專利名稱：介質(zhì)阻擋放電燈的設(shè)計方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明涉及一種介質(zhì)阻擋放電燈的設(shè)計方法。
背景技術(shù)：
例如日本專利實開昭61-126559號公報(專利文獻(xiàn)1)中，公開了一種將電極配置于燈外部的外部電極型介質(zhì)阻擋放電燈。圖1、圖2所示為以往的介質(zhì)阻擋放電燈構(gòu)造。在圖1、圖2中，玻璃管1的內(nèi)壁上形成有熒光層2，玻璃管1的內(nèi)部放電空間中充入了混合有水銀、以及氖氣、氬氣、氙氣等稀有氣體的放電氣體3，玻璃管1的兩端被封口。玻璃管1的兩端外表面上形成有外部電極4、5，其由金屬導(dǎo)體層形成。當(dāng)需要使這種構(gòu)造的介質(zhì)阻擋放電燈發(fā)光時，就從高頻發(fā)光裝置(逆變器)6向玻璃管1兩端的兩極4、5間施加高頻電壓，此時高頻功率通過外部電極4、5內(nèi)側(cè)的玻璃部分的C成分注入到玻璃管1內(nèi)的放電空間，玻璃管1內(nèi)產(chǎn)生持續(xù)放電，使燈發(fā)光。
如圖3所示，由于外部電極4、5內(nèi)側(cè)的玻璃部分有直徑約0.1mm的開孔(針孔)10，會產(chǎn)生泄漏，因此往硅造成燈不發(fā)光的現(xiàn)象(日本專利特開2001-76682號公報-專利文獻(xiàn)2第6欄段落0032)，這也是上述介質(zhì)阻擋放電燈不發(fā)光的原因之一。
這個現(xiàn)象的產(chǎn)生過程如圖4所示。即，當(dāng)電源6接通后，電極4、5內(nèi)側(cè)玻璃部分的溫度T上升，玻璃的電阻值R下降(步驟S1～S5)，當(dāng)電流I穩(wěn)定流過玻璃部內(nèi)，V＝IR成立，產(chǎn)生焦耳熱(Q＝I2R)(步驟S7～S11)，其導(dǎo)致玻璃溫度進(jìn)一步上升，進(jìn)而進(jìn)入過熱模式(步驟S13～S19)。由于此現(xiàn)象，造成該電極部內(nèi)側(cè)玻璃部分出現(xiàn)針孔。
為防止此針孔現(xiàn)象的產(chǎn)生，專利文獻(xiàn)2中公開了一種強(qiáng)制冷卻構(gòu)造，該構(gòu)造將散熱零件安裝于電極部，以阻止電極部溫度上升，但即使采用該專利文獻(xiàn)2的方法，也沒有明確將電極溫度控制在多少度以下可防止針孔產(chǎn)生，為安全起見，電極溫度甚至被降至常溫(25℃)左右，而降至常溫需要更多強(qiáng)制冷卻，因此需要安裝大體積的散熱零件，從而需要更大的散熱零件容納空間。然而，當(dāng)使用本介質(zhì)阻擋放電燈作為例如液晶電視的背光源或者招牌照明光源時，由于框體空間受到限制，因而無法將散熱零件安裝于電極。這樣存在的問題是，以往的構(gòu)造中沒有找到可以確實防止玻璃管電極設(shè)置部產(chǎn)生針孔的對策。
專利文獻(xiàn)1日本專利實開昭61-126559號公報專利文獻(xiàn)2日本專利特開2001-76682號公報發(fā)明內(nèi)容本發(fā)明鑒于以上那樣現(xiàn)有技術(shù)中的問題，提供了一種介質(zhì)阻擋放電燈的設(shè)計方法，使用該設(shè)計方法設(shè)計，可在電極設(shè)置部分的玻璃管上不產(chǎn)生針孔。
