的粒子。捕捉器電極的電勢通 常與勢場中的布置了捕捉器電極的位置一致。[0021]第一射線的粒子可以是質(zhì)子。第二射線的粒子可以是11硼-離子。勢場裝置可以 特別這樣構(gòu)造，使得通過產(chǎn)生的勢場可以實現(xiàn)超過600keV的碰撞能量。以這種方式可以采 用加速器用于質(zhì)子-11硼-聚變反應(yīng)。[0022]勢場裝置可以包括由互相同心布置的電極組成的電容器堆，具有第一電極，所述 第一電極可以被置于第一電勢，和具有第二電極，所述第二電極與第一電極同心布置并且 可以被置于與第一電勢不同的第二電勢，從而在第一電極和第二電極之間構(gòu)造加速的電 勢，其中反應(yīng)區(qū)處于第一電極的內(nèi)部。第一電極由此可以是帶負電的高壓電極。[0023]勢場裝置可以具有一個或多個中間電極，所述中間電極同心地布置在第一電極和 第二電極之間?？梢栽O(shè)置開關(guān)裝置，電容器堆的電極利用所述開關(guān)裝置相連并且所述開關(guān) 裝置這樣構(gòu)造，使得在開關(guān)裝置運行時電容器堆的互相同心布置的電極按照其布置的順序 被置于增加的電勢級別。在此，高壓電極可以是在同心布置情況下位于最遠的內(nèi)部的電極， 而最外部的電極例如可以是接地電極。[0024]通過具有電子管的開關(guān)裝置，電容器堆的電極可以利用泵交流電壓充電。泵交流 電壓的振幅相對于可達到的DC高壓可以相對小。勢場裝置的該構(gòu)造允許提供在緊湊結(jié)構(gòu) 情況下的高的加速。[0025]同心布置總體上允許緊湊的構(gòu)造。為了有利地利用絕緣體積，也就是在內(nèi)部和外 部電極之間的體積，將一個或多個同心的中間電極置于合適的電勢。電勢級別連續(xù)增加并 且可以這樣來選擇，使得在整個絕緣體積的內(nèi)部得到盡可能均勻的場強。[0026]在絕緣體積中可以具有高真空。絕緣材料的使用具有如下的缺陷，即，材料在承受 電的直流場時容易汲取內(nèi)部電荷(所述內(nèi)部電荷特別是通過離子化射線在運行加速器的情 況下引起的)。所汲取的游離電荷在所有物理絕緣體中引起非常不均勻的電場強度，該電場 強度然后導(dǎo)致超過擊穿極限并且由此導(dǎo)致火花通道形成。電極堆的電極通過真空互相絕緣避免了這樣的缺陷。在穩(wěn)定運行中可利用的電場強度可以由此得到放大。該布置由此基本 上(除了少數(shù)的組件諸如電極的懸掛件之外)無需絕緣材料。由此實現(xiàn)高壓電極的高效的、 即節(jié)省空間的和穩(wěn)健的絕緣。[0027]此外，所引入的中間電極提高了擊穿場強極限，從而可以產(chǎn)生比沒有中間電極時 更高的直流電壓。這一點基于，擊穿場強在真空中與電極距離的平方根成反比。所引入的 中間電極(利用所述中間電極電場使得在直流電壓-高壓源內(nèi)部變得更均勻)同時對可能 的、可達到的場強的有利提高作出貢獻。[0028]如果采用這樣的直流電壓-高壓源作為勢場裝置，則在緊湊的構(gòu)造的情況下可以 實現(xiàn)在MV范圍內(nèi)的粒子能量。[0029]在有利的實施方式中，開關(guān)裝置包括高壓級聯(lián)，特別是格納赫(Greinacher)級聯(lián) 或科克羅夫特-沃爾頓(Cockcroft-Walton)級聯(lián)。利用這樣的裝置可以借助比較小的交 流電壓對第一電極、第二電極以及中間電極為了產(chǎn)生直流電壓而充電。[0030]該實施方式基于高壓產(chǎn)生的思路，如通過格納赫整流器級聯(lián)可以實現(xiàn)的那樣。在 加速器中被采用時，通過在粒子源和加速器路徑的末端之間施加高的電勢，電勢能用于轉(zhuǎn) 換粒子的電能。[0031]在一種實施變形中，電容器堆通過穿過電極延伸的縫隙劃分為兩個互相分離的電 容器鏈。