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基于傳輸單模光纖實(shí)現(xiàn)不同聲光濾波器性能的光纖制備方法

文檔序號(hào):2785220閱讀:313來(lái)源:國(guó)知局
專利名稱:基于傳輸單模光纖實(shí)現(xiàn)不同聲光濾波器性能的光纖制備方法
技術(shù)領(lǐng)域
本發(fā)明屬于光電子技術(shù)領(lǐng)域,特別涉及基于傳輸單模光纖的聲光器件工作性能的設(shè)計(jì)和實(shí)現(xiàn)的方法。
作為一種基本的器件,可調(diào)諧濾波器有以下幾個(gè)主要指標(biāo)濾波帶寬,可調(diào)諧范圍,調(diào)諧速率,消光比等。不同的應(yīng)用場(chǎng)合所關(guān)心的主要指標(biāo)一般不同,比如,用于波分復(fù)用系統(tǒng)的波長(zhǎng)選擇器件時(shí),要求濾波帶寬很窄;用于可調(diào)光衰減器時(shí),一般希望衰減特性與波長(zhǎng)無(wú)關(guān),即工作帶寬非常寬;而用于放大器增益均衡時(shí)則要求濾波譜形狀可以隨意調(diào)整。此外,考慮實(shí)際應(yīng)用的要求和環(huán)境等,一般還要求器件的體積小,插入損耗小,功耗低等。
多年來(lái),人們?cè)芯窟^(guò)多種可用于光纖系統(tǒng)的濾波器,包括通過(guò)微機(jī)械或壓電效應(yīng)調(diào)節(jié)的F-P濾波器,基于雙光束或多光束干涉的濾波器,基于電光效應(yīng)或聲光效應(yīng)的光濾波器以及光纖光柵等。由它們的工作機(jī)制和工藝難度等因素決定,這些濾波器各有優(yōu)缺點(diǎn),并且在不同程度和不同場(chǎng)合得到應(yīng)用,但是,尚沒(méi)有能夠勝任高速且動(dòng)態(tài)可調(diào),并且損耗小、體積小、功耗小的器件。比如,基于壓電效應(yīng)F-P腔的濾波器目前雖然得到較廣泛的應(yīng)用,但其調(diào)諧速度在毫秒量級(jí),不能滿足未來(lái)高速光網(wǎng)絡(luò)的要求?;隗w器件的電光效應(yīng)或聲光效應(yīng)的濾波器,調(diào)諧速度較高,但光纖尾纖耦合引入的插入損耗約在數(shù)dB。光纖光柵的體積小,插入損耗小,帶寬和濾波譜形狀有很強(qiáng)的可設(shè)計(jì)性,但使用中只能靠溫度進(jìn)行調(diào)整,動(dòng)態(tài)范圍有限。
1986年,H.J.Shaw等人初次報(bào)導(dǎo)了在光纖上實(shí)現(xiàn)的聲光效應(yīng)。至今為止,已見(jiàn)報(bào)導(dǎo)的有在雙模光纖上、普通單模光纖上、雙折射光纖上以及熔燒拉錐光纖和熔燒光纖耦合器上實(shí)現(xiàn)的聲光效應(yīng)。這一類基于光纖聲光效應(yīng)的器件可以實(shí)現(xiàn)多種波長(zhǎng)相關(guān)的功能,可以通過(guò)改變聲波頻率或聲波強(qiáng)度實(shí)現(xiàn)波長(zhǎng)調(diào)諧和幅度調(diào)節(jié),而且調(diào)諧范圍可達(dá)數(shù)十納米,調(diào)諧速率可達(dá)微秒量級(jí)。其中,基于傳輸用市售單模光纖的聲光器件由于材料成本低,工藝簡(jiǎn)單,插入損耗小,易于與光纖傳輸系統(tǒng)兼容而最具吸引力。
光導(dǎo)纖維(簡(jiǎn)稱光纖)由光纖芯子和包在光纖芯子外面的包層構(gòu)成,光纖芯和包層均為玻璃(二氧化硅)材料,芯子的折射率比包層略高,以形成光波導(dǎo)。為了增加柔韌性,包層外面還有一層涂敷層。按國(guó)際通用標(biāo)準(zhǔn),傳輸用單模光纖的包層直徑(簡(jiǎn)稱外徑)均為125μm,芯子直徑(簡(jiǎn)稱芯徑)約為幾個(gè)微米,有些光纖的折射率沿半徑逐漸變化,沒(méi)有明確的芯徑。涂敷層的直徑大約250μm或更大,沒(méi)有嚴(yán)格的規(guī)定。
