專利名稱：基于光程編碼與相干合成的光學(xué)超分辨方法及系統(tǒng)的制作方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明涉及光程編碼技術(shù)、光學(xué)超分辨技術(shù)和光學(xué)相干層析成像技術(shù)，尤其涉及
一種基于光程編碼與相干合成的光學(xué)超分辨方法及系統(tǒng)。
背景技術(shù)：
光學(xué)相干層析成像(Optical Coherence Tomography,簡(jiǎn)稱OCT)是一種新興的光
學(xué)成像技術(shù)，相對(duì)于傳統(tǒng)的臨床成像手段來(lái)說(shuō)，能實(shí)現(xiàn)對(duì)活體內(nèi)部的組織結(jié)構(gòu)與生理功能
進(jìn)行非接觸、無(wú)損傷、高分辨率成像，是基礎(chǔ)醫(yī)學(xué)研究和臨床診斷應(yīng)用的重要潛在工具。 分辨率是OCT技術(shù)發(fā)展的重要指標(biāo)。OCT的橫向分辨率是由探測(cè)光束的聚焦條件
決定的。大數(shù)值孔徑的聚焦條件可以提高系統(tǒng)的橫向分辨率，但同時(shí)犧牲了焦深，因?yàn)樵诔?br> 規(guī)的成像方法中橫向分辨率和焦深是一對(duì)矛盾。OCT的軸向分辨率主要由光源的帶寬決定。
光源帶寬越寬，軸向分辨率就越高。目前用來(lái)提高OCT軸向分辨率的主要途徑包括超短脈
沖激光技術(shù)、非線性超連續(xù)譜技術(shù)、光譜合成技術(shù)等寬帶光源技術(shù)，但這些技術(shù)存在成本昂
貴、系統(tǒng)復(fù)雜、器件選擇困難等缺陷。將光學(xué)超分辨技術(shù)和OCT技術(shù)相結(jié)合是一種有效的提
高OCT系統(tǒng)分辨率的方法，通過(guò)在樣品臂的準(zhǔn)直光路中加入設(shè)計(jì)好的光瞳濾波器，可以壓
縮系統(tǒng)的有效響應(yīng)函數(shù)的中心主瓣寬度，突破衍射極限，實(shí)現(xiàn)超分辨。光纖型0CT固有的共
焦特性決定了系統(tǒng)的有效響應(yīng)函數(shù)等于照明點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)和接收點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)的乘積，可以抑
制超分辨引入的旁瓣強(qiáng)度。超分辨技術(shù)也有其不足，除了引入較強(qiáng)的旁瓣，中心主瓣的強(qiáng)度
也會(huì)降低；另外，超分辨光瞳濾波器的制作比較復(fù)雜，如何精確的制作出各種振幅或相位透
過(guò)率分布的超分辨元件在實(shí)際中成為一個(gè)難題。 利用光自身的性質(zhì)對(duì)光學(xué)系統(tǒng)響應(yīng)特性的影響，振幅、相位、偏振等參量被引入光學(xué)超分辨技術(shù)用于聚焦光場(chǎng)的控制。目前在新加坡國(guó)立大學(xué)任職的Sh印pard首先將中心遮擋型光瞳濾波器用于共焦顯微鏡中，這是一種典型的振幅型超分辨元件。羅徹斯特大學(xué)的Sales和Morris研究了環(huán)形、多級(jí)純相位光瞳濾波器，與振幅型濾波器相比，在達(dá)到同等超分辨效果的前提下，其能量損失很小。上海光機(jī)所的云茂金等設(shè)計(jì)了改變第一區(qū)半徑和透過(guò)率的三區(qū)復(fù)振幅濾波器，用于實(shí)現(xiàn)光學(xué)系統(tǒng)的三維超分辨。荷蘭的Pereira等基于光瞳掩模通過(guò)高數(shù)值孔徑系統(tǒng)獲得超分辨，其不僅調(diào)制了光場(chǎng)的振幅和相位，而且還調(diào)制了光場(chǎng)的偏振態(tài)，通過(guò)改變光瞳區(qū)域內(nèi)偏振態(tài)、相位和振幅分布的空間變化，來(lái)優(yōu)化焦面上的場(chǎng)分布，減小橫向光斑尺寸。偏振態(tài)的引入又為超分辨增加了一個(gè)新的自由度，但光程參量尚未被引入超分辨領(lǐng)域。

