專利名稱：吸聲體的制作方法
技術領域：
本發(fā)明涉及一種具有例如由文獻DE 24 37 9470S所公知的具有前序部分所述特 征的吸聲體。
背景技術：
公知敞孔材料適用于房間的消聲。典型的建筑材料例如在聲學天花板中使用。在 此方面，所謂的多孔λ/4吸收體的適配比依據800 < Ξ * d < 2400Pa * s/m考慮，以取得至少80%的聲吸收。以一定速度相對于氣態(tài)或者液態(tài)介質運動的物 體經受與運動方向相反作用的力方式的流阻。Ξ是長度單位的流阻且d是吸收體的層厚 度。因此，多孔吸收體的流阻必須這樣選擇，使聲波可以進入該吸收體內和通過由空氣傳播 的聲強制的粒子運動通過吸收體的材料結構內的摩擦得到衰減。在此方面，過高的流阻導 致在吸收體的正面層上的反射，而過低的流阻相反導致無摩擦損耗穿過吸收體。多孔吸聲體通常具有均勻的吸聲層。但也有楔形的結構，例如用于覆蓋無反射的 空間。楔形結構通過_向著空間分界面-均勻上升的流阻達到?？諝馀c形成多孔材料的纖 維材料的混合比然后在空間分界面的方向上持續(xù)增長。在此方面，追求整個頻率范圍的均 勻的高吸聲。楔形結構也可以利用泡沫按照簡單方式近似實現。公知將纖維質或者多孔的立方 體以向墻壁增加的大小和密度串在垂直的鋼絲上。在這種公知的解決方案中單個立方體之 間具有距離。不同的泡沫材料為實現楔形結構也可以層狀依次設置，其中，從一層向另一層在 空間分界面的方向上可以增加材料量并減少材料上的孔。層與層之間于是注意匹配的流動 比，以便使分界層上的聲反射最小化并這樣接近理想的楔形結構。于是，不同層的輸入阻抗 相似。由文獻 “Mechel，F. (1995) Schallabsorber Band 2，Innere Schallfelder, Strukturen. Hirzel Verlag Stuttgart-Leipzig (Mechel, F. (1995)吸聲體第 2 卷，內部聲 場、結構，斯圖加特”萊比錫Hirzel出版社)”以及“Mechel，F. (1998) Schallabsorber Band 3，Anwendung. Hirzel Verlag Stuttgart-Leipzig (Mechel, F. (1998)吸聲體第 3 卷，應用， 斯圖加特_萊比錫Hirzel出版社)”公知了如何能夠確定反射聲的后壁前面的多孔吸聲體 輸入阻抗。特別地，為吸收低頻，由多孔材料組成的吸收體的巨大結構深度由于較長的波長 是必須的，因為如果吸收材料在依據圖1的λ/4情況下影響聲波的聲速最大值的話，絕大 部分能量可以得到轉換。對于技術上的內部改建來說，因此在毛坯房設計時就必須考慮到 明顯更大的體積，從而在極端情況下通過使用多孔材料僅還有一半作為有效體積使用。在商業(yè)方面的內部改建中，成本優(yōu)化處于首要位置。為節(jié)省成本，目前已經在降低 建筑物樓層的毛坯房高度，從而通常必須安裝吊掛高度不夠的聲學天花板。這樣不得不導 致吸聲體的開發(fā)方案，它們在結構深度明顯降低的情況下仍具有直至低頻的高吸收系數。