已有的基于傳輸單模光纖的聲光器件的基本裝置如

圖1所示,圖中11表示傳輸單模光纖,12表示剝?nèi)ネ糠髮拥墓饫w段,這是聲光作用的區(qū)域,13表示鋁錐,14表示電聲換能器。電聲換能器產(chǎn)生的聲波以縱波形式經(jīng)過(guò)一個(gè)鋁錐的傳輸后,能量集中在錐尖處,并在錐尖處耦合進(jìn)入光纖。聲波在光纖中以撓行波的形式傳輸(圖中的箭頭15表示),造成了等效的折射率變化,如圖2所示。圖2中21表示在撓行聲波的作用下發(fā)生了形變的一段光纖,22、23和24分別表示形變光纖中各點(diǎn)處形變的情況,其中坐標(biāo)y表示光纖橫截面上的坐標(biāo)軸,坐標(biāo)n表示折射率。這種形變可以等效為折射率的改變。在聲波作用下產(chǎn)生的這種周期性的折射率微擾的作用類似于長(zhǎng)周期光纖光柵,如果使用的光纖是單模光纖,則會(huì)引起芯模到包層模的耦合。不同的是長(zhǎng)周期光纖光柵的折射率微擾是固定的,使用中只能靠熱脹冷縮略作調(diào)節(jié);而聲波作用產(chǎn)生的微擾可以通過(guò)加在電聲換能器上的電壓和頻率來(lái)改變。由于撓行聲波引起的折射率微擾是非圓對(duì)稱的,參與耦合的包層模也是非圓對(duì)稱的,通常是芯模LP01到包層模LP11cl,LP12cl,LP13cl等的耦合。由聲光效應(yīng)產(chǎn)生的條件決定,產(chǎn)生耦合的芯模、包層模和聲波三者必須滿足波矢匹配條件,因此聲波作用下的模式耦合是一個(gè)波長(zhǎng)相關(guān)的過(guò)程。經(jīng)耦合進(jìn)入包層的光在光纖中繼續(xù)傳輸時(shí)遇到涂敷層會(huì)被吸收掉,而不滿足波矢匹配條件沒(méi)有耦合進(jìn)入包層的光則無(wú)損耗地通過(guò),這就形成了帶阻型的光濾波。這里的相位匹配條件指的是參與耦合的兩個(gè)光波模式的拍長(zhǎng)等于聲波的波長(zhǎng),在一定聲波頻率下,芯模中不同波長(zhǎng)的部分可能和不同的包層模分別同時(shí)滿足相位匹配條件,所以在某一聲波頻率下有可能同時(shí)看到幾個(gè)帶阻濾波峰,它們分別對(duì)應(yīng)于芯模LP01到LP11cl,LP12cl,LP13cl等幾個(gè)不同包層模的耦合。在滿足相位匹配的中心波長(zhǎng)附件,由于匹配條件不能完全滿足,耦合效率相對(duì)變小,因此形成具有一定帶寬的濾波譜。當(dāng)聲波頻率發(fā)生改變,滿足匹配條件的中心波長(zhǎng)發(fā)生改變,濾波峰發(fā)生移動(dòng),這就是聲光濾波器的可調(diào)諧特性。
圖3所示的是采用30cm長(zhǎng)的Lucent TrueWave單模光纖(非零色散位移光纖)所得到的濾波譜。這種光纖是一種在光纖通信系統(tǒng)中用于傳輸?shù)膯文9饫w。測(cè)量時(shí)所加聲波頻率為2.9MHz。圖中可以同時(shí)看到在1500nm、1534nm和1594nm處有三個(gè)濾波峰,它們分別對(duì)應(yīng)于LP01→LP11cl(峰31)、LP01→LP12cl(峰32)和LP01→LP13cl(峰33)的模式轉(zhuǎn)換。仔細(xì)測(cè)量得到這三個(gè)濾波峰的-3dB帶寬分別為1.04nm、1.33nm和1.46nm。略微改變聲波頻率后重新測(cè)量三個(gè)濾波峰的峰值波長(zhǎng),可以得到它們的波長(zhǎng)調(diào)諧度分別為0.11nm/kHz、0.123nm/kHz和0.148nm/kHz。整個(gè)裝置的插入損耗在0.1dB以下。
