專利名稱：低偏振相關(guān)損耗的寬范圍內(nèi)波長可調(diào)光學(xué)濾波器的制作方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明涉及一種波長可調(diào)光學(xué)濾波器，尤其是基于光學(xué)多層薄膜的可調(diào)光學(xué)濾波器。
背景技術(shù)：
波長可調(diào)光學(xué)濾波器是密集波分復(fù)用解用(DWDM)光網(wǎng)絡(luò)中的關(guān)鍵元件，因其響應(yīng)波長在一定范圍內(nèi)可調(diào)從而可以應(yīng)用在密集波分復(fù)用光傳輸系統(tǒng)中的單通道解用，使用了ADD/DROP或波長轉(zhuǎn)換的波分復(fù)用系統(tǒng)中的動(dòng)態(tài)波長選擇，以及光學(xué)信號(hào)的受激自發(fā)輻射的抑制等。在可調(diào)濾波器中的核心元件是帶通濾波器，它可以有選擇地通過入射光束中的一部分波長，而反射其余的波長。比較常用的帶通濾波器一般選擇法布里-帕羅型多諧振腔光學(xué)薄膜；通過旋轉(zhuǎn)光學(xué)薄膜來改變?nèi)肷涔馐娜肷浣?，以使光學(xué)薄膜的通帶向長波方向或短波方向漂移，從而實(shí)現(xiàn)調(diào)頻的目的。圖1給出了光學(xué)薄膜的調(diào)頻機(jī)制的示意圖。
光學(xué)薄膜的通帶的中心波長的漂移與光束的入射角之間的關(guān)系由公式(1)給出；λ=λ01-A2Sin2θ]]>公式(1)其中λ是當(dāng)入射角為θ時(shí)的通帶的中心波長，λ0是當(dāng)光束正入射時(shí)通帶的中心波長；A被稱為調(diào)頻參數(shù)，是光學(xué)薄膜的獨(dú)特的參量，每種具體的光學(xué)薄膜設(shè)計(jì)都有其特定的A值。圖2是一個(gè)常規(guī)的1550納米波段100GHz DWDM光學(xué)薄膜的調(diào)頻曲線，縱坐標(biāo)為以正入射下的中心波長為零歸一化后的中心波長。可見當(dāng)入射角從0度變到25度時(shí)，通帶的中心波長的變化在60納米左右，足以覆蓋整個(gè)C-波段(1525~1565納米)或L-波段(1575~1615納米)。
但是，光學(xué)薄膜的與偏振相關(guān)的光學(xué)性能如偏振相關(guān)損耗(PDL)，偏振相關(guān)中心波長(PDλ)以及偏振模式色散(PMD)等隨著光束入射角的增加而明顯變壞。首先，光學(xué)薄膜的調(diào)頻參數(shù)A值隨入射光束的偏振態(tài)的不同而不同，從而導(dǎo)致S-偏振態(tài)與P-偏振態(tài)的中心波長不同，并且這種差異隨入射角的增加而增加。其次，偏振效應(yīng)也顯示在通帶的寬度上即當(dāng)某一偏振態(tài)下的通帶寬度隨入射角的增加而減少，那么與其正交的偏振態(tài)下的通帶寬度則相應(yīng)增加，即兩者呈相反的趨勢。這是帶通光學(xué)薄膜濾波器的一個(gè)內(nèi)在的物理現(xiàn)象。這兩種現(xiàn)象疊加的后果是在大入射角度下的大為減小的通帶寬度和增大的PDL。
另一限制光學(xué)薄膜濾波器在大角度下工作的因素來自于光學(xué)薄膜引起的依賴于波長的光位移，這種位移也將減小通帶的寬度。對于一斜入射的光束，在光學(xué)薄膜的多諧振腔中產(chǎn)生的多次反射最終會(huì)使入射光束偏離原來的傳播方向。圖3給出了這種光位移的示意圖，它是與波長和光偏振相關(guān)的，即不同波長的光位移是不同的，不同的偏振態(tài)下的光位移也不同。處于通帶邊緣的光所經(jīng)歷的位移將比通帶中心的光所經(jīng)歷的位移要大，而在遠(yuǎn)離通帶的截止帶內(nèi)的光則基本上位移接近于零。圖4是一個(gè)常規(guī)的1550納米波段100GHz DWDM光學(xué)薄膜工作在6度入射角時(shí)的薄膜引起的P-偏振態(tài)下的光位移與波長的關(guān)系圖。圖中橫坐標(biāo)為以中心波長為零歸一化后的波長值。為對比起見，薄膜的透射譜也畫在圖中；實(shí)線為透射譜，虛線為光位移。