發(fā)明內(nèi)容
本發(fā)明的目的在于提供一種基于光程編碼與相干合成的光學(xué)超分辨方法及系統(tǒng)，通過(guò)在光學(xué)相干層析成像系統(tǒng)的樣品臂內(nèi)插入光程編碼分束器，形成多種對(duì)應(yīng)于不同光程延遲的有效響應(yīng)函數(shù)?；贠CT技術(shù)固有的光程分辨能力，分別得到同一樣品對(duì)應(yīng)于不同有效響應(yīng)函數(shù)的多幅圖像?；诙喾N有效響應(yīng)函數(shù)的相干合成，從多幅獨(dú)立圖像信息中重建出光學(xué)超分辨圖像。 本發(fā)明的目的是通過(guò)如下技術(shù)方案實(shí)現(xiàn)的 —、一種基于光程編碼與相干合成的光學(xué)超分辨方法 在光學(xué)相干層析成像(OCT)系統(tǒng)樣品臂的準(zhǔn)直鏡和聚焦透鏡之間插入光程編碼分束器，形成多種對(duì)應(yīng)于不同光程延遲的有效響應(yīng)函數(shù)，基于多種有效響應(yīng)函數(shù)的相干合成，重建出光學(xué)超分辨圖像，通過(guò)改變相干合成時(shí)的相對(duì)系數(shù)，能數(shù)字控制多種有效響應(yīng)函數(shù)的相對(duì)貢獻(xiàn)，實(shí)現(xiàn)不同程度的超分辨，其具體步驟如下 1)從光纖耦合器樣品臂端口發(fā)出的光先由準(zhǔn)直鏡準(zhǔn)直，然后通過(guò)光程編碼分束器，再由聚焦透鏡聚焦于樣品；從樣品返回的反射光和散射光經(jīng)由聚焦透鏡收集，再次通過(guò)光程編碼分束器和準(zhǔn)直鏡，然后返回光纖耦合器，與來(lái)自參考臂的參考光匯合并發(fā)生干涉；基于OCT技術(shù)固有的光程分辨能力，最終得到同一樣品對(duì)應(yīng)于不同有效響應(yīng)函數(shù)的多個(gè)OCT復(fù)信號(hào)，分別對(duì)應(yīng)由光程編碼分束器決定的不同光程延遲； 2)將多個(gè)OCT復(fù)信號(hào)分別乘以不同的系數(shù)然后相加，得到重建后的合信號(hào)，與不
加光程編碼分束器時(shí)得到信號(hào)的有效響應(yīng)函數(shù)相比，合信號(hào)的有效響應(yīng)函數(shù)的主瓣寬度被
壓縮，實(shí)現(xiàn)光學(xué)超分辨，超分辨的程度由重建時(shí)多個(gè)OCT復(fù)信號(hào)的相對(duì)系數(shù)決定。 所述的光程編碼分束器是兩步分束器，最終形成三個(gè)光程延遲；或者是三步分束
器，最終形成五個(gè)光程延遲。 二、一種基于光程編碼與相干合成的光學(xué)超分辨系統(tǒng) 包括寬帶光源、光纖耦合器、參考臂、樣品臂以及探測(cè)臂。所述樣品臂依次由準(zhǔn)直鏡、光程編碼分束器、振鏡和聚焦透鏡依光路組合而成，光程編碼分束器的圓心位于樣品臂光路的光軸上，通過(guò)振鏡的轉(zhuǎn)動(dòng)實(shí)現(xiàn)對(duì)樣品的橫向掃描。 所述光程編碼分束器是兩步分束器，由一個(gè)外徑等于準(zhǔn)直光斑、內(nèi)徑小于準(zhǔn)直光斑的圓環(huán)玻璃片構(gòu)成，或者由一個(gè)半徑小于準(zhǔn)直光斑的圓形玻璃片構(gòu)成，玻璃的厚度為t。
所述光程編碼分束器是三步分束器，由外徑等于準(zhǔn)直光斑的三區(qū)同心圓環(huán)構(gòu)成，三個(gè)區(qū)分別為空氣、厚度為t的玻璃和厚度為2t的玻璃。