上述結(jié)果證明了使用傳輸用單模光纖實(shí)現(xiàn)聲光濾波是可能的,但還存在一些問(wèn)題1)圖3所示的這些聲光濾波的譜特性如帶寬、聲波頻率和濾波峰中心波長(zhǎng)的關(guān)系以及調(diào)諧度等參數(shù)主要取決于光纖的折射率分布(光纖截面上折射率沿半徑的變化),使用不同折射率分布的光纖可以得到不同的器件性能。目前傳輸用單模光纖有普通單模光纖、色散位移光纖、非零色散位移光纖,色散補(bǔ)償光纖等多種,它們的折射率分布根據(jù)不同的性能要求有所不同。但所有傳輸用單模光纖是針對(duì)傳輸特性的需要設(shè)計(jì)的,它們的差別對(duì)于聲光效應(yīng)而言差別不太大,在聲波作用下得到的結(jié)果和圖3大同小異,因此,直接采用商售傳輸光纖不能實(shí)現(xiàn)不同性能的濾波器。若采用非傳輸用的光纖或?yàn)槁暪庑?yīng)特殊設(shè)計(jì)的光纖有可能得到不同要求的濾波器性能,但和傳輸光纖連接時(shí)會(huì)引入較大的插入損耗,失去了和光纖傳輸系統(tǒng)兼容的意義。
2)原理上,隨著聲波頻率改變,光濾波峰值波長(zhǎng)可以隨意移動(dòng)。但采用商售傳輸光纖得到的濾波譜和圖3顯示的大體相同,由于耦合到不同包層模形成的多濾波峰同時(shí)存在,因此實(shí)際可使用的單峰區(qū)域的可調(diào)諧范圍只有數(shù)十納米,例如,圖3中,從峰31至峰32只有34nm。
3)和基于體材料的聲光器件相比,基于光纖的聲光耦合效率是很高的。但是,在商售傳輸光纖中,聲波的分布區(qū)域是125μm(光纖的外徑),而芯模光波的分布區(qū)域在10μm左右,聲波和光波的交疊程度仍然不大,限制了聲光耦合系數(shù)的提高,為了達(dá)到足夠的聲光轉(zhuǎn)換效率,聲光作用區(qū)的長(zhǎng)度不能太短,例如,為得到圖3所示結(jié)果,聲光作用區(qū)長(zhǎng)度為30cm。
總之,基于傳輸用單模光纖設(shè)計(jì)制作聲光濾波器的好處是和光纖通信系統(tǒng)兼容,缺憾是光纖參數(shù)已經(jīng)固定,與之相應(yīng)的器件特性參數(shù)也均已決定,可設(shè)計(jì)的余地不大。因此需要尋找一種可以局部地改變光纖折射率的辦法,這樣可以只改變聲光作用區(qū)內(nèi)的折射率分布以實(shí)現(xiàn)不同的器件性能;而又保留其它部分的光纖不變以保持與傳輸系統(tǒng)兼容的優(yōu)點(diǎn)。
目前,已見(jiàn)文獻(xiàn)報(bào)導(dǎo)的可以局部改變光纖折射率分布的辦法是熔燒拉錐的方法,即將光纖局部加熱,在融化的狀態(tài)下拉細(xì)。由于只能局部拉細(xì),必然形成錐狀,直徑均勻的區(qū)域不可能很長(zhǎng);而且隨著外徑變細(xì)芯徑同時(shí)變小,當(dāng)外徑小到一定程度時(shí)芯區(qū)幾乎消失,這時(shí),外徑和空氣之間形成的是一段多模的光波導(dǎo)。
本發(fā)明提出一種基于傳輸單模光纖實(shí)現(xiàn)不同聲光濾波器性能的光纖制備方法,其特征在于,采用商售傳輸用單模光纖,對(duì)其外徑進(jìn)行刻蝕;具體包括根據(jù)器件性能要求決定其外徑大小,根據(jù)所采取的刻蝕方法和實(shí)際工藝條件事先標(biāo)定刻蝕速率,然后根據(jù)要求的外徑大小和刻蝕速率通過(guò)控制時(shí)間來(lái)局部地減小該光纖的外徑,以實(shí)現(xiàn)等效地改變聲光作用區(qū)的光纖折射率分布。
本發(fā)明所說(shuō)的刻蝕方法包括化學(xué)刻蝕或等離子體刻蝕方法,均屬常規(guī)技術(shù)手段;所說(shuō)根據(jù)工藝條件事先標(biāo)定刻蝕速率然后通過(guò)控制時(shí)間達(dá)到不同外徑的方法也屬常規(guī)技術(shù)手段。