由于光學(xué)薄膜的基板的折射率與周圍環(huán)境介質(zhì)(大部分情況下是空氣)的折射率的不同，基板也會(huì)使入射光產(chǎn)生偏移。但基板所引起的偏移是與波長無關(guān)的(嚴(yán)格來說，基板材料的色散使基板引起的光偏移也與波長有關(guān)，但其大小與薄膜所引起的光位移對波長的依賴相比完全可忽略)。最后入射光的總的位移量是薄膜與基板的貢獻(xiàn)的總和，參見圖3的示意。除開對光波長和偏振態(tài)的依賴之外，光學(xué)薄膜所引起的這種位移還與具體的薄膜設(shè)計(jì)和入射角有關(guān)。不同的薄膜設(shè)計(jì)會(huì)有不同的光位移；光位移還近似線性地正比于入射角，即角度越大，光位移越大。
光學(xué)薄膜引起的這種隨波長而變化的光位移在傳統(tǒng)的可調(diào)光學(xué)濾波器中起著很關(guān)鍵的作用。圖5是一個(gè)傳統(tǒng)的可調(diào)光學(xué)濾波器的光路示意圖。從光纖出來的光經(jīng)透鏡準(zhǔn)直后以一斜角入射到光學(xué)薄膜濾波器上，其透射光經(jīng)透鏡聚焦到接收光纖。調(diào)頻功能通過旋轉(zhuǎn)光學(xué)薄膜來實(shí)現(xiàn)。由于光學(xué)薄膜引起的光位移的存在，透過薄膜濾波器的光束將偏離光軸，從而使其在耦合入接收光纖時(shí)產(chǎn)生角度不匹配損耗。為了彌補(bǔ)這額外的損耗，傳統(tǒng)的技術(shù)是橫向移動(dòng)聚焦透鏡從而使透過薄膜的光束重新位于聚焦透鏡的光軸。然而正如圖4所示，光學(xué)薄膜所引起的光位移是隨波長而變化的，這種傳統(tǒng)技術(shù)只能完全彌補(bǔ)某一波長的光，而其余波長的光仍要經(jīng)受角度不匹配損耗。圖6顯示了光學(xué)薄膜所引起的光位移對圖5所示的傳統(tǒng)可調(diào)濾波器的通帶寬度的影響(以實(shí)線表示)，為示對比，假設(shè)不考慮光學(xué)薄膜所引起的光位移時(shí)的透射譜也畫于圖中(以虛線表示)。此例中，入射光假定為P-偏振態(tài)，薄膜濾波器是一個(gè)常規(guī)的1550納米波段100GHz DWDM光學(xué)薄膜，透鏡焦距為1.4mm，且聚焦透鏡引入了一橫向位移從而使位于通帶中央的光得到完全補(bǔ)償。但是，由于位于通帶邊緣的光沒有得到完全彌補(bǔ)而損耗較大，通帶的邊緣被拉了下來，使通帶寬度變窄。入射角度越大，光學(xué)薄膜所引起的光位移也越大，通帶的變窄效應(yīng)會(huì)越明顯。
綜上所述，光學(xué)薄膜的光學(xué)性能如偏振相關(guān)的帶寬效應(yīng)和中心波長的偏振敏感性已經(jīng)給可以使用的入射角的上限帶來了限制；而光學(xué)薄膜所引起的隨波長變化的光位移則附加了更進(jìn)一步的限制。進(jìn)而考慮到傳統(tǒng)的彌補(bǔ)光位移的技術(shù)只對單個(gè)波長和某一特定入射角有效，使用傳統(tǒng)技術(shù)的基于光學(xué)薄膜的可調(diào)濾波器的可使用的入射角范圍是十分有限的。這使得要讓調(diào)頻范圍覆蓋整個(gè)C-或L-波段非常困難，除非專門設(shè)計(jì)特殊光學(xué)薄膜。

發(fā)明內(nèi)容