與背景技術(shù)相比，本發(fā)明具有的有益效果是 1)該方法簡(jiǎn)單易行，成本低廉。只需在常規(guī)OCT樣品臂的準(zhǔn)直鏡和聚焦透鏡之間插入光程編碼分束器，形成多種對(duì)應(yīng)于不同光程延遲的有效響應(yīng)函數(shù)即可。對(duì)光程編碼后的有效橫向響應(yīng)函數(shù)進(jìn)行相干合成，實(shí)現(xiàn)合信號(hào)的超分辨。這種通過(guò)數(shù)字合成以提高OCT分辨率的方法，避免了設(shè)計(jì)和制作復(fù)雜的超分辨光瞳濾波器。 2)靈活性高。通過(guò)改變相干合成時(shí)的相對(duì)系數(shù)，可以數(shù)字控制多種有效響應(yīng)函數(shù)的相對(duì)貢獻(xiàn)，實(shí)現(xiàn)不同程度的超分辨。相對(duì)于以往光瞳濾波器固定的光場(chǎng)貢獻(xiàn)，本方法實(shí)現(xiàn)了光瞳濾波器的數(shù)字可控功能。 3)成像速度快。無(wú)需不同點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)條件下多幅圖像的分離獲取，而是基于光程編碼與分離技術(shù)的多圖像同步獲取，避免了以往超分辨術(shù)中的信息獲取速度限制。
4)提供了點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)的加減運(yùn)算功能，結(jié)合共焦系統(tǒng)固有的乘法運(yùn)算功能，點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)工程的自由度大大提高。 5)將光程參量弓|入到聚焦光場(chǎng)的控制，為光學(xué)超分辨技術(shù)提供了新途徑。


圖1是基于光程編碼與相干合成實(shí)現(xiàn)超分辨的OCT系統(tǒng)示意圖。
圖2是作為實(shí)施例的兩步光程編碼分束器示意 圖3是作為實(shí)施例的不同有效響應(yīng)函數(shù)的示意 圖4是三步光程編碼分束器示意圖。 圖中1、寬帶光源，2、光纖耦合器，3、參考臂，4、樣品臂，5、探測(cè)臂，6、準(zhǔn)直鏡，7、光程編碼分束器，8、振鏡，9、聚焦透鏡。
具體實(shí)施例方式
下面結(jié)合附圖和實(shí)施例對(duì)本發(fā)明作進(jìn)一步的說(shuō)明 圖1所示為基于光程編碼與相干合成實(shí)現(xiàn)超分辨的OCT系統(tǒng)示意圖，寬帶光源1
發(fā)出的低相干光，經(jīng)光纖耦合器2分光后，分別進(jìn)入?yún)⒖急?和樣品臂4。 參考臂4的光經(jīng)參考面反射后原路返回到光纖耦合器2，樣品臂4的光經(jīng)樣品反射
和散射后原路返回到光纖耦合器2，與參考臂4返回的光匯合并發(fā)生干涉，產(chǎn)生的干涉信號(hào)
被探測(cè)臂5中的CCD探測(cè)，得到與樣品信息有關(guān)的干涉光譜。樣品臂4中振鏡8的轉(zhuǎn)動(dòng)實(shí)
現(xiàn)對(duì)樣品的橫向掃描，探測(cè)臂5中CCD對(duì)不同波長(zhǎng)光的并行探測(cè)得到樣品的深度信息，由此
重建出樣品的二維圖像。 所述光程編碼分束器是兩步分束器，由一個(gè)外徑等于準(zhǔn)直光斑、內(nèi)徑小于準(zhǔn)直光斑的圓環(huán)玻璃片構(gòu)成，或者由一個(gè)半徑小于準(zhǔn)直光斑的圓形玻璃片構(gòu)成，玻璃的厚度為t。
所述光程編碼分束器是三步分束器，由外徑等于準(zhǔn)直光斑的三區(qū)同心圓環(huán)構(gòu)成，三個(gè)區(qū)分別為空氣、厚度為t的玻璃和厚度為2t的玻璃。 作為實(shí)施例，圖2所示為兩步光程編碼分束器的兩種結(jié)構(gòu)。如圖2(a)所示，兩步光程編碼分束器由一個(gè)外徑等于準(zhǔn)直光斑、內(nèi)徑小于準(zhǔn)直光斑的圓環(huán)玻璃片構(gòu)成，內(nèi)徑的歸一化半徑為r(樣品臂準(zhǔn)直光斑的半徑被歸一化為l)，玻璃片的厚度為t。如圖2(b)所示，兩步光程編碼分束器由一個(gè)半徑小于準(zhǔn)直光斑的圓形玻璃片構(gòu)成，歸一化半徑為r，玻璃片的厚度為t。 t的大小根據(jù)樣品的厚度確定。兩步光程編碼分束器的圓心和準(zhǔn)直光斑的中心重合，玻璃部分用深色下對(duì)角線表示。 