專利名稱：電場式常溫金屬超導體的制作方法
該發(fā)明屬于超導體。
早在1911年荷蘭的卡林·昂內(nèi)斯教授就已發(fā)現(xiàn)了超導現(xiàn)象。1957年美國的巴丁、庫珀和施里弗三人提出一種BCS理論來解釋超導現(xiàn)象，他們?nèi)艘虼硕@諾貝爾獎。1973年，英國的約瑟夫遜發(fā)現(xiàn)了超導隧道效應而獲諾貝爾獎。但時至今日，因超導現(xiàn)象擺脫不了低溫條件這個沉重枷鎖，加之所用材料的易碎性，因而它的應用大受限制?！犊茖W大觀園》1995年12期的題為“世紀之交的十大科學”文章如是說“現(xiàn)存的金屬超導體只能在稀有的液態(tài)氦制造的絕對零度(-273℃)下運行。而科學家們新研制的陶瓷材料超導體，可以在普通氮制造的-180℃下運行。如果能解決瓷的易碎性質(zhì)，超導體實用的夢想就可以實現(xiàn)，包括高效能源小型電引擎、電磁能火車和能讓醫(yī)生檢測體內(nèi)的手持掃描機。”從有關(guān)材料看，美國和日本等似乎已在小范圍內(nèi)開始實用。
搞電場式常溫金屬超導體的目的就是要避開低溫這個難度頗大的制約條件，擯棄應用易碎材料這條思路，另辟蹊徑，使用可在常溫條件下照樣運行的金屬作為超導體，易于制造，操作簡便，又成本低廉，加之它無電損、荷載大、磁力強的優(yōu)越性，從而使得超導體能在所有應該應用的地方都能應用起來，以促進經(jīng)濟和社會的發(fā)展。
電場式常溫金屬超導體的內(nèi)容是利用電場對處于其中的金屬導體上跟原子核聯(lián)系很弱的既做無規(guī)則熱運動又做定向移動的自由電子和做無規(guī)則熱振動的正離子有力的作用性質(zhì)，一方面使導體內(nèi)部的自由電子也跑到導體表面，并且使自由電子像氣墊導軌上的氣墊托起滑塊一樣被電場力正好托起來，另一方面電場力對正離子沿電場方向的熱振動又起抑制作用，使其在熱振動最易取得平衡的方向即與電場方向垂直的方向上做熱振動，從而避免了與導體表面自由電子的碰撞，那么自由電子就會像被氣墊托起的滑塊與導軌不再相互摩擦一樣也不再與導體里外的金屬正離子相互碰撞而暢通無阻地定向流動，從而消除了產(chǎn)生電阻的根源，而這實際上就是出現(xiàn)了超導現(xiàn)象，導體也就成了常溫金屬超導體。
電場式常溫金屬超導體的主要技術(shù)特征，是將導電體夾在電場的兩個電極之間，并且用絕緣材料將導電體與電極、電極與外界絕緣；按形狀和構(gòu)造，可分為園管型、薄膜型和復合型三種形式1.園管型(見
圖1)我們給作電場負極的普通金屬裸導體外均勻地裹一層盡可能薄的絕緣性能好耐壓程度高的絕緣材料，再在絕緣材料外緊挨著套上薄金屬管作導電體，在導電體外同樣裹上一層絕緣材料，在絕緣材料外也緊挨著套上一薄金屬管作為電場的正極，最后在電場正極外也加上絕緣材料。
(見圖2)當我們將電壓適度的直流電源接在電場正、負極上時，就會在正、負極間產(chǎn)生一個電力線沿經(jīng)線由電場正極指向電場負極的正向電場。
(見圖3)再給導電體兩端加上電壓，導電體內(nèi)也就建立了電場，導電體上就有了定向移動的自由電子；由于導體上的自由電子處在正向電場之中，它就必然受到電場力的作用，其方向是沿徑線向外或與電力線的方向相反。如果電場力大小適度，那么自由電子就會在正向電場的電場力作用下獲得能量，從導體的會發(fā)生頻繁碰撞的內(nèi)部跑到碰撞概率大大減小的外表面，到達自由電子受到的電極產(chǎn)生的電場力等于金屬正離子對它的吸引力的距離，從而使自由電子雖然不能從金屬導體表面逃選出來，但卻會被托起來；另一方面，導電體上的正離子在平衡位置做無規(guī)則熱振動的沿徑線方向的熱振動因正離子受到電場力的作用而受到抑制，轉(zhuǎn)向于跟電場力方向垂直的平衡振動方向上振動，于是導電體上的自由電子與導電體上的正離子不再發(fā)生會形成電阻的碰撞，導電體上的電子就做起無阻擋的正向移動，出現(xiàn)常溫電阻為零的超導現(xiàn)象，這時導電體也就成了常溫金屬超導體。此時，電流的速度自然達到光速或趨近于光速。
2.薄膜型(見圖4)我們給充作導電體的金屬薄膜的兩面都均勻地涂上絕緣材料，再在兩面的絕緣材料外貼上比導電體面積略六的金屬薄膜電極，最后在電極片外涂上絕緣材料即可。
當我們將電極任意接入電壓適度的直流電源后，便在相對的電極間產(chǎn)生了電場，處于導電狀態(tài)的金屬薄膜上的自由電子受電場力的作用自然被推向金屬薄膜的某一表面且被托起，而且使金屬正離子沿電場方向的無規(guī)則熱振動受到抑制，因而自由電子在不與正離子發(fā)生碰撞的情況下定向流動，那么其電阻自然為零，于是出現(xiàn)了超導現(xiàn)象，金屬薄膜導電體就成了超導體。也可用普通金屬導線替代金屬薄膜導電體，但效果沒有金屬薄膜好。