為了克服以上所述的采取旋轉(zhuǎn)光學(xué)薄膜濾波器的方式來實(shí)現(xiàn)波長調(diào)節(jié)的傳統(tǒng)的可調(diào)濾波器不能工作在大入射角度的不足，本發(fā)明提供了一種低偏振相關(guān)損耗的寬范圍內(nèi)波長可調(diào)光學(xué)濾波器。該可調(diào)濾波器同樣采用旋轉(zhuǎn)光學(xué)薄膜濾波器的方式來調(diào)節(jié)波長，應(yīng)用市場上的常規(guī)DWDM光學(xué)薄膜，可以接受高達(dá)25度的入射角，從而可以覆蓋整個(gè)C-或L-波段。
本發(fā)明所采用的技術(shù)方案是雙芯光纖和透鏡組成光纖準(zhǔn)直耦合模塊，其中雙芯光纖的兩個(gè)光纖平行分布。從雙芯光纖中的光纖一號(hào)出射的光經(jīng)透鏡準(zhǔn)直，入射到偏振處理模塊。偏振處理模塊可以將入射光分解為具有相同的S-或P-偏振態(tài)且在空間上分開的平行的兩個(gè)子光束，然后繼續(xù)對稱地入射到其后的光學(xué)薄膜濾波器的物理中心。光學(xué)薄膜濾波器在入射的兩子光束所在的平面內(nèi)或與其正交的平面內(nèi)旋轉(zhuǎn)以實(shí)現(xiàn)波長調(diào)節(jié)作用。透過光學(xué)薄膜濾波器的兩子光束隨后垂直入射到一個(gè)平面反射鏡；在被平面反射鏡反射后原路返回，第二次通過光學(xué)薄膜濾波器，然后第二次通過偏振處理模塊。偏振處理模塊可以將返回的兩子光束合并為一個(gè)沿與入射光不同路徑傳播的單光束，然后經(jīng)透鏡聚焦至雙芯光纖中光纖二號(hào)透出。
本發(fā)明中由于光學(xué)薄膜濾波器接收的是單一偏振光，可以有效解決光學(xué)薄膜濾波器工作在大入射角時(shí)的PDL和由光學(xué)薄膜的偏振相關(guān)的光學(xué)性能所引起的帶寬變窄現(xiàn)象；并且由于兩子光束對稱地入射到其后的光學(xué)薄膜濾波器的物理中心，可以進(jìn)一步消除光學(xué)薄膜的表面非均勻性對PDL特性的影響。由于光束以完全同樣的路徑但相反的方向兩次通過光學(xué)薄膜濾波器，其所引起的光位移可以相互抵消，從而達(dá)到了對所有波長和所有入射角完全補(bǔ)償光位移所引起的額外損耗的作用；雙通式方案使薄膜濾波器的截止帶得到進(jìn)一步的抑制，因而還可以提供更好的相鄰和非相鄰?fù)ǖ栏綦x度。而同側(cè)出光纖的方案為設(shè)備的小型化提供了較大的設(shè)計(jì)空間。
本發(fā)明的一個(gè)具體實(shí)施例在下面將結(jié)合圖例具體說明。
本發(fā)明所帶來的有益效果是為光纖通訊系統(tǒng)和網(wǎng)絡(luò)提供一種無需主動(dòng)溫度監(jiān)控因而低成本的具有低偏振相關(guān)損耗的寬范圍內(nèi)的波長可調(diào)光學(xué)濾波器。


圖1是光學(xué)薄膜波長調(diào)節(jié)原理示意圖。
圖2是一個(gè)常規(guī)的1550納米波段100GHz DWDM光學(xué)薄膜的調(diào)頻曲線。
圖3是光學(xué)薄膜引起的光位移的示意圖。
圖4是一個(gè)常規(guī)的1550納米波段100GHz DWDM光學(xué)薄膜引起的光位移隨波長的變化圖以及該薄膜的透射譜。
圖5是一個(gè)傳統(tǒng)的基于光學(xué)薄膜的可調(diào)濾波器的光路示意圖。
圖6是光學(xué)薄膜濾波器所引起的光位移對濾波器帶寬影響的理論計(jì)算。
圖7是根據(jù)本發(fā)明設(shè)計(jì)的可調(diào)濾波器的光路示意圖。
圖8是理論模擬的以圖7為基礎(chǔ)的可調(diào)濾波器工作在23度入射角時(shí)的插入損耗圖9是理論模擬的以圖7為基礎(chǔ)的可調(diào)濾波器工作在2度入射角時(shí)的插入損耗。