通過將電容器堆的同心電極分離為兩個互相分離的電容器鏈，兩個電容器鏈以有 利的方式可以對于級聯(lián)的開關(guān)裝置的構(gòu)造如格納赫級聯(lián)或科克羅夫特-沃爾頓級聯(lián)被使 用。每個電容器鏈在此表示互相同心布置的(部分)電極。[0032]在電極堆作為球殼堆的構(gòu)造中，例如可以通過沿著赤道的截面進行所述分離，該 截面然后導(dǎo)致兩個半球堆。[0033]鏈的各個電容器在這樣的電路中可以分別充電到初始的輸入交流電壓的峰-峰 電壓，該峰-峰電壓用于高壓源的充電，從而可以簡單地實現(xiàn)上面提到的電勢平衡、均勻的 電場分布和由此絕緣路徑的最佳利用。[0034]按照有利的方式，包括高壓級聯(lián)的開關(guān)裝置可以將兩個相互分離的電容器鏈相互 連接，并且尤其是設(shè)置在所述縫隙中。用于高壓級聯(lián)的輸入交流電壓可以施加在電容器鏈 的兩個最外面的電極之間，因為例如可以從外部接近這兩個電極。然后整流器電路的二極 管鏈可以被設(shè)置到赤道縫隙中(以及由此按照節(jié)省空間的方式設(shè)置)。[0035]電容器堆的電極可以這樣形成，即，其位于橢圓形表面，特別是球面，或位于圓柱 形表面上。這些形狀在物理上是有利的。特別有利的是，如空心球或球電容器情況下那樣 選擇電極的形狀。類似的形狀諸如圓柱體情況下也是可以的，但是后者通常具有比較不均 勻的電場分布。[0036]殼狀的電勢電極的很小的電感允許應(yīng)用高的運行頻率，從而盡管各個電容器的電 容相對很小但是電壓下降在電流消耗時也是有限的。[0037]在一種實施方式中，開關(guān)裝置包括二極管，所述二極管特別是可以構(gòu)造為電子管。 這一點與半導(dǎo)體二極管相比是有利的，因為現(xiàn)在在電極堆之間沒有物理連接，所述物理連 接伴隨擊穿危險，并且因為真空二極管限制電流地起作用并且相對于電流過載或電壓過載 是穩(wěn)健的。[0038]整流器鏈的二極管甚至可以被構(gòu)造為沒有本身的真空套的真空電子管。在這種情況中對于電子管的運行所必須的真空通過真空絕緣的真空形成。[0039]陰極可以作為例如具有射線加熱器的熱的電子發(fā)射器通過赤道的縫隙或作為光電陰極構(gòu)造。后者允許通過調(diào)制例如通過激光輻射的曝光對每個二極管中的電流并且由此對充電電流和由此間接對高壓進行控制。[0040]加速路徑或減速路徑可以通過到電容器堆的電極的開口形成。粒子的加速或減速然后通過電極進行。[0041]在加速器中使用真空還具有如下的優(yōu)點，S卩，不必須設(shè)置本身的射線管，該射線管至少部分具有絕緣表面。在此，也避免了沿著絕緣表面出現(xiàn)壁放電的關(guān)鍵問題，因為加速通道現(xiàn)在不需要具有絕緣表面。


[0042]借助以下附圖詳細闡述了本發(fā)明的實施例，但是并不限于此。其中示出了加速器的構(gòu)造的示意圖，示出了現(xiàn)有技術(shù)已知的Greinacher電路的示意圖，示出了在中心具有反應(yīng)區(qū)的勢場裝置的截面的示意圖，示出了具有圓柱形設(shè)置的電極堆的電極結(jié)構(gòu)的示意圖，示出了根據(jù)圖3的勢場產(chǎn)生裝置的截面的示意圖，其中電極距離朝著中心逐示出了構(gòu)成為無真空活塞的電子管的開關(guān)裝置的二極管的圖示，示出了顯示充電過程與泵周期的依賴關(guān)系的圖，以及示出了電極末端的有利的克希霍夫形式。[0043]圖1[0044]圖2[0045]圖3[0046]圖4[0047]圖5 漸減小，[0048]圖6[0049]圖7[0050]圖8[0051 ]相同的部件在附圖中具有相同的附圖標(biāo)記。
具體實施方式