權(quán)利要求1所述的發(fā)明是一種介質(zhì)阻擋放電燈的設(shè)計方法，該介質(zhì)阻擋放電燈具備將電流導(dǎo)體層配置于外面作為外部電極的玻璃管，其特征為，依據(jù)該燈的規(guī)格或者發(fā)光條件，假設(shè)該玻璃管的厚度為d[m]、玻璃管上施加的電壓為V[Vrms]、玻璃管的體積電阻率為ρ[Ω·m]、燈發(fā)光頻率為f[Hz]，以k表示電子在玻璃管內(nèi)漂移速度的相關(guān)常數(shù)，設(shè)計上述d、V、ρ或f，使得滿足使用常數(shù)k表達(dá)的條件式公式Dρ>k×V2×f×d2]]>權(quán)利要求2所述的發(fā)明是指權(quán)利要求1所述的介質(zhì)阻擋放電燈的設(shè)計方法，其特征為上述d、V、ρ或f的設(shè)計滿足以下條件，即，使用上述玻璃管的電極設(shè)置部的玻璃管溫度T[K]，用公式Bρ=exp(AT+B)]]>表示該玻璃管的體積電阻率ρ[Ω·m]時，上述玻璃管溫度T[K]滿足公式CT<Aln(K×V2×f×d2)-B]]>權(quán)利要求3所述的發(fā)明是指權(quán)利要求2所述的介質(zhì)阻擋放電燈的設(shè)計方法，其特征為，當(dāng)上述玻璃管的原材料是用于KOVAR(科瓦鐵鎳鈷合金)密封的硼硅酸玻璃時，設(shè)定常數(shù)A＝14531、B＝-7.9157、k＝29440，設(shè)計上述d、V或f。
依據(jù)本發(fā)明，可在電極部玻璃上不產(chǎn)生針孔的條件下，設(shè)定介質(zhì)阻擋放電燈的規(guī)格、發(fā)光條件，并在實際使用狀態(tài)下防止電極部出現(xiàn)針孔。


圖1是以往的介質(zhì)阻擋放電燈的正面圖。
圖2是以往的介質(zhì)阻擋放電燈的軸向剖面圖。
圖3是表示在以往的介質(zhì)阻擋放電燈中、產(chǎn)生針孔狀態(tài)下的剖面圖。
圖4是表示在以往的介質(zhì)阻擋放電燈中、產(chǎn)生針孔機(jī)理的流程圖。
圖5是表示外部電極型介質(zhì)阻擋放電燈中、針孔產(chǎn)生前玻璃內(nèi)電子傳導(dǎo)的說明圖。
圖6是外部電極型介質(zhì)阻擋放電燈中、當(dāng)針孔產(chǎn)生條件成立后的玻璃模型的說明圖。
圖7是表示本發(fā)明的一個實施方式中、所采用的KOVAR密封用硼硅酸玻璃的玻璃溫度與體積電阻率ρ之間的關(guān)系的曲線圖。
圖8是介質(zhì)阻擋放電燈發(fā)光時、容易產(chǎn)生電暈放電的位置的說明圖。
圖9是圖8中電暈放電產(chǎn)生部位的放大圖。
圖10是表示本發(fā)明的一個實施方式中、電極施加電壓與臭氧濃度間關(guān)系的測定結(jié)果的曲線圖。
標(biāo)號說明1 玻璃管2 熒光層3 放電氣體4 外部電極5 外部電極6 逆變器電源14 饋電零件15 饋電零件A、B 玻璃電阻的相關(guān)常數(shù)d 玻璃厚度S 假設(shè)微小電阻為RO時的玻璃微細(xì)圓柱的底面積Dg 玻璃的比熱V 向玻璃施加的電壓Tn-1 受焦耳熱影響而溫度上升之前的玻璃溫度Tn 受焦耳熱影響而溫度上升后的玻璃溫度h 玻璃的散熱常數(shù)