以圖2(a)所示的兩步光程編碼分束器為例，如圖1所示，從光纖耦合器2的樣品臂端口發(fā)出的光先由準(zhǔn)直鏡6準(zhǔn)直，然后通過(guò)兩步光程編碼分束器7，經(jīng)振鏡8反射后，由聚焦透鏡9聚焦于樣品。由樣品反射和散射的光原路返回，再次通過(guò)光程編碼分束器7，由準(zhǔn)直鏡6耦合回光纖耦合器2。光束按通過(guò)兩步光程編碼分束器7的空氣部分和玻璃部分的次數(shù)不同而分為三個(gè)子光束，分別對(duì)應(yīng)不同的光程延遲和有效響應(yīng)函數(shù)。從空氣部分入射并且從空氣部分返回的，光程延遲為0 ;從空氣部分入射并且從玻璃部分返回的，以及從玻璃部分入射并且從空氣部分返回的，產(chǎn)生的光程延遲均為S = (n-l)t;從玻璃部分入射并且從玻璃部分返回的，產(chǎn)生的光程延遲為2S =2(n-l)t。其中n是兩步光程編碼分束器7的玻璃部分的折射率。設(shè)樣品的光學(xué)長(zhǎng)度為l，為了得到同一樣品對(duì)應(yīng)不同光程延遲的圖像，必須滿足S /2 > 1即(n-l)t/2 > 1。 下面以聚焦透鏡焦平面上的點(diǎn)為例來(lái)分析相干合成后實(shí)現(xiàn)橫向超分辨的過(guò)程。對(duì)于焦平面上的點(diǎn)，橫向點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)的表達(dá)式為
一卜2f/V)A(vp)p^ (1) 其中P(P)為光瞳函數(shù)，P為歸一化的極坐標(biāo)，v對(duì)應(yīng)接收面上的橫向坐標(biāo)r，由式v = krsin a決定，k = 2 Ji / A為光源中心波長(zhǎng)對(duì)應(yīng)的波數(shù)，sin a表示數(shù)值孔徑。
如圖2(a)所示，兩步光程編碼分束器的空氣部分對(duì)應(yīng)的橫向點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)為
Aa =2p0{v/7)/^yO (2)
兩步光程編碼分束器的玻璃部分對(duì)應(yīng)的橫向點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)為~ 二2po(vp)pafp (3)有效橫向響應(yīng)函數(shù)h^由照明橫向點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)hin和接收橫向點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)h。ut的乘
積決定，即heff = hin *h。ut。因此光程延遲為0的子光束對(duì)應(yīng)的有效橫向響應(yīng)函數(shù)為ha *ha，光程延遲為S的子光束對(duì)應(yīng)的有效橫向響應(yīng)函數(shù)為ha hg+hg ha = 2ha hg，光程延遲為2S的子光束對(duì)應(yīng)的有效橫向響應(yīng)函數(shù)為h,hg。 在基于光譜儀探測(cè)的譜域OCT系統(tǒng)中，探測(cè)到的干涉光譜的傅立葉變換是與深度
信息有關(guān)的復(fù)信號(hào)r (z)，同樣只考慮焦平面上的樣品的情況，假設(shè)焦平面上樣品的后向散
射為s (r， z。)，其中z。對(duì)應(yīng)焦平面處于的軸向位置，r為橫向光學(xué)坐標(biāo)。因?yàn)樘綔y(cè)信號(hào)是系
統(tǒng)有效橫向響應(yīng)函數(shù)與樣品結(jié)構(gòu)信息的巻積，則有 r (z0) = (ha ha)*s(r， z0) (4) r (z。+ S ) = (2ha hg) *s (r， z。) (5) r (z0+2 S ) = (hg hg) *s (r， z0) (6) 將公式(4)、 (5)和(6)分別乘以系數(shù)k/、k^和k/然后相加，得到合成信號(hào)為 r sum = r (Zo) +kik2 r (Zo+ s) +k22 r (Zo+2 s) = 、2 (ha ha) *s (r， z。) +kik2 (2ha hg) *s (r， z。) +k22 (hg hg) *s (r， z。) (7) = (、 ha+k2 hg)2*s (r， z0) 因此，r，等效于有效橫向響應(yīng)函數(shù)(、*ha+k2 *hg)2與樣品結(jié)構(gòu)信息的巻積。有