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文獻DE 295 02 964U1公開了一種包括由纖維組成的多孔材料的吸聲體。纖維可 以由塑料或者金屬組成。但應能吸聲的多孔材料也可以由其他材料如泡沫組成，如文獻DE 4027511C1介紹的那樣。重要的是這是一種開孔系統(tǒng)。聲可以進入多孔材料內并在這里轉 換成熱量。聲的波長越長，這種吸收體的深度就必須越大，以便也可以有效吸收低頻。為可以 吸收低頻，需要這種吸聲體的大結構體積，如DE4027511C1介紹的那樣。于是，必須使用相 當厚的吸收體。這樣一方面減少可供使用的空間。另一方面這種吸收體比較昂貴，因為必 須使用相當多的材料。但為了可以小的結構深度吸收寬頻帶的頻率且首先是低頻，根據DE 4027511C1 提出，提供一種混合的吸聲體，其除了傳統(tǒng)的無源吸收體外，還包括一種衰減聲的電子系 統(tǒng)。因此這要求此外需要供電的技術上的高耗費。文獻DE 4113628C2以及DE 2408028A1公開了包括具有封閉孔的多孔材料的吸聲體。為避免大的結構體積，使用可選擇的所謂板式諧振器。這種板式諧振器在文獻DE 10213107A1中有所介紹。由該文獻所公開的板式諧振器包括可振動支承的由金屬組成的 板。原理基于使板運動，也就是將聲轉換成板的動能。這種板的后面設置減振介質，例如像 空氣或者其他減振材料。在這里將板的動能轉換成熱量。相應于這種板式諧振器所調整的 諧振頻率吸收相應的頻率。盡管結構深度小，仍可以吸收低頻。但這種板式諧振器僅相應 于所調整的諧振頻率吸收確定的頻率。此外，該板式諧振器由于使用金屬板相當昂貴。為了在板式諧振器情況下除了低頻外也吸收高頻，例如將板式諧振器與泡沫材料 相組合，如文獻WO 96/26331A1所介紹的那樣。板式諧振器于是這樣調整，使低頻被濾出。 高頻通過多孔材料濾出。雖然在這種解決方案中吸收頻率的相當大的頻譜，但需要附加的 材料開支，增加成本并提高了空間需求。作為選擇使用所謂的赫姆霍茲諧振器。這種諧振器包括打孔的板及處于其后面的 體積。打孔板的后面需要相當大的空氣體積，以便可以吸收低頻。赫姆霍茲諧振器因此也 占據相當大的空間。單個赫姆霍茲諧振器僅吸收所調整的相當小的頻率范圍。赫姆霍茲諧 振器由文獻DE 8916179U1或者由文獻EP 1570138A1有所公開。取代打孔板在赫姆霍茲諧振器中也使用具有微孔的板或者薄膜，如文獻DE 10151474A1所公開的那樣。在微孔的邊緣上形成附加的吸收。由此，赫姆霍茲諧振器的效 率得到改善。文獻DE 7427551U1公開了一種包括兩種不同多孔材料的吸聲體。兩種多孔材料 之一這樣選擇，使吸聲體機械上穩(wěn)定。第二種多孔材料這樣選擇，使其特別物美價廉。這樣 應能降低制造成本。這種解決方案中一如既往存在的問題是，為也可以吸收低頻必須設置 高結構深度。

發(fā)明內容
本發(fā)明的目的在于，提供一種物美價廉的吸聲體，其盡管結構深度較小仍可以吸 收寬頻的聲音，而且首先是低頻。本發(fā)明的目的通過一種具有權利要求1特征的吸聲體得以實現。具有優(yōu)點的構成來自從屬權利要求。為實現該目的提出一種吸聲體，其具有大量的多孔層或者區(qū)域。多孔層或者區(qū)域 之間沒有氣隙。從一個多孔層向相鄰多孔層的過渡伴隨有阻抗突變。這一點意味著，多孔區(qū) 域的輸入阻抗或輸入阻力與相鄰多孔區(qū)域的輸入阻抗這樣明顯不同，即，由此使600Hz以 下，最好是500Hz以下的低頻得到吸收。特別是頻率低于600Hz的聲被吸收至少50%，最好 至少80%。在本發(fā)明的一種實施方式中這樣實現，即具有在約200至約700Hz之間特別關心 范圍內的頻率的聲的至少50%、優(yōu)選至少80%得到吸收。這種數據連續(xù)涉及所稱的全部頻 率范圍。最好具有從250Hz起全部可聽頻率的聲至少80%得到吸收。特別地，這一點僅以 具有最大IOcm的厚度，符合要求平面安裝在墻壁或者天花板上的吸收體實現。除了多孔層或區(qū)域的外殼外，符合要求的吸收體在實施方式中不包括如板等的其 他結構件。