TO 周圍溫度Qn-1 焦耳熱產(chǎn)生的玻璃發(fā)熱量ΔT 受焦耳熱影響的玻璃的上升溫度I 流過微小電阻RO的電流具體實施方式
以下參照附圖，詳細(xì)說明本發(fā)明的實施方式。
本專利申請的發(fā)明者們經(jīng)過反復(fù)各種實驗，對于在圖1、圖2所示構(gòu)造的外部電極型介質(zhì)阻擋放電燈發(fā)光時，產(chǎn)生如圖3所示的它的電極4、5內(nèi)側(cè)玻璃部分出現(xiàn)針孔10的現(xiàn)象，有如下發(fā)現(xiàn)。即，本發(fā)明者發(fā)現(xiàn)在電極部產(chǎn)生針孔的過程中有以下兩個階段。
I.針孔產(chǎn)生的條件(即，進(jìn)入過熱模式的條件)是否成立的階段。
II.針孔產(chǎn)生的條件成立，進(jìn)入過熱模式后的階段。
首先，在階段I，為了進(jìn)入過熱模式，玻璃管1的電極4、5內(nèi)側(cè)的玻璃部分需要始終滿足V＝IR的關(guān)系，并需要產(chǎn)生焦耳熱。這里，R代表玻璃管1的電極4、5內(nèi)側(cè)玻璃部分的體積電阻。此外，要使V＝IR始終成立，如圖5的模型所示，在施加于燈的高頻電壓V的半周期內(nèi)，必須滿足至少一個電子能穿過玻璃厚度的條件。一旦此條件成立，則在下一個高頻電壓V的半周期內(nèi)，至少一個電子的電流將也同樣能反方向穿過玻璃的路徑，即對于變換電場有，一個電子的電流流過，因此V＝IR始終成立。此時，由于電流產(chǎn)生焦耳熱(Q＝I2R)，因此具備了進(jìn)入過熱模式的條件。
圖5的模型中，電子在玻璃厚度方向上的、電場中的速度Vy可表示為公式1。
vy=μ×E=μ×Vd]]>這里，V[Vrms]代表施加于玻璃管壁的高頻電壓(頻率f[Hz])，當(dāng)一個電子在半周期內(nèi)無法穿過玻璃厚度d[m]的條件成立，則公式2d>Vy×12×f=μ×E2×f=μ×Vd2×f]]>成立，實際在玻璃內(nèi)部不會流過電流，也不會產(chǎn)生焦耳熱。此時不會出現(xiàn)過熱狀況，因此不會產(chǎn)生針孔10。但由于整個電極部有電子出入，因此在電路上，看起來電流(I＝V/R)流過高頻發(fā)光裝置和燈之間。
這里，根據(jù)V＝IR，當(dāng)V固定，R因為溫度變化而變?yōu)?/2時，I成為原來的兩倍。即，當(dāng)電子的速度Vy＝μ×(V/d)成為原來的兩倍時，單位時間內(nèi)通過玻璃部內(nèi)的電子數(shù)量也是原來的兩倍，因此電流也變?yōu)樵瓉淼膬杀丁?br> 上述公式2成立的狀態(tài)下，即電子不能穿過玻璃厚度d時，玻璃電阻值變?yōu)樵瓉黼娮柚档?/2，電流變?yōu)?倍(此時，V、d固定)，即如上所述，電子速度Vy＝μ×(V/d)成為原來的2倍。
此處，μ代表固體狀玻璃內(nèi)電子的漂移速度，可表示為公式3。
μ=kρ]]>其中，k是玻璃的常數(shù)，ρ是指玻璃的體積電阻率ρ。將此公式3代入公式1，即1個電子在半周期內(nèi)無法穿過玻璃厚度d的條件可表現(xiàn)為公式4d>vy×12×f=μ×E2×f=kρ×Vd2×f]]>其中d代表玻璃管1的厚度，V代表玻璃管1上施加的電壓，ρ代表玻璃管1的體積電阻率ρ，f代表燈的發(fā)光頻率，k代表電子在玻璃內(nèi)漂移速度有關(guān)的常數(shù)。在這個條件式中，讓左邊分別為d、ρ、V、f，可導(dǎo)出以下公式5～公式8。