效橫向響應(yīng)函數(shù)(、 ha+k2 hg)2等效于hin = h。ut = 、 ha+k2 hg的情況，即橫向點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)為/ (v) = ^A。 +t2/ g = 2〖^/。(vp)pdp+2〖A:2J。(v/7)yC^p (8) 結(jié)合公式(1)和(8)，得到等效的超分辨光瞳濾波器的光瞳函數(shù)為
f^，OS/7" ,A、 這是一個(gè)兩區(qū)的振幅型光瞳濾波器，對(duì)、和k2取不同的值，可以實(shí)現(xiàn)不同程度的橫向超分辨。例如，當(dāng)r = 0. 85時(shí)，取、=0. 4， k2 = l，得到橫向超分辨因子GT = 1. 21，橫向分辨率得到了 10%的提高。 圖3所示是不同有效橫向響應(yīng)函數(shù)的曲線圖(r = 0. 85)。圖3 (a) 、 (b)和(c)分別對(duì)應(yīng)光程延遲為0、 S和2S的有效橫向響應(yīng)函數(shù)，可以看到，圖3(a)的橫向分辨率降低了，圖3(b)和(c)的橫向分辨率雖然得到了提高，但也引入了較大的旁瓣。如圖3(d)所示，通過(guò)對(duì)圖3(a)、(b)和(c)中有效橫向響應(yīng)函數(shù)的相干合成(、=0.4，k2 = l)，橫向分辨率得到提高的同時(shí)，旁瓣的強(qiáng)度也在可以接收的范圍之內(nèi)。 圖4所示為三步光程編碼分束器的示意圖。如圖4所示，三步光程編碼分束器由 外徑等于準(zhǔn)直光斑的三區(qū)同心圓環(huán)構(gòu)成，半徑為0到ri的區(qū)域?yàn)榈谝粎^(qū)，半徑為巧到r2的 區(qū)域?yàn)榈诙^(qū)，半徑為r2到1的區(qū)域?yàn)榈谌齾^(qū)，ri < r2 < 1。三個(gè)區(qū)分別為空氣、厚度為t 的玻璃和厚度為2t的玻璃。 綜上所述，通過(guò)在OCT系統(tǒng)中插入光程編碼分束器，基于OCT技術(shù)固有的光程分辨 能力，最終得到同一樣品對(duì)應(yīng)于不同有效響應(yīng)函數(shù)的多個(gè)OCT復(fù)信號(hào)，將多個(gè)OCT復(fù)信號(hào)分 別乘以不同的系數(shù)然后相加，得到重建后的合信號(hào)，相比沒(méi)加光程編碼分束器時(shí)得到信號(hào) 的有效響應(yīng)函數(shù)，合信號(hào)的有效響應(yīng)函數(shù)的主瓣寬度被壓縮，實(shí)現(xiàn)了超分辨，超分辨的程度 由重建時(shí)多個(gè)OCT復(fù)信號(hào)的相對(duì)系數(shù)決定。該方法操作簡(jiǎn)單，不需增加額外的系統(tǒng)器件，相 干合成的數(shù)值重建可以實(shí)時(shí)進(jìn)行，并且根據(jù)需要調(diào)整合成時(shí)的相對(duì)系數(shù)也使得這種超分辨 方法更具靈活性。
權(quán)利要求
一種基于光程編碼與相干合成的光學(xué)超分辨方法，其特征在于在OCT系統(tǒng)樣品臂的準(zhǔn)直鏡和聚焦透鏡之間插入光程編碼分束器，形成多種對(duì)應(yīng)于不同光程延遲的有效響應(yīng)函數(shù)，基于多種有效響應(yīng)函數(shù)的相干合成，重建出光學(xué)超分辨圖像，通過(guò)改變相干合成時(shí)的相對(duì)系數(shù)，能數(shù)字控制多種有效響應(yīng)函數(shù)的相對(duì)貢獻(xiàn)，實(shí)現(xiàn)不同程度的超分辨，其具體步驟如下1)從光纖耦合器樣品臂端口發(fā)出的光先由準(zhǔn)直鏡準(zhǔn)直，然后通過(guò)光程編碼分束器，再由聚焦透鏡聚焦于樣品