3.復合型電場式常溫金屬超導體的結(jié)構(gòu)還可以是復合型的，即把兩個或兩個以上的導電體分別夾入兩個或兩個以上的但又是同體的電場之中，如圖5、6所示。
我們可以通過以下薄膜型的實驗來驗證電場式常溫金屬超導體的效果用香煙盒內(nèi)的鋁箔剪成長120厘米、寬0.5厘米的兩片金屬薄膜作電極，將長113厘米、直徑為0.03厘米的保險絲碾成寬0.1厘米的薄片作為導電體，絕緣材料用高壓膠布。將萬用電表的黑紅表筆分別與導電體的兩頭相連，測得的電阻為0.5歐；然后將電極先后接入24伏、200伏的直流電源，電閘閉合電極充電，萬用電表指針一動也不動；但當接入才充過電的手電式電警棒的高壓電時(估計電壓為1萬2千伏)，萬用電表指針一下由0.5歐的位置擺到了基本上是零歐的位置(估計為0.01歐)。從實驗可見，電場式常溫金屬超導體比傳統(tǒng)的超導體所需的條件既簡單又便利。因而，可以廣泛應用于包括輸電在內(nèi)的諸多領(lǐng)域，發(fā)揮其神奇作用。
圖面說明圖1中①為普通金屬裸導體，②④⑥為絕緣材料，③為薄金屬管導電體，⑤為薄金屬管電極；圖4中①為金屬薄膜導電體，②⑤為絕緣材料，③④為金屬薄膜電極；圖5、6中①為電場負極，②為電場正極，③為導電體，④為絕緣材料。
為了實現(xiàn)電場式常溫金屬超導體的超導效果，須得注意以下幾點第一無論那種類型的電場式常溫金屬超導體，檢驗其效果的辦法都一樣看導電體上的電阻或向外散發(fā)的熱量是否為零。若不為零，就要調(diào)整電場電壓；其次是檢查產(chǎn)品是否達到各種規(guī)格指標，質(zhì)量是否合格。
第二電極電壓不可過高，否則將會大大減弱導電體表面對自由電子逸出的阻力，使能量較大的自由電子從導體里釋放出來，產(chǎn)生場致電子發(fā)射，出現(xiàn)放電現(xiàn)象，干擾以至破壞電場式常溫金屬超導體的正常運行。
第三電場式常溫金屬超導體的原理決定了其內(nèi)的導電體可以輸通直流電，也可以輸通交流電，其道理相同，效果也一樣；但電場的電極以接于直流電源上的效果最為理想；交流電源可以接，只是效果不及直流電源，包括“通交流阻直流”的能源浪費(因它實際上也是一種電容器)。
第四導電體上的電壓要在絕緣材料的耐壓范圍以內(nèi)。
第五電場式常溫金屬超導體開始運行以后，可將電場電壓適當降低，超導效果也不變化，這有利于運行的安全，延長絕緣材料的壽命。
第六不拘那種類型的電場式常溫金屬超導體，由于其電場不是開放型的，而是閉合型的，再加上電場一般是穩(wěn)定的直流電壓電場而不是時刻都在變化的交變電場，所以基本上不會有以電力線和電磁波的形式向外輻射能量而造成的電損現(xiàn)象，故這層可不作考慮。
權(quán)利要求
1.電場式常溫金屬超導體的特征，是將導電體夾在同一電場的兩個電極之間，并用絕緣材料將導電體和電極、電極和外界絕緣。
2.根據(jù)權(quán)利要求1所述的電場式常溫金屬超導體，其特征在于以金屬裸導線作電場的一個電極，以這個電極的絕緣層外的管形薄金屬層作導電體，以管形導電體上的絕緣層外的管形金屬層作另一電極，并用絕緣層與外界絕緣，即園管型電場式常溫金屬超導體；也可以在園管型電場式常溫金屬超導體外面繼續(xù)增加導電體層、絕緣層、電極層、絕緣層----使之同體有兩個或兩個以上的導電體和電場即有兩個或兩個以上的園管型電場式常溫金屬超導體，即復合型電場式常溫金屬超導體。
3.根據(jù)權(quán)利要求1所述的電場式常溫金屬超導體，其特征在于以三條并列的金屬薄膜分別作電場電極、導電體和電場電極，并用絕緣材料將它們相互絕緣和與外界絕緣，即薄膜型電場式常溫金屬超導體；也可以在薄膜型電場式常溫金屬超導體之上，繼續(xù)增加導電體薄膜、絕緣層、電極薄膜、絕緣層----使之同體有兩個或兩個以上的導電體和電場即有兩個或兩個以上的薄膜型電場式常溫金屬超導體，即復合型電場式常溫金屬超導體。
全文摘要
電場式常溫金屬超導體是一種與傳統(tǒng)超導體迥然不同的新型超導體,它只需常溫下的電場,而無需低溫這個難度頗大的條件,導線材料也是普通金屬,而非易碎的非金屬,因而易于制造,成本低廉,操作簡便,包括輸電在內(nèi)的諸多領(lǐng)域都可發(fā)揮它無電損、荷載大和磁力強的獨到作用。它的主要技術(shù)特征,是將導電體夾在電場的兩個電極之間,并且用絕緣材料將導電體與電極,電極與外界絕緣;按形狀和構(gòu)造,分為圓管型、薄膜型和復合型等三種形式。
文檔編號H01B12/00GK1368740SQ01104818
公開日2002年9月11日 申請日期2001年2月7日 優(yōu)先權(quán)日2001年2月7日
發(fā)明者劉克良 申請人:劉克良