公式5d>k×V2×f×ρ]]>公式6ρ>k×k2×f×d2]]>公式7V<d2×2×f×ρk]]>公式8F>k×V2×ρ×d2]]>
即，通過對燈的規(guī)格以及發(fā)光條件進(jìn)行設(shè)定，使其滿足公式5～公式8的其中一個，便可防止針孔產(chǎn)生。此處，玻璃的體積電阻率ρ可表示為溫度T的函數(shù)，如公式9ρ=exp(AT+B)]]>所示。這里，A、B是取決于玻璃材質(zhì)的常數(shù)。該公式9從表示固體狀玻璃內(nèi)離子傳導(dǎo)或電子傳導(dǎo)的公認(rèn)的關(guān)系式推導(dǎo)得來，常數(shù)A、B如下所述，可通過實測反映體積電阻率ρ相對于玻璃溫度變化而變化的曲線圖求得。將如此得到的公式9分別代入公式5～公式8，計算不產(chǎn)生針孔的與d、V、T、f有關(guān)的條件式，可獲得如下公式10～公式13。
公式10d>k×V2×f×exp(AT×B)]]>公式11T<Aln(k×V2×f×d2)-B]]>公式12V<d2×2×f×exp(AT+B)k]]>公式13f>k×V2×d2×exp(AT+B)]]>其中，d代表玻璃管1的厚度，V代表施加于玻璃管1的電壓，f代表燈發(fā)光頻率，k是電子在玻璃內(nèi)漂移速度有關(guān)的常數(shù)。
即，通過對燈的規(guī)格以及使用條件進(jìn)行設(shè)定，使其滿足公式10～公式13的其中一個，便可防止針孔產(chǎn)生。然后，施加于玻璃管的電壓V越低，玻璃厚度d越厚，或者頻率f越高，則可以說越難產(chǎn)生針孔。
在產(chǎn)生針孔的條件成立、針孔產(chǎn)生過程的第II階段的動作中，由于電流始終流過玻璃管1內(nèi)，即V＝IR的關(guān)系成立，因此如圖6所示，可將玻璃管壁看作以公式14、即
公式14Ro=exp(AT+B)×dS---(19)]]>所表示的微小電阻RO的集合體，可通過逐次計算在針孔產(chǎn)生之前由于電阻值下降造成的溫度上升，進(jìn)行模擬。
其中，A、B代表玻璃的常數(shù)，d代表玻璃厚度，S代表假設(shè)電阻為RO時的玻璃圓柱表面積。
即，如果玻璃部內(nèi)產(chǎn)生的焦耳熱和玻璃溫度的關(guān)系滿足公式15A，B玻璃電阻的相關(guān)常數(shù)d玻璃厚度S假設(shè)微小電阻為RO時，玻璃微細(xì)圓柱的底面積Dg玻璃的比熱V玻璃上施加的電壓Tn-1受焦耳熱而上升前的玻璃溫度Tn受焦耳熱而上升后的玻璃溫度h玻璃的散熱常數(shù)To＝周圍溫度Qn-1焦耳熱產(chǎn)生的玻璃發(fā)熱量ΔT由于焦耳熱造成的玻璃的上升溫度I流過微小電阻RO的電流便可得到公式16Qn-1=I2Ro=V2Ro]]>公式17ΔT=Qn-1-h(Tn-1-To)Cpg×Dg×d×S]]>公式18Tn＝Tn-1+ΔT的關(guān)系式，將公式14、公式16、公式17、公式18匯總，可獲得下述公式19。
公式19Tn=Tn-1+V2exp(Arn-1+B)×dS-h(Tn-1-T0)Cpg×Dg×d×S]]>此公式19與圖4所示針孔產(chǎn)生過程的概念相同。
<第1實施方式>