；從樣品返回的反射光和散射光經(jīng)由聚焦透鏡收集，再次通過(guò)光程編碼分束器和準(zhǔn)直鏡，然后返回光纖耦合器，與來(lái)自參考臂的參考光匯合并發(fā)生干涉；基于OCT技術(shù)固有的光程分辨能力，最終得到同一樣品對(duì)應(yīng)于不同有效響應(yīng)函數(shù)的多個(gè)OCT復(fù)信號(hào)，分別對(duì)應(yīng)由光程編碼分束器決定的不同光程延遲；2)將多個(gè)OCT復(fù)信號(hào)分別乘以不同的系數(shù)然后相加，得到重建后的合信號(hào)，與不加光程編碼分束器時(shí)得到信號(hào)的有效響應(yīng)函數(shù)相比，合信號(hào)的有效響應(yīng)函數(shù)的主瓣寬度被壓縮，實(shí)現(xiàn)光學(xué)超分辨，超分辨的程度由重建時(shí)多個(gè)OCT復(fù)信號(hào)的相對(duì)系數(shù)決定。
2. 根據(jù)權(quán)利要求1所述的一種基于光程編碼與相干合成的光學(xué)超分辨方法，其特征在 于所述的光程編碼分束器是兩步分束器，最終形成三個(gè)光程延遲；或者是三步分束器，最 終形成五個(gè)光程延遲。
3. 實(shí)施權(quán)利要求1所述方法的一種基于光程編碼與相干合成的光學(xué)超分辨系統(tǒng)，包括 寬帶光源(1)、光纖耦合器(2)、參考臂(3)、樣品臂(4)以及探測(cè)臂(5)，其特征在于所述 樣品臂(4)依次由準(zhǔn)直鏡(6)、光程編碼分束器(7)、振鏡(8)和聚焦透鏡(9)依光路組合 而成，光程編碼分束器(7)的圓心位于樣品臂(4)光路的光軸上，通過(guò)振鏡(8)的轉(zhuǎn)動(dòng)實(shí)現(xiàn) 對(duì)樣品的橫向掃描。
4. 根據(jù)權(quán)利要求3所述的一種基于光程編碼與相干合成的光學(xué)超分辨系統(tǒng)，其特征在 于所述光程編碼分束器是兩步分束器，由一個(gè)外徑等于準(zhǔn)直光斑、內(nèi)徑小于準(zhǔn)直光斑的圓 環(huán)玻璃片構(gòu)成，或者由一個(gè)半徑小于準(zhǔn)直光斑的圓形玻璃片構(gòu)成，玻璃的厚度為t。
5. 根據(jù)權(quán)利要求3所述的一種基于光程編碼與相干合成的光學(xué)超分辨系統(tǒng)，其特征在 于所述光程編碼分束器是三步分束器，由外徑等于準(zhǔn)直光斑的三區(qū)同心圓環(huán)構(gòu)成，三個(gè)區(qū) 分別為空氣、厚度為t的玻璃和厚度為2t的玻璃。
全文摘要
本發(fā)明公開了一種基于光程編碼與相干合成的光學(xué)超分辨方法及系統(tǒng)。在光學(xué)相干層析成像(OCT)系統(tǒng)樣品臂的準(zhǔn)直鏡和聚焦透鏡之間插入光程編碼分束器，形成多種對(duì)應(yīng)于不同光程延遲的有效響應(yīng)函數(shù)。基于OCT技術(shù)固有的光程分辨能力，分別得到同一樣品對(duì)應(yīng)于不同有效響應(yīng)函數(shù)的多幅圖像?；诙喾N有效響應(yīng)函數(shù)的相干合成，從多幅獨(dú)立圖像信息中重建出光學(xué)超分辨圖像。通過(guò)改變相干合成時(shí)的相對(duì)系數(shù)，可以數(shù)字控制多種有效響應(yīng)函數(shù)的相對(duì)貢獻(xiàn)，實(shí)現(xiàn)不同程度的超分辨。本發(fā)明將光程參量引入到聚焦光場(chǎng)的控制，提供了點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)的加減運(yùn)算功能，開辟了光學(xué)超分辨技術(shù)的新途徑。
文檔編號(hào)G01N21/41GK101732035SQ20091015491
公開日2010年6月16日 申請(qǐng)日期2009年11月26日 優(yōu)先權(quán)日2009年11月26日
發(fā)明者丁志華, 商在明, 孟婕, 王保勇, 王凱, 王玲, 陶淵浩, 黃良敏 申請(qǐng)人:浙江大學(xué)