本發(fā)明的工作原理及效果使用本發(fā)明制備的單模光纖構(gòu)成的聲光濾波器的實(shí)驗(yàn)裝置如圖4所示。其中41為原始的單模光纖段,42為剝?nèi)ネ糠髮拥墓饫w段,43為經(jīng)過(guò)刻蝕的光纖段。44和45分別為鋁錐和電聲換能器,聲波傳輸如箭頭46所示。除經(jīng)過(guò)刻蝕的光纖段外,該裝置和圖1所示相同。使用本發(fā)明方法刻蝕過(guò)的光纖,器件的性能可以有如下改變1、耦合轉(zhuǎn)換效率的提高η=κ02κ02+δ2sin2[L(κ02+δ2)1/2]----(1)]]>κ0=πλϵ0μ0n0∫Aψ1(x,y)Δn(x,y)ψ2(x,y)dxdy----(2)]]>聲波作用下光纖芯模和某一包層模之間的耦合轉(zhuǎn)換效率η由(1)式表示。其中,δ為相位失配因子,L為耦合作用區(qū)的長(zhǎng)度。κ0為耦合系數(shù),它由參與耦合的芯模模場(chǎng)、包層模模場(chǎng)ψ1(x,y)、ψ2(x,y)以及聲波引起的折射率改變?chǔ)(x,y)的交疊積分決定,如式(2)所示。當(dāng)光纖外包層刻蝕減小后,芯模模場(chǎng)基本不變,包層模場(chǎng)變集中,而且聲波作用的區(qū)域也集中,因此相同聲波功率下得到的耦合系數(shù)κ0變大,有利于耦合轉(zhuǎn)換效率η的提高。
理論和實(shí)驗(yàn)結(jié)果說(shuō)明通過(guò)本發(fā)明的光纖外徑刻蝕方法,可以使聲波的功耗降低一個(gè)數(shù)量級(jí)左右,或者可以在相同功耗條件下減小作用區(qū)長(zhǎng)度,這樣有利于縮小器件體積,便于實(shí)用。
2、諧振聲波頻率的變化及調(diào)諧范圍的加大LB(λ)=2πβ01-β1μ----(3)]]>f=πRCextLB2----(4)]]>參與聲光模式轉(zhuǎn)換的兩個(gè)光波模式的拍長(zhǎng)LB由(3)式表示。其中β01和β1μ分別表示參與耦合作用的芯模(下標(biāo)01)和包層模(下標(biāo)1μ)的傳播常數(shù)。當(dāng)光纖的外徑被刻蝕變小,芯模的傳播常數(shù)近似不變而包層模的傳播常數(shù)隨外徑而改變,兩者差別增大因此拍長(zhǎng)隨之變小。(4)式表示諧振聲波頻率f和拍長(zhǎng)LB的關(guān)系。式中,Cext為彈性波的聲速,是一個(gè)和材料有關(guān)的常數(shù),R為光纖半徑。
(4)式說(shuō)明,一方面光纖外徑變小使聲波頻率降低,另一方面拍長(zhǎng)變短使聲波頻率升高。圖5所示是理論計(jì)算得到的LP01→LP11cl(曲線51)、LP01→LP12cl(曲線52)和LP01→LP13cl(曲線53)三種模式耦合情況下諧振聲波頻率隨刻蝕光纖外徑變化的關(guān)系(光波波長(zhǎng)1550nm)。圖中曲線說(shuō)明,當(dāng)光纖外徑較大時(shí),光纖外徑的變化起主要作用,光纖外徑減小到一定程度后,拍長(zhǎng)的變化起主要作用,諧振聲波頻率的最小值分別發(fā)生在外徑為25μm(LP01-LP11cl模,f=860kHz),61μm(LP01-LP12cl模,f=1.84MHz)和97μm(LP01-LP13cl模,f=2.79MHz)??梢钥闯?,芯模到不同包層模耦合的諧振聲波頻率隨著光纖外徑減小改變的速度是不同的。如果考慮比較容易實(shí)現(xiàn)的0~5MHz的聲光頻率范圍內(nèi),當(dāng)光纖外徑小于40μm的時(shí)候就可以不考慮芯模到LP13cl模的耦合了,而當(dāng)光纖外徑小于20μm的時(shí)候,只需考慮芯模到LP11cl模的耦合。