例如，在圖1、圖2所示構(gòu)造的外部電極型介質(zhì)阻擋放電燈中，當(dāng)使用KOVAR密封用的硼硅酸玻璃作為玻璃管1時，電阻R的相關(guān)常數(shù)A、B可依據(jù)圖7的曲線圖，計算出A＝14247、B＝-8.5115。然后，從各玻璃廠商獲得KOVAR密封用的硼硅酸玻璃后發(fā)現(xiàn)，由于各家玻璃成分的不同，A存在2％左右的波動范圍，B存在7％左右的波動范圍，即A＝14247±2％，B＝-8.5115±7％。尤其是A與B的值越大，玻璃電阻(體積電阻)就越大，公式11中獲得的電極部針孔產(chǎn)生的溫度上限T也越大，因此在設(shè)計這種類型的介質(zhì)阻擋放電燈時，選擇電阻(體積電阻率ρ)高的玻璃十分重要。
因此，本實施方式中，是使A＝14531，B＝-7.9157。
在決定玻璃內(nèi)電子漂移速度有關(guān)的常數(shù)k時，發(fā)明人在各種條件下反復(fù)實驗，對針孔產(chǎn)生現(xiàn)象進(jìn)行了觀察。作為發(fā)生針孔的實驗的一個例子，例如，在公式20所示的發(fā)光條件下，產(chǎn)生了針孔。
公式20燈的尺寸外徑φ3mm(厚度d0.3mm)外部電極長兩端分別為13mm外部電極金屬薄膜(厚度約10μm)燈的電流5.5mA發(fā)光頻率50kHz電極溫度190℃此處，由于使用金屬薄膜(厚度10μm)作為外部電極，因此外部電極的熱容量比外部電極設(shè)置部內(nèi)側(cè)的玻璃管(厚度0.3mm)的熱容量小得多，所以可以認(rèn)為外部電極表面溫度與電極設(shè)置部的玻璃管自身溫度相等。因此，在計算k時，電極設(shè)置部玻璃管的溫度T使用的是電極表面溫度值。
此外，當(dāng)使用金屬片(厚度0.1mm)等熱容量大的材料或者鋁帶(以粘合劑粘合于玻璃表面，該粘合劑使用熱傳導(dǎo)性比金屬差的硅性樹脂等作為基料)作為外部電極時，電極表面的溫度將低于電極設(shè)置部的玻璃管自身溫度，但此時需將熱容量以及散熱性考慮在內(nèi)，計算玻璃管自身的溫度。例如將金屬片(厚度0.1mm)卷在玻璃管上并使用焊錫固定的外部電極，電極設(shè)置部玻璃管溫度大約比電極表面溫度高10～20℃，因此設(shè)計燈的規(guī)格和發(fā)光條件時需要將這些因素考慮在內(nèi)。
通過以下公式21計算外部電極設(shè)置部中玻璃管電容量C[F]。其中，Φ代表燈的外徑，d代表厚度，L代表電極長，即玻璃管封口部的尺寸(封口尺寸約為2mm)，εo是真空中的介電常數(shù)，εs是玻璃的相對介電常數(shù)(KOVAR密封用硼硅酸玻璃時約為5.3mm)。
公式21C=2πϵoϵs×L÷Ln(φ2φ2-d)]]>此外，以I[A]表示燈電流，C[F]表示電容量，f[Hz]表示發(fā)光頻率，則電極設(shè)置部的玻璃管上施加的電壓V[Vrms]可依據(jù)公式22V=I2π×f×C]]>計算得出。
通過以上計算求k的值，可算出k＝34635。此k值也和玻璃管體積電阻相關(guān)常數(shù)A、B同樣，從各玻璃廠商取得KOVAR密封用玻璃管，進(jìn)行多次實驗后發(fā)現(xiàn)k有±20％的波動，即k＝34635±20％。尤其，k值越小，玻璃的電阻(體積電阻)就越大，通過公式11獲得的產(chǎn)生電極針孔的溫度上限T就越大，因此在設(shè)計這種介質(zhì)阻擋放電燈時，選擇電阻(體積電阻率ρ)高的玻璃十分重要。鑒于此，優(yōu)選k波動的下限值，即k＝27708。
