本發(fā)明屬于油氣勘探地震資料處理領(lǐng)域，是一種校正各向異性地層快慢橫波時(shí)差的方法。現(xiàn)有技術(shù)快慢橫波時(shí)差校正技術(shù)基于橫波分裂的alford旋轉(zhuǎn)方法。對(duì)于多分量數(shù)據(jù)而言，由于轉(zhuǎn)換橫波發(fā)生橫波分裂現(xiàn)象而分散于R、T分量上的快慢橫波能量重新集中，恢復(fù)成沒(méi)有發(fā)生橫波分裂現(xiàn)象之前的轉(zhuǎn)換橫波波場(chǎng)信號(hào)，傳統(tǒng)的處理方法難以獲得好的成像道集和疊加成果，如果不對(duì)道集做各向異性校正，成像剖面的分辨率和信噪比較低。對(duì)于方位角信息較全的資料而言，采用分方位角抽道集的方法，快慢橫波分離方法采用角度掃描得到快慢橫波和時(shí)間延遲，時(shí)移過(guò)程中采用的是快慢橫波相關(guān)分析求取時(shí)間延遲然后設(shè)定時(shí)窗整體時(shí)移，這種方法在橫波分裂校正時(shí)由于控制點(diǎn)數(shù)目有限，對(duì)于復(fù)雜地層應(yīng)用效果不理想。目前為止，各向異性校正通過(guò)根據(jù)方位角數(shù)據(jù)分別求取各個(gè)方位的快慢橫波然后進(jìn)行累加，然后通過(guò)對(duì)時(shí)間延遲和方位角進(jìn)行掃描，求取裂縫方向的方位角和時(shí)間延遲，這種方法的主要缺陷在于：1)分別求取多個(gè)方位的快慢橫波再進(jìn)行累加，快慢橫波去噪效果不好的話會(huì)導(dǎo)致誤差不斷的累積；2)時(shí)移量整體時(shí)移，如果控制點(diǎn)數(shù)目過(guò)少會(huì)導(dǎo)致時(shí)移量不準(zhǔn)確，影響校正效果。針對(duì)裂縫的橫波分裂校正方法，目前僅針對(duì)方位角齊全的資料取得了一些成果，對(duì)方位角信息不全的資料處理方法以及校正時(shí)移量控制方法未見(jiàn)相應(yīng)研究文獻(xiàn)。對(duì)于方位角信息較全的資料而言，采用分方位角抽道集的方法，快慢橫波分離方法采用角度掃描得到快慢橫波和時(shí)間延遲，時(shí)移過(guò)程中采用的是快慢橫波相關(guān)分析求取時(shí)間延遲，然后設(shè)定時(shí)窗整體時(shí)移，這種方法在橫波分裂校正時(shí)由于控制點(diǎn)數(shù)目有限，對(duì)于復(fù)雜地層應(yīng)用效果不理想。技術(shù)實(shí)現(xiàn)要素：本發(fā)明的目的是針對(duì)現(xiàn)有技術(shù)存在的問(wèn)題，提供一種基于橫波分裂的快慢橫波時(shí)差校正方法。該方法相比于分方位角整體時(shí)移的橫波分裂校正方法，把ACP道集(即共轉(zhuǎn)換點(diǎn)道集)作為方位角和時(shí)間延遲參數(shù)掃描輸入的方法更靈活，累積誤差也更小。同時(shí)根據(jù)快慢橫波時(shí)間延遲進(jìn)行插值時(shí)移效果更精確，對(duì)復(fù)雜地層成像效果更好，在實(shí)際數(shù)據(jù)的處理中實(shí)用性更強(qiáng)。