概括地說(shuō),隨著光纖外徑的減小,基模到不同包層模耦合的諧振聲波頻率的差越來(lái)越大,也就是在相同聲波頻率下,芯模到不同包層模轉(zhuǎn)換所對(duì)應(yīng)的中心波長(zhǎng)間隔越來(lái)越大,因而可實(shí)用的單峰區(qū)域的可調(diào)諧范圍也越大。
3、色散參數(shù)和帶寬的改變Δλ=0.8LBL1Nλ----(5)]]>N=∂LB∂λ/LBλ----(6)]]>(5)式表示單個(gè)濾波峰的-3dB帶寬Δλ,式中L為作用區(qū)的光纖長(zhǎng)度,λ為光波波長(zhǎng)。N為光纖的色散參數(shù),由(6)式表示,主要由光纖的模間色散特性決定。當(dāng)光纖外徑被刻蝕變小時(shí),包層模的傳播常數(shù)改變因而光纖的色散特性也隨之改變。圖6所示是理論計(jì)算得到的LP01→LP11cl曲線61)、LP01→LP12cl(曲線62)和LP01→LP13cl(曲線63)三種模式耦合對(duì)應(yīng)的光纖色散參數(shù)N隨刻蝕光纖外徑變化的關(guān)系(光波波長(zhǎng)1550nm)??梢?jiàn),隨著光纖外徑被刻蝕減小,色散參數(shù)減小,由(5)式,單個(gè)濾波峰的帶寬增大。因此通過(guò)設(shè)計(jì)合適的光纖外徑,可以得到需要的濾波帶寬。
4、特殊外徑值和調(diào)諧特性的改變Δλ=0.8L·LB2(λ0)∂2LB(λ)∂λ2----(7)]]>T=∂λ∂f=-λ2f1N----(8)]]>從圖6還可以看到,當(dāng)光纖外徑很小時(shí),色散參數(shù)N=-1。對(duì)于芯模到各包層模的耦合,各存在一個(gè)令N值為零的臨界外徑值,它們分別為19.6μm(LP01-LP11cl,諧振聲波頻率f=897KHz),31μm(LP01-LP12cl,f=2.64MHz)和43μm(LP01-LP13cl,f=4.86MHz)。當(dāng)光纖外徑取這些值時(shí),(5)式不再適用,這時(shí)的-3dB帶寬可以由(7)式計(jì)算得到,計(jì)算結(jié)果說(shuō)明其值可達(dá)數(shù)百納米。(8)式表示聲光濾波器中心波長(zhǎng)隨聲波諧振頻率的變化,即調(diào)諧度。
隨著光纖外徑變小,色散參數(shù)值變?。粏挝宦暡l率的改變得到的濾波峰移動(dòng)增大,即調(diào)諧度增大。當(dāng)光纖外徑較大時(shí),隨著聲波頻率增加濾波峰向短波長(zhǎng)方向移動(dòng);當(dāng)外徑小于臨界值后,色散參數(shù)N值取負(fù),濾波峰隨聲波頻率增加向長(zhǎng)波長(zhǎng)方向移動(dòng)。在N值為零附近,拍長(zhǎng)不隨波長(zhǎng)改變,也就是說(shuō),聲波頻率對(duì)波長(zhǎng)沒(méi)有選擇性,濾波帶寬可達(dá)數(shù)百納米。
圖7是光纖外徑為72μm時(shí)測(cè)得的聲光濾波譜,所用聲波頻率為1430kHz,壓電陶瓷電壓為25V,電功耗為120mW;測(cè)得濾波峰中心波長(zhǎng)為1526nm,中心波長(zhǎng)調(diào)諧度為0.31nm/kHz,帶寬為6.4nm。圖8是光纖外徑為56μm時(shí)的聲光濾波譜,所用聲波頻率為1020kHz,壓電陶瓷電壓為14V,電功耗為35mW;測(cè)得濾波峰中心波長(zhǎng)為1574.8nm,中心波長(zhǎng)調(diào)諧度為0.53nm/kHz,帶寬7.6nm。圖9是光纖外徑為25μm時(shí)的聲光濾波譜,所用聲波頻率為818kHz,壓電陶瓷電壓為2.5V,電功耗為1.1mW;測(cè)得濾波峰中心波長(zhǎng)為1540.8nm,中心波長(zhǎng)調(diào)諧度為2.75nm/kHz,帶寬為30.2nm。