[0052]圖1示出了按照本發(fā)明的加速器29的示意圖，用于加速帶電粒子的兩個射線71、 73和用于產(chǎn)生這兩個射線之間的碰撞。根據(jù)該圖示可以解釋工作方式的原理。[0053]加速器29具有產(chǎn)生靜`態(tài)勢場的裝置。在此處所示出的實施例中，該裝置包括帶負電的第一中心電極37，其例如可以圓柱形或球形構(gòu)造。中心電極37包括開口，通過該開口， 加速的粒子束71、73可以進入或又出來。外部電極37可以接地并且也與中心電極37那樣包括相應(yīng)的開口。[0054]在中心電極37和外部電極39之間形成為加速或減速粒子束71、73而使用的靜態(tài)勢場。[0055]在中心電極37內(nèi)部具有互相作用區(qū)75，在該互相作用區(qū)中兩個粒子束71、73互相作用。[0056]第一離子源77位于外部電極39之外并且提供離子種類，例如質(zhì)子_H+_。第二離子源79也位于外部電極39之外并且提供第二離子種類，例如11B5+離子。[0057]離子被成形為第一粒子束71或第二粒子束73并且通過由裝置產(chǎn)生的勢場加速。 在兩個粒子束71、73穿過互相作用區(qū)75之后，兩個粒子束71、73又被減速，從而為加速而使用的能量的大部分又被重新獲得。在減速路徑的末端具有分別一個捕捉電極83、85，用于收集相應(yīng)的粒子。捕捉電極83、85處于小的負電勢，從而其功能得到保證。[0058]在圖2的電路圖中示出了按照格納赫電路構(gòu)造的高壓級聯(lián)9的原理。利用該原理， 可以實現(xiàn)勢場裝置的構(gòu)造，該構(gòu)造特別有利并且以下結(jié)合圖3解釋。[0059]在輸入端11施加交流電壓U。第一半波通過二極管13將電容器15充電到電壓U。 在該交流電壓的接下來的半波中，來自電容器13的電壓U與輸入端11處的電壓U相加，從 而現(xiàn)在電容器17通過二極管19被充電到電壓2U。該過程在接下來的二極管和電容器中重 復(fù)，從而在圖1所繪制的電路中在輸出端21處總共達到電壓6U。圖2還清楚地示出了如何 通過所示出的電路分別由第一電容器組23形成第一電容器鏈，由第二電容器組25形成第 二電容器鏈。[0060]圖3示出了具有中心電極37、外部電極39和一系列中間電極33的高壓源31的示 意截面，所述中間電極通過高壓級聯(lián)35 (其原理已經(jīng)在圖2中闡述過)連接并且可以通過 該高壓級聯(lián)35充電。高壓源被用作用于產(chǎn)生勢場的裝置。在圖3中為清楚起見沒有示出 源和捕捉電極，但是它們位于與圖1中類似的位置。[0061]電極39、37、33被構(gòu)成為空心球形并且相互同心地設(shè)置。可以施加的最大電場強 與電極的曲率成比例。因此球殼幾何形狀是特別有利的。[0062]在中心設(shè)置高壓電極37，最外面的電極39可以是接地電極。通過赤道截面47將 電極37、39、33分為兩個通過縫隙相互分離的半球堆。第一半球堆形成第一電容器鏈41，第 二半球堆形成第二電容器鏈43。[0063]在此，在最外面的電極半殼39' ,39''上分別施加交流電壓源45的電壓U。用 于形成電路的二極管49被設(shè)置在半空心球的大圓的范圍中，也就是在相應(yīng)的空心球的赤 道截面47中。二極管49形成兩個電容器鏈41、43之間的橫向連接，所述兩個電容器鏈與 圖2的兩個電容器組23、25相對應(yīng)。[0064]在這里所示的高壓源31中，通過到電極殼的開口形成第一加速或減速路徑51和 第二加速或減速路徑52。[0065]為了隔離高壓電極37，通過真空絕緣來隔離整個電極裝置。尤其是由此可以產(chǎn)生 高壓電極37的特別高的電壓，這導(dǎo)致特別高的粒子能量。但是原則上也可以考慮借助固體 或液體的絕緣物質(zhì)來使高壓電極絕緣。[0066]使用真空作為絕緣體并且使用數(shù)量級為Icm的中間電極距離使得可以實現(xiàn)值超 過20MV/m的電場強。