本發(fā)明的具體技術(shù)方案：一種基于橫波分裂的快慢橫波時(shí)差校正方法，包括：步驟1，將原始地震數(shù)據(jù)轉(zhuǎn)換成R分量和T分量；步驟2，求ACP道集和超道集；步驟3，對(duì)超道集結(jié)果進(jìn)行速度分析，拾取速度譜，同向軸校平以后對(duì)CDP道集進(jìn)行疊加；步驟4，對(duì)旋轉(zhuǎn)角和時(shí)移量進(jìn)行參數(shù)掃描，求出快慢橫波的旋轉(zhuǎn)角和對(duì)應(yīng)的時(shí)移量，將R、T分量按掃描的時(shí)移量進(jìn)行時(shí)移得到快慢橫波；步驟5，對(duì)快慢橫波按掃描得到的時(shí)移量進(jìn)行時(shí)移，不同共反射點(diǎn)道集CDP之間的時(shí)移量通過(guò)插值提高時(shí)移精度；步驟6，將時(shí)移后的快慢橫波按掃描得到的旋轉(zhuǎn)角反向旋轉(zhuǎn)回R、T分量，對(duì)比校正前后的剖面檢驗(yàn)橫波分裂校正效果。上述方案進(jìn)一步包括：步驟4中，對(duì)旋轉(zhuǎn)角和時(shí)移量進(jìn)行參數(shù)掃描，求出快慢橫波的旋轉(zhuǎn)角和對(duì)應(yīng)的時(shí)移量，其表達(dá)式為：R(ω)T(ω)=cosθsinθsinθ-cosθS1(ω)S2(ω)+NR(ω)NT(ω)]]>使快慢橫波分離最大化的公式為：E(θ,Δt,ω)＝S1(ω)-S2(ω)eiωΔtω為與頻率相關(guān)的常量，R(ω)和T(ω)代表R分量和T分量，θ為快慢波之間的夾角，S1(ω)和S2(ω)代表快波和慢波，NR(ω)與NT(ω)代表R和T方向上的噪音分量，E是為了使快慢橫波分離程度達(dá)到最大，它是快慢波之間的夾角θ和快慢波之間的時(shí)差△t的函數(shù)，對(duì)其進(jìn)行θ、△t這兩個(gè)參數(shù)的掃描，然后將R、T分量按F(θ,Δt)=(Σk=0nE(θ,Δt,tk)p)1/p]]>掃描得到的旋轉(zhuǎn)角進(jìn)行旋轉(zhuǎn)得到快慢橫波；F代表E的累積量，tk代表特定的時(shí)間點(diǎn)；p代表掃描的次數(shù)。本發(fā)明的基于橫波分裂的快慢橫波時(shí)差校正方法有著其他技術(shù)不具備的優(yōu)勢(shì)，其具體優(yōu)勢(shì)和特點(diǎn)表現(xiàn)在以下幾個(gè)方面：第一、原始道集對(duì)方位角的要求適應(yīng)性強(qiáng)。該方法由于直接使用ACP道集進(jìn)行疊加，對(duì)方位角不全的原始地震資料同樣適用。第二、時(shí)差校正方法高效實(shí)用。該方法求取時(shí)移量通過(guò)多個(gè)CDP點(diǎn)差值控制時(shí)移量，時(shí)移效果更準(zhǔn)確可靠。第三、操作簡(jiǎn)單易實(shí)現(xiàn)。該方法流程及參數(shù)設(shè)置方便，運(yùn)算效率高，適用于三維地震資料處理。附圖說(shuō)明圖1針對(duì)裂縫地層中橫波分裂校正的處理流程簡(jiǎn)圖。圖2為時(shí)間延遲和方位角掃描結(jié)果。圖3為快橫波成像結(jié)果。圖4為慢橫波成像結(jié)果。圖5為R分量校正前成像結(jié)果。圖6為R分量校正后成像結(jié)果。具體實(shí)施方式下面結(jié)合附圖1對(duì)本發(fā)明的具體技術(shù)方案做進(jìn)一步說(shuō)明。(1)將原始地震數(shù)據(jù)的X,Y分量轉(zhuǎn)換成R、T分量。(2)求ACP道集和超道集。(3)對(duì)道集進(jìn)行速度分析和動(dòng)校正疊加。(4)對(duì)旋轉(zhuǎn)角和時(shí)移量進(jìn)行參數(shù)掃描，求出快慢橫波的旋轉(zhuǎn)角和對(duì)應(yīng)的時(shí)移量。