總結(jié)上述3個(gè)測(cè)試結(jié)果可見(jiàn),隨著外徑減小,電功耗減小,諧振聲波頻率下降,帶寬增加。符合以上理論分析的結(jié)果。
實(shí)施例2將一段與實(shí)施例1所用相同的包層匹配單模光纖用常規(guī)等離子體刻蝕的方法將外徑局部刻蝕至21μm(由圖6可知LP01-LP11cl模式的臨界值約為19.5μm),刻蝕段的長(zhǎng)度為5.5cm。使用圖4所示實(shí)驗(yàn)方法得到的濾波譜示于圖8。所用聲波頻率為867kHz,壓電陶瓷電壓為2.4V,電功耗約為1.1mW,測(cè)得帶寬349nm。
可見(jiàn),當(dāng)外徑被刻蝕至臨界值附件時(shí),得到的濾波帶寬有量級(jí)上的增加。
實(shí)施例3將一段色散補(bǔ)償光纖的外徑采用和實(shí)施例1相同的方法局部刻蝕至50μm,刻蝕段的長(zhǎng)度為8cm。該光纖的原始外徑為125μm,色散量為80ps/nm/km。使用圖4所示實(shí)驗(yàn)方法得到的濾波譜如圖11所示。測(cè)量時(shí)所用聲波頻率為1.935MHz,壓電陶瓷電壓為20V。圖中,峰111的中心波長(zhǎng)為1464.4nm,對(duì)應(yīng)LP01-LP11cl模式耦合,峰112的中心波長(zhǎng)為1590.6nm,對(duì)應(yīng)LP01-LP12cl模式耦合。兩個(gè)峰的帶寬均約為2nm,中心波長(zhǎng)相距126nm,這樣,改變聲波頻率可以得到的單峰區(qū)域可調(diào)諧范圍為126nm。
和圖3所示的采用未經(jīng)刻蝕的非零色散位移光纖的濾波譜相比,本實(shí)施例所得到的濾波譜寬度相差不大,但實(shí)際可使用的單峰區(qū)域的可調(diào)諧范圍從圖3所示的34nm增加至126nm。
權(quán)利要求
1.一種基于傳輸單模光纖實(shí)現(xiàn)不同聲光濾波器性能的光纖制備方法,其特征在于,采用商售傳輸用單模光纖,對(duì)其外徑進(jìn)行刻蝕;具體包括根據(jù)器件性能要求決定其外徑大小,根據(jù)所采取的刻蝕方法和實(shí)際工藝條件事先標(biāo)定刻蝕速率,然后根據(jù)要求的外徑大小和刻蝕速率通過(guò)控制時(shí)間來(lái)局部地減小該光纖的外徑,以實(shí)現(xiàn)等效地改變聲光作用區(qū)的光纖折射率分布。
全文摘要
本發(fā)明屬于光電子技術(shù)領(lǐng)域,采用商售傳輸用單模光纖,對(duì)其外徑進(jìn)行刻蝕;具體包括:根據(jù)器件性能要求決定其外徑大小,根據(jù)所采取的刻蝕方法和實(shí)際工藝條件事先標(biāo)定刻蝕速率,然后根據(jù)要求的外徑大小和刻蝕速率通過(guò)控制時(shí)間來(lái)局部地減小該光纖的外徑,以實(shí)現(xiàn)等效地改變聲光作用區(qū)的光纖折射率分布。本方法工藝簡(jiǎn)單,比較容易控制,容易實(shí)現(xiàn)較長(zhǎng)的均勻聲光作用區(qū),而且光纖的芯區(qū)沒(méi)有破壞,既可以實(shí)現(xiàn)器件不同的性能又可以保持單模光纖損耗低的優(yōu)點(diǎn);除此之外光纖外徑可以隨意設(shè)計(jì),還可以采用不同的單模光纖,帶來(lái)了很大的器件性能的設(shè)計(jì)余地。
文檔編號(hào)G02B6/124GK1346990SQ0113667
公開(kāi)日2002年5月1日 申請(qǐng)日期2001年10月26日 優(yōu)先權(quán)日2001年10月26日
發(fā)明者劉小明, 金, 厲群, 趙建輝, 彭江得 申請(qǐng)人:清華大學(xué)
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