此外，使用真空具有以下優(yōu)點，即加速器在運行期間不需要輕負載，因 為在加速中出現(xiàn)的輻射可能在絕緣體材料中產(chǎn)生問題。這允許更小和更緊湊的機器結(jié)構(gòu)。[0067]按照高壓源的一種實施方式，中心電極置于-10MV的電勢。[0068]該高壓源具有N=50級，也就是總共100個二極管和電容器。在內(nèi)部半徑r=0. 05m 以及存在擊穿場強為20MV/m的真空絕緣的情況下，外部半徑為O. 55m。在每一個半球中都 存在50個間隔，其中相鄰球殼之間的距離為1cm。[0069]較小數(shù)量的級減小了充電周期的數(shù)量和有效的內(nèi)部源阻抗，但是提高了對泵充電 電壓的要求。[0070]設(shè)置在赤道縫隙中的將兩個半球堆相互連接的二極管例如可以設(shè)置為螺旋形的 圖案。總電容根據(jù)方程(3.4)是74pF，所存儲的能量是3. 7kJ。2mA的充電電流需要大約 IOOkHz的運行頻率。[0071]圖4圖解了一種電極形式，其中空心圓柱體形狀的電極33、37、39相互同心設(shè)置。 通過一個縫隙將電極堆分成相互分離的兩個電容器鏈，它們可以與類似圖2所構(gòu)建的開關(guān)裝置連接。(此處未示出的)加速或減速路徑通過在電容器堆的電極中的開口形成。[0072]圖5示出了在圖2中所示出的高壓源的擴展，其中電極39、37、33的距離朝著中心逐漸減小。如下面闡述的，通過這種設(shè)計可以補償施加在外部電極39上的泵交流電壓朝著中心的減小，從而盡管如此在相鄰的電極對之間占主導(dǎo)的仍是基本上相同的場強。由此可以沿著加速通道51、52達到最大程度恒定的場強。[0073]圖6示出開關(guān)設(shè)備的二極管的設(shè)計。為了清楚起見，僅示意性示出了同心設(shè)置的、 半球殼形的電極39、37、33。[0074]在此，將二極管作為電子管63示出，具有陰極65和相對的陽極67。由于開關(guān)裝置設(shè)置在真空絕緣中，因此取消了電子管的真空套，否則該真空套是電子的運行所需要的。陰極可以作為例如具有射線加熱器的熱的電子發(fā)射器通過赤道的縫隙或作為光電陰極構(gòu)造。 后者允許通過調(diào)制例如通過激光輻射的曝光對每個二極管中的電流并且由此對充電電流和由此間接對高壓進行控制。[0075]下面對高壓源的部件或粒子加速器進行詳細的說明。[0076]球形電容器[0077]該裝置遵循圖1所示出的原理，即高壓電極設(shè)置在加速器的內(nèi)部并且同心的接地電極設(shè)置在加速器的外側(cè)。[0078]具有內(nèi)部半徑r和外部半徑R的球電容器具有電容
權(quán)利要求
1.一種用于加速帶電粒子的兩個射線(71，73)和用于產(chǎn)生在兩個射線(71，73)之間的碰撞的加速器(29),具有-用于產(chǎn)生靜電勢場的勢場裝置(33，35，37，39，45)，其這樣實現(xiàn)，使得通過靜電場可以加速或減速帶電粒子的兩個射線(71，73)，-反應(yīng)區(qū)(75)，在該反應(yīng)區(qū)中發(fā)生兩個射線(71，73)的碰撞，-勢場中用于第一射線(71)的第一加速路徑(51)，所述第一加速路徑(51)指向反應(yīng)區(qū) (75)，-勢場中用于第二射線(72)的第二加速路徑(52)，所述第二加速路徑(52)指向反應(yīng)區(qū) (75)，其中，所述反應(yīng)區(qū)(75 )在幾何上關(guān)于勢場和關(guān)于第一和第二加速路徑(51，52 )這樣布置，使得兩個射線(71，73 )的粒子沿著第一加速路徑(51)和第二加速路徑(52 )被加速到反應(yīng)區(qū)(75)，并且在反應(yīng)區(qū)(75)中的相互作用和穿過反應(yīng)區(qū)(75)之后在勢場中又被減速，從而通過勢場裝置應(yīng)用的用于將兩個射線(71，73)加速到反應(yīng)區(qū)(75)的能量通過減速而被至少部分重新獲得。