使用此常數(shù)后可預(yù)測，本規(guī)格的介質(zhì)阻擋放電燈在本發(fā)光條件下，一旦溫度超過170～212℃，在電極部玻璃管上就會產(chǎn)生針孔。因此，為防止玻璃管上產(chǎn)生針孔，可采取下述方法，即(i)延長電極長度，或者使燈的外徑更粗，以便降低電極設(shè)置部玻璃管上施加的電壓，(ii)減小燈的電流，(iii)提高發(fā)光頻率，(iv)增大玻璃管厚度等。例如，若按照下面公式23的方法設(shè)計，可將針孔產(chǎn)生溫度提高到213～259℃范圍。
公式23燈的尺寸外徑4Φmm(厚度d0.5mm)外部電極長25mm燈的電流＝4mA發(fā)光頻率＝65kHz燈發(fā)光時，逆變器電源6通過饋電構(gòu)件14、15，向外部電極4、5施加大于等于1325Vrms的電壓后，如圖8～10所示，在外部電極4、5和玻璃管1(通過寄生電容Cs接地)之間，產(chǎn)生電暈放電A1、A2，并產(chǎn)生臭氧。例如，將燈作為液晶電視所用的背光源裝入時，如果產(chǎn)生臭氧，有可能會導(dǎo)致周邊零件的老化，縮短產(chǎn)品壽命，因此外部電極上施加的電壓應(yīng)控制在小于等于1300Vrms。而實際上，為保證余量，最好是控制在小于等于1000Vrms，因此在設(shè)計燈的規(guī)格以及發(fā)光條件時，這一點也應(yīng)當(dāng)考慮在內(nèi)。例如，當(dāng)使用圖8所示的懸浮輸出型逆變器6使燈發(fā)光時，施加于電極本身的電壓是施加于燈兩端電壓的1/2，因此還需要注意施加于燈兩端的電壓應(yīng)在小于等于2600Vrms，或者為保證余量，取小于等于2000Vrms更好。
本實施方式所述的設(shè)計方法也可以用來確認(rèn)在當(dāng)前的介質(zhì)阻擋放電燈的燈規(guī)格及發(fā)光條件下，是否可能產(chǎn)生針孔，作為可靠性保證的手段。例如，對規(guī)格如公式24所示的用于液晶電視背光源的介質(zhì)阻擋放電燈進(jìn)行研究。
公式24燈大小外徑4Φmm(厚度d＝0.5mm)外部電極鍍焊錫的電極(長23mm)充入氣體Ne+Ar(10％)[共計50Torr]及水銀(約3mg)玻璃管材料KOVAR密封用的硼硅酸玻璃燈電流5mA發(fā)光頻率65kHz這種規(guī)格下，介質(zhì)阻擋放電燈的針孔發(fā)生溫度預(yù)測值為201～245℃。但實際上安裝于液晶電視時的溫度為大約110℃。此時，可得出結(jié)論，即該溫度與針孔發(fā)生的溫度預(yù)測值之間有足夠的余量，因此即使在電極部不安裝散熱片等散熱構(gòu)件，也不會在電極部玻璃管上產(chǎn)生針孔。如果在電極部安裝散熱片等進(jìn)行強(qiáng)制冷卻，電極部溫度會比燈發(fā)光部(沒有電極的部分)還要低，結(jié)果可能產(chǎn)生的問題是，造成封入燈內(nèi)的水銀集中在電極部，從而導(dǎo)致燈發(fā)光部的水銀蒸汽枯竭，無法獲得充足的亮度，但由于燈發(fā)光部的玻璃管表面溫度為60℃，電極部比它的溫度高，因此在長時間發(fā)光時，電極部不會產(chǎn)生這種問題。再者，由于使用浮動輸出型逆變器使本燈發(fā)光，因此電極部施加電壓為820Vrms(燈兩端的施加電壓為1640Vrms)，由此可以得出結(jié)論，在此燈以及發(fā)光條件的設(shè)計中，不會產(chǎn)生電暈放電。