R(ω)T(ω)=cosθsinθsinθ-cosθS1(ω)S2(ω)+NR(ω)NT(ω)]]>使快慢橫波分離最大化的公式為：E(θ,Δt,ω)＝S1(ω)-S2(ω)eiωΔtω為與頻率相關(guān)的常量,R(ω)和T(ω)代表R分量和T分量，θ為快慢波之間的夾角，S1(ω)和S2(ω)代表快波和慢波，NR(ω)與NT(ω)代表R和T方向上的噪音分量，E是為了使快慢橫波分離程度達(dá)到最大，它是快慢波之間的夾角θ和快慢波之間的時(shí)差△t的函數(shù)，對(duì)其進(jìn)行θ、△t這兩個(gè)參數(shù)的掃描。然后將R、T分量按F(θ,Δt)=(Σk=0nE(θ,Δt,tk)p)1/p]]>掃描得到的旋轉(zhuǎn)角進(jìn)行旋轉(zhuǎn)得到快慢橫波。F代表E的累積量，tk代表特定的時(shí)間點(diǎn)；p代表掃描的次數(shù)。(5)對(duì)快慢橫波按掃描得到的時(shí)移量進(jìn)行時(shí)移，不同CDP(即共反射點(diǎn)道集)之間的時(shí)移量通過(guò)插值提高時(shí)移精度。(6)將時(shí)移后的快慢橫波按掃描得到的旋轉(zhuǎn)角反向旋轉(zhuǎn)回R、T分量，對(duì)比校正前后的剖面檢驗(yàn)橫波分裂校正效果。該發(fā)明主要技術(shù)關(guān)鍵點(diǎn)為以下兩個(gè)：(1)疊加時(shí)選用ACP道集(2)時(shí)移量的求取。具體應(yīng)用實(shí)例：本次研究對(duì)XX油田XX測(cè)線多波多分量資料進(jìn)行了應(yīng)用，用該方法對(duì)轉(zhuǎn)換波資料進(jìn)行了橫波分裂校正，以驗(yàn)證本方法的效果，具體流程見(jiàn)圖1。該測(cè)線接收道數(shù)491895道，面元網(wǎng)格6.25m*6.25m，共1492炮，工區(qū)地形復(fù)雜，偏移距在-2885m到2530m。(1)依據(jù)步驟1，將原始地震數(shù)據(jù)轉(zhuǎn)換成R分量和T分量。(2)依據(jù)步驟2，求ACP道集和超道集，CDP范圍從1600到3200。(3)依據(jù)步驟3，對(duì)超道集結(jié)果進(jìn)行速度分析，拾取速度譜，同向軸校平以后對(duì)CDP道集進(jìn)行疊加。(4)依據(jù)步驟4，對(duì)旋轉(zhuǎn)角和時(shí)移量進(jìn)行參數(shù)掃描，求出快慢橫波的旋轉(zhuǎn)角和對(duì)應(yīng)的時(shí)移量，CDP采樣位置依次為1800,2400,2800。將R、T分量按掃描的時(shí)移量進(jìn)行時(shí)移得到快慢橫波，各CDP的旋轉(zhuǎn)角依次為50°，45°，50°。(5)依據(jù)步驟5，對(duì)快慢橫波按掃描的時(shí)移量進(jìn)行時(shí)移，通過(guò)多個(gè)CDP點(diǎn)控制時(shí)移量，時(shí)移量依次為0.018s,0.018s,0.01s。(6)依據(jù)步驟6，將快慢橫波反向旋轉(zhuǎn)回R、T分量，對(duì)比校正前后的R分量校正結(jié)果，該地區(qū)的各向異性區(qū)域主要集中在1.5s-2.5s之間，裂縫的方位為45°到50°，快慢橫波的時(shí)間延遲為10ms到18ms。為了檢驗(yàn)快慢橫波時(shí)差校正技術(shù)的有效性，可通過(guò)對(duì)比第(6)步中的R分量校正前的效果，R分量經(jīng)過(guò)橫波分裂校正以后，1.5-2.5s區(qū)域內(nèi)的能量明顯增強(qiáng)，而且同向軸也較連續(xù)，說(shuō)明該方法校正效果明顯。圖2為方位角和旋轉(zhuǎn) 角參數(shù)掃描結(jié)果，圖3為快橫波成像結(jié)果，圖4為慢橫波成像結(jié)果，圖5為R分量校正前成像結(jié)果，圖6為R分量校正后成像結(jié)果。當(dāng)前第1頁(yè)1 2 3