圖中100.雙芯光纖，101.透鏡，102.雙折射晶體，103.二合一的半波片，104.法拉第旋轉(zhuǎn)器，105A(B).楔角棱鏡，106.雙折射晶體，107.法拉第旋轉(zhuǎn)器，108.半波片，109.光學(xué)薄膜濾波器，110.平面反射鏡。
具體實(shí)施例方式圖7是根據(jù)本發(fā)明的一個(gè)具體實(shí)施例的光學(xué)原理圖的俯視圖和側(cè)視圖。該可調(diào)濾波器由三個(gè)功能模塊組成。第一個(gè)模塊為光纖準(zhǔn)直耦合模塊，包括雙芯光纖(100)和透鏡(101)；第二模塊為偏振處理模塊，包括第一塊雙折射晶體(102)，一個(gè)二合一的半波片(103)，第一個(gè)法拉第旋轉(zhuǎn)器(104)，兩個(gè)楔角棱鏡(105A和105B)，第二塊雙折射晶體(106)，第二個(gè)法拉第旋轉(zhuǎn)器(107)，以及一個(gè)半波片(108)；第三個(gè)功能模塊為波長調(diào)節(jié)模塊，包括光學(xué)薄膜濾波器(109)和平面反射鏡(110)。
在圖7中，輸入光用實(shí)線來表示，返回光以虛線來代表；以短實(shí)線標(biāo)在輸入光線上來表示該光線是P-偏振態(tài)，以實(shí)心圓點(diǎn)標(biāo)在輸入光線上來表示該光線是S-偏振態(tài)；同樣，以短虛線標(biāo)在返回光線上來表示該光線是P-偏振態(tài)，而以空心圓點(diǎn)表示S-偏振態(tài)。雙芯光纖中的兩根光纖位于水平面內(nèi)。輸入光從雙芯光纖(100)中的一根光纖進(jìn)入，經(jīng)透鏡(101)準(zhǔn)直后以一偏置角入射到第一個(gè)雙折射晶體(102)。該偏置角由光纖的雙芯間隔和透鏡焦距決定。由于雙折射晶體(102)的光軸位于垂直面內(nèi)，非偏振或任意偏振的入射光將在垂直面內(nèi)分解為尋常光(S-偏振)和非尋常光(P-偏振)，然后以一定的空間間隔平行射出晶體。(注當(dāng)入射光為單一的S-偏振或P-偏振時(shí)，光路中將只有一個(gè)子光束。但實(shí)際應(yīng)用中的光纖出射光在大部分情況下是任意偏振光或橢圓偏振光)二合一的半波片(103)由垂直面內(nèi)上下兩個(gè)半波片組成，上波片的光軸與垂直面成22.5度角，而下波片是67.5度角。從雙折射晶體(102)射出的P-偏振的子光束經(jīng)上波片(103)后偏振態(tài)旋轉(zhuǎn)45度，緊接其后的法拉第旋轉(zhuǎn)器(104)再給予45度的旋轉(zhuǎn)，從而變成S-偏振；而S-偏振的子光束在經(jīng)過(103)和(104)后則保持其S-偏振態(tài)。
兩塊楔角棱鏡(105A和105B)的楔角方向平行于水平面；兩棱鏡完全相同，且以透鏡(100)為對稱軸在水平面內(nèi)鏡象對稱。在光學(xué)設(shè)計(jì)上使棱鏡的楔角保證以偏置角入射的光束在透過棱鏡后平行于透鏡的光軸，并使反向入射的平行于透鏡的光軸的光在在透過棱鏡后以等同于入射光的偏置角射出。
在水平面內(nèi)觀察，入射到楔角棱鏡(105B)的兩束P-偏振的子光束將平行于透鏡光軸射出，且其偏振態(tài)維持不變。其后的另一雙折射晶體(106)的光軸位于水平面內(nèi)，因此入射的兩束P-偏振的子光束將產(chǎn)生偏移。法拉第旋轉(zhuǎn)器(107)使入射的P-偏振光產(chǎn)生45度的偏振旋轉(zhuǎn)；其后的22.5度半波片(108)產(chǎn)生附加的45度旋轉(zhuǎn)。最后入射到光學(xué)薄膜濾波器(109)的兩束子光束將是線性S-偏振。兩束子光束對稱地分布于薄膜的物理中心，從而可以使由于薄膜表面的非均勻性而造成的PDL得到改善。