如上所述，通過本實施方式的介質(zhì)阻擋放電燈設(shè)計方法，可通過決定燈的規(guī)格，或者通過設(shè)定發(fā)光條件，使外部電極4、5內(nèi)側(cè)玻璃部分不滿足產(chǎn)生針孔的條件，從而防止該玻璃部分產(chǎn)生針孔，延長介質(zhì)阻擋放電燈的使用壽命。
本發(fā)明不僅限于外部電極型的介質(zhì)阻擋放電燈設(shè)計，向依據(jù)此設(shè)計思想制造的介質(zhì)阻擋放電燈供給功率的電源裝置的規(guī)格、發(fā)光條件、以及包含這些介質(zhì)阻擋放電燈主電源裝置的照明裝置也都屬于此技術(shù)范圍之內(nèi)。
權(quán)利要求
1.一種介質(zhì)阻擋放電燈的設(shè)計方法，所述的介質(zhì)阻擋放電燈具有在外面設(shè)置電流導(dǎo)體層作為外部電極的玻璃管，其特征在于，依據(jù)該燈的規(guī)格或者發(fā)光條件，假設(shè)玻璃管的厚度為d[m]、玻璃管上施加的電壓為V[Vrms]、玻璃管的體積電阻率為ρ[Ω·m]、燈發(fā)光頻率為f[Hz]，以k表示電子在玻璃管內(nèi)漂移速度的相關(guān)常數(shù)，設(shè)計所述d、V、ρ或f，使得滿足使用常數(shù)k表達(dá)的條件式公式Aρ>k×V2×f×d2.]]>
2.如權(quán)利要求1所述的介質(zhì)阻擋放電燈的設(shè)計方法，其特征在于，所述d、V、ρ或f的設(shè)計滿足以下條件，即，使用上述玻璃管的電極設(shè)置部的玻璃管溫度T[K]，用公式Bρ=exp(AT+B).]]>式中，A、B是取決于玻璃材料的種類及組成的常數(shù)，表示該玻璃管的體積電阻率ρ[Ω·m]時，所述玻璃管溫度T[K]滿足公式CT<Aln(k×V2×f×d2)-B.]]>
3.如權(quán)利要求2所述的介質(zhì)阻擋放電燈的設(shè)計方法，其特征在于，當(dāng)所述玻璃管的原材料是用于KOVAR(科瓦鐵鎳鈷合金)密封的硼硅酸玻璃時，設(shè)定常數(shù)A＝14531、B＝-7.9157、k＝29440，設(shè)計所述d、V或f。
全文摘要
本發(fā)明的目的在于提供一種介質(zhì)阻擋放電燈的設(shè)計方法，可使電極部分的玻璃上不會產(chǎn)生針孔。本發(fā)明關(guān)于一種介質(zhì)阻擋放電燈的設(shè)計方法，所述介質(zhì)阻擋放電燈具備在外面設(shè)置電流導(dǎo)體層作為外部電極4、5的玻璃管1，依據(jù)該燈的規(guī)格或者發(fā)光條件，設(shè)計d、V、ρ或f，使該玻璃管的厚度d、玻璃管上施加的電壓V、玻璃管的體積電阻率ρ、燈發(fā)光頻率f之間滿足特定關(guān)系。
文檔編號H01J9/00GK1787167SQ200510113309
公開日2006年6月14日 申請日期2005年9月20日 優(yōu)先權(quán)日2004年12月9日
發(fā)明者武田雄士, 高木將實, 栗田貴好, 池田善久 申請人:哈利盛東芝照明株式會社