2.根據(jù)權(quán)利要求
1所述的加速器(29)，具有-用于勢場中第一射線(71)的第一減速路徑，該第一減速路徑的方向是背離反應(yīng)區(qū) (75)，和/或-對于勢場中第二射線(72)的第二減速路徑，該第二減速路徑的方向是背離反應(yīng)區(qū) (75)。
3.根據(jù)權(quán)利要求
1或2所述的加速器(29)，具有-第一源(77)，以便提供用于第一射線(71)的帶電粒子以及用于將其饋入到第一加速路徑(51)中，和/或-第二源(79)，以便提供用于第二射線(72)的帶電粒子以及用于將其饋入到第二加速路徑(52)中。
4.根據(jù)權(quán)利要求
1至3之一所述的加速器(29)，具有-用于第一射線(71)的減速粒子的第一捕捉器(83)，其位于第一射線路徑的末端并且特別是帶負電的，和/或-用于第二射線(72)的減速粒子的第二捕捉器(85)，其位于第二射線路徑的末端并且特別是帶負電的。
5.根據(jù)權(quán)利要求
1至4之一所述的加速器(29)，其中，所述第一射線的粒子是質(zhì)子和 /或所述第二射線的粒子是硼離子，并且所述勢場裝置特別這樣構(gòu)造，使得能夠?qū)崿F(xiàn)超過 600keV的碰撞能量。
6.根據(jù)權(quán)利要求
1至5中任一項所述的加速器(29)，其中，所述勢場裝置包括由互相同心布置的電極組成的電容器堆，-具有第一電極(37)，所述第一電極能夠被置于第一電勢，-具有第二電極(39)，所述第二電極能夠被置于與第一電勢不同的第二電勢，從而在第一電極和第二電極之間構(gòu)造出加速的電勢，-其中，所述反應(yīng)區(qū)(75)處于第一電極(37)的內(nèi)部。
7.根據(jù)權(quán)利要求
6所述的加速器(29)，其中，所述勢場裝置具有一個或多個中間電極(33 )，所述中間電極同心地布置在第一電極(37)和第二電極(39)之間，并且其中，設(shè)置了開關(guān)裝置(35)，電容器堆的電極(33，37，39)利用所述開關(guān)裝置相連并且所述開關(guān)裝置這樣構(gòu)造，使得在該開關(guān)裝置(35)運行時電容器堆的互相同心布置的電極(33， 37，39)按照其布置的順序被置于增加的電勢級別。
專利摘要
本發(fā)明涉及一種用于加速帶電粒子的兩個射線和用于產(chǎn)生在兩個射線之間的碰撞的加速器，具有-用于產(chǎn)生靜電勢場的勢場裝置，其這樣實現(xiàn)，使得通過靜電場可以加速或減速帶電粒子的兩個射線，-反應(yīng)區(qū)，在該反應(yīng)區(qū)中發(fā)生兩個射線的碰撞，-勢場中用于第一射線的第一加速路徑，所述第一加速路徑指向反應(yīng)區(qū)，-勢場中用于第二射線的第二加速路徑，所述第二加速路徑指向反應(yīng)區(qū)，其中，反應(yīng)區(qū)在幾何上關(guān)于勢場和關(guān)于第一和第二加速路徑這樣布置，使得兩個射線的粒子沿著第一加速路徑和第二加速路徑被加速到反應(yīng)區(qū)，并且在反應(yīng)區(qū)中的相互作用和穿過反應(yīng)區(qū)之后在勢場中又被減速，從而通過勢場裝置應(yīng)用的用于將兩個射線加速到反應(yīng)區(qū)的能量通過減速而被至少部分重新獲得。
文檔編號G21B1/15GKCN103069929SQ201180038796
公開日2013年4月24日 申請日期2011年4月5日
發(fā)明者O·海德 申請人:西門子公司導(dǎo)出引文BiBTeX, EndNote, RefMan