在垂直面內(nèi)觀察，入射到光學(xué)薄膜的兩束子光束是線性P-偏振。光學(xué)薄膜在垂直面內(nèi)旋轉(zhuǎn)來實(shí)現(xiàn)波長調(diào)節(jié)功能，因而其引起的光位移是在垂直面內(nèi)。平面反射鏡(110)被設(shè)置成垂直于入射光束；反射光束將原路返回，并第二次通過光學(xué)薄膜濾波器。這種雙通式設(shè)計(jì)有兩個(gè)優(yōu)點(diǎn)首先是光學(xué)薄膜引起的光位移可以在所有波長和入射角完全得到抵消，從而使光位移所引起的帶寬變窄現(xiàn)象消失；其次，雙通式設(shè)計(jì)使薄膜的截止帶得到進(jìn)一步抑制，可以得到更好的相鄰?fù)ǖ篮头窍噜復(fù)ǖ赖母綦x度。
切換成在水平面內(nèi)觀察，返回的兩束S-偏振的子光束在經(jīng)過半波片(108)和法拉第旋轉(zhuǎn)器(107)后偏振態(tài)不變，然后不產(chǎn)生任何偏移地經(jīng)過雙折射晶體(106)，平行地入射到楔角棱鏡(105A)。如上已述，返回的兩束S-偏振光產(chǎn)生向下的偏折，與入射光針對透鏡光軸成鏡像對稱。在垂直面內(nèi)觀察，之后的法拉第旋轉(zhuǎn)器(104)和二合一半波片(103)使返回的P-偏振的上部子光束維持偏振態(tài)不變，下部S-偏振的子光束也保持其偏振態(tài)。雙折射晶體(102)將返回的兩個(gè)子光束合并成一束，經(jīng)由透鏡(101)聚焦至雙芯光纖中的另一芯而透出。這種設(shè)計(jì)使該設(shè)備可以得到良好的回波損耗(Return Loss)和方向性(Directivity)。
為了防止光學(xué)薄膜濾波器的反射直接耦合進(jìn)輸出光纖，薄膜的工作角度不能為零。選擇一個(gè)常規(guī)的1550納米波段100GHz DWDM光學(xué)薄膜作為濾波器，我們對根據(jù)該發(fā)明設(shè)計(jì)的可調(diào)濾波器進(jìn)行了理論模擬。工作角度選擇在2度和23度之間。圖8和圖9是理論預(yù)測的當(dāng)工作角度分別在23度和2度時(shí)的插入損耗。為示對比，純粹的光學(xué)薄膜的單通透射譜(未涉及光纖耦合)也畫在圖中，以虛線表示。對于+/-15GHz的客戶要求通帶，附加+/-5GHz的溫度保護(hù)帶將可以保證目前市場上的大部分100GHz光學(xué)薄膜在0攝氏度和70攝氏度之間不漂移出客戶要求的通帶范圍；這樣保護(hù)起來的通帶將是+/-20GHz。假定指標(biāo)要求30dB的相鄰?fù)ǖ栏綦x度；為清楚顯示該設(shè)備的光學(xué)性能，指標(biāo)線也標(biāo)注在圖中。從圖8和圖9可以看到當(dāng)該設(shè)備在整個(gè)C-波段內(nèi)調(diào)頻時(shí)，30dB的相鄰?fù)ǖ栏綦x度可以得到滿足。而且，由于入射到光學(xué)薄膜濾波器的光是單一偏振態(tài)，該設(shè)備可以提供優(yōu)良的PDL和PMD性能。
光學(xué)薄膜本質(zhì)是被動(dòng)無源器件，其優(yōu)良的熱穩(wěn)定性能使根據(jù)該發(fā)明設(shè)計(jì)的可調(diào)濾波器無需主動(dòng)監(jiān)控溫度；并且本發(fā)明的光學(xué)設(shè)計(jì)使其可以應(yīng)用目前市場上的常規(guī)光學(xué)薄膜。本發(fā)明提供了一種低成本和低PDL的寬范圍內(nèi)的可調(diào)濾波器。
權(quán)利要求
1.一種低偏振相關(guān)損耗的寬范圍內(nèi)波長可調(diào)光學(xué)濾波器，包括光纖準(zhǔn)直耦合模塊，偏振處理模塊，光學(xué)薄膜濾波器和平面反射鏡，其特征是a.光纖準(zhǔn)直耦合模塊提供準(zhǔn)直的入射光；b.偏振處理模塊位于光纖準(zhǔn)直耦合模塊之后，可以將入射光分解為具有相同的S-或P-線性偏振態(tài)且空間上分開的平行的兩個(gè)子光束；c.光學(xué)薄膜濾波器位于偏振處理模塊之后，偏振處理模塊產(chǎn)生的兩個(gè)子光束對稱地入射到光學(xué)薄膜濾波器的物理中心，光學(xué)薄膜濾波器在兩子光束所在的平面或與其正交的平面內(nèi)旋轉(zhuǎn)以改變光束入射角；d.一個(gè)平面反射鏡，位于光學(xué)薄膜濾波器之后并垂直于入射光束。兩子光束被平面反射鏡反射后原路返回，第二次通過光學(xué)薄膜濾波器，并在第二次通過偏振處理模塊時(shí)被合并為沿與入射光不同路徑傳播的單光束，經(jīng)光纖準(zhǔn)直耦合模塊輸出。
2.根據(jù)權(quán)利要求1所述的低偏振相關(guān)損耗的寬范圍內(nèi)波長可調(diào)光學(xué)濾波器，其特征在于所述的光纖準(zhǔn)直耦合模塊包括a.一個(gè)雙芯光纖，其中兩個(gè)光纖平行分布；b.一個(gè)透鏡，位于雙芯光纖之后，其光軸與雙芯光纖中兩光纖位于同一平面，平行且位于兩光纖中央，將雙芯光纖中光纖一號(hào)出射的光準(zhǔn)直，并將返回的光聚焦至雙芯光纖中光纖二號(hào)輸出。
3.根據(jù)權(quán)利要求1所述的低偏振相關(guān)損耗的寬范圍內(nèi)波長可調(diào)光學(xué)濾波器，其特征在于所述的偏振處理模塊沿入射光傳播方向順序包括a.第一個(gè)雙折射晶體可以將任意偏振的入射光在垂直面內(nèi)分解為具有相互正交的偏振態(tài)且在空間上分開的平行的兩個(gè)子光束，水平面是所述的雙芯光纖中的兩個(gè)光纖所在的平面；b.一個(gè)二合一的半波片，由垂直面內(nèi)的上下兩個(gè)半波片組成。其中一個(gè)波片將一個(gè)子光束的偏振態(tài)旋轉(zhuǎn)45度，另一波片將另一子光束的偏振態(tài)反向旋轉(zhuǎn)45度；c.第一個(gè)法拉第旋轉(zhuǎn)器，將入射光的偏振態(tài)旋轉(zhuǎn)45度；d.兩個(gè)等同的楔角棱鏡，位于水平面內(nèi)以所述透鏡光軸成鏡像對稱。其中一個(gè)棱鏡是將斜入射的光轉(zhuǎn)變成與所述透鏡光軸平行，另一棱鏡是將平行于透鏡光軸的反向入射光以一斜角射出；e.第二個(gè)雙折射晶體，其對非常光的偏移距離與第一個(gè)雙折射晶體相同，但偏移方向與第一個(gè)雙折射晶體成90度；f.第二個(gè)法拉第旋轉(zhuǎn)器，將入射光的偏振態(tài)旋轉(zhuǎn)45度；g.一個(gè)完整的半波片，將線性偏振的入射光的偏振態(tài)旋轉(zhuǎn)45度。
全文摘要
一種波長可調(diào)光學(xué)濾波器，包括光纖準(zhǔn)直耦合模塊，偏振處理模塊，光學(xué)薄膜濾波器和平面反射鏡。它是通過光纖準(zhǔn)直耦合模塊和偏振處理模塊提供完全線性偏振的光束入射到光學(xué)薄膜濾波器，然后旋轉(zhuǎn)光學(xué)薄膜濾波器來實(shí)現(xiàn)波長調(diào)節(jié)功能；光路設(shè)計(jì)采用雙通式，光路傳輸中包含前進(jìn)和返回光束。起特點(diǎn)是可以接受常規(guī)帶通光學(xué)薄膜濾波器并工作在大入射角，波長調(diào)節(jié)范圍可覆蓋整個(gè)C－或L－波段，同時(shí)提供優(yōu)良的偏振相關(guān)損耗和相鄰以及非相鄰?fù)ǖ栏綦x度。
文檔編號(hào)G02F1/01GK1632633SQ200310114550
公開日2005年6月29日 申請日期2003年12月24日 優(yōu)先權(quán)日2003年12月24日
發(fā)明者趙強(qiáng), 向強(qiáng)盛 申請人:招遠(yuǎn)招金光電子科技有限公司