如果聲傳播速度在一個多孔層內不同于鄰接的多孔層，那么存在阻抗突變。于是不同多孔層內的不同聲傳播速度或不同的輸入阻力在兩個多孔層或者區(qū)域 的密度、流阻或者孔隙度不同的情況下通常存在。如果一個多孔層與另一個多孔層的區(qū)別 僅在于密度、孔隙度或者流阻，那么兩個多孔層必然具有不同的輸入阻力。多孔層的其他參 數如壓縮硬度(Stauchharte)和抗拉強度同樣影響輸入阻抗。阻抗突變越大，作為阻抗突變的結果被吸收的頻率就越低。重要的因此是不同的 多孔層之間具有輸入阻力突變改變的界面。雖然期望多孔材料內的熱摩擦效應，而且首先也是為了吸收較高的頻率。但在傳 統(tǒng)多孔吸聲體中形成基礎的熱摩擦效應依據本發(fā)明僅是吸收作用原理的一個因素。首先充 分利用物理上作為折射公知的效應。例如由于不同密度或不同流阻在不同輸入阻力的兩種 材料之間的分界層上產生阻抗突變。這樣導致聲波的相突變，從而可以產生聲吸收效應。在 頻繁交替過渡和具有各自適當不同輸入阻抗的多孔材料情況下，與僅具有均勻或者持續(xù)上 升的輸入阻力的多孔層相反，在特別是200Hz到700Hz之間的低頻范圍內，可以取得明顯更 高的聲吸收率。依據本發(fā)明的吸收體因此由至少兩種，最好至少三種不同的多孔層或者區(qū)域組 成。重要的是，這些層或者區(qū)域之間的分界層這樣構成，使其與阻抗突變相關。阻抗突變適 當地加大選擇，以便可以有效吸收低頻。但阻抗突變不能大得使聲不再從一種材料進入另一種材料內。通常如果兩個彼此 相鄰的多孔層或者區(qū)域的密度差別很大，而且最好相差至少20kg/m3，或者流阻差別很大， 而且最好相差至少5kpa · s/m2，則達到大的阻抗突變。利用本發(fā)明拋棄希望均勻吸收頻譜的思路。低頻難以解決。吸收高頻相當簡單并 可以物美價廉地實現。通過單個或者多個阻抗突變可以達到特別有效吸收低頻的目的。阻 抗突變越大，可以吸收越低的低頻。具有阻抗突變與現有技術所公開的主導觀點相對立。因此，在不同的多孔材料中 應注意輸入阻抗盡可能小的差別，以便將分界層上的反射降低到最小程度，達到良好的吸 收效果。優(yōu)選吸聲體依據本發(fā)明由多個不同的多孔層或者區(qū)域組成，從而出現不同大小的阻抗突變。這樣達到寬頻帶地吸收低頻的目的。如果存在具有始終表現出相同阻抗突變的 分界層的多個不同層，那么吸收效應與某個頻率或窄頻帶相關增強。如果存在不同的阻抗 突變，也就是不同大小的阻抗突變，那么由于阻抗突變而被吸收的頻譜擴大。這樣利用僅IOcm厚的系統(tǒng)可以很好地吸收低頻，而且首先是約200至約700Hz特 別關心的頻率。此外，因為提供常用的多孔材料，所以更高的頻率也可以通過符合要求的吸 聲體有效吸收?？傮w上達到寬頻帶吸聲，利用其即使在僅IOcm的結構深度情況下也可以首 先吸收低頻。作為特別適用的多孔材料，提出不同孔隙度和不同密度的PU泡沫。也可以使用半 封閉的PU泡沫。半封閉的多孔材料具有敞開的以及封閉的孔。它首先是基于具有可變胞 狀結構、壓縮硬度、密度、透氣性和抗拉強度的聚酯或者聚醚的PU泡沫。特別優(yōu)選為提供多孔材料僅使用泡沫，但非纖維狀的材料。泡沫的優(yōu)點是具有剛 性骨架結構。如果總體上存在這種剛性的骨架結構，那么這種結構附加激勵振蕩。這樣產 生附加的吸收。具有優(yōu)點的是，首先在聲進入吸收體的區(qū)域設置具有相當高輸入阻力的多孔材 料。這種進入區(qū)域一般情況下包括開孔，通過所述開孔，聲可以進入多孔材料內。進入區(qū) 域可以通過具有孔洞的板或者薄膜或者通過打孔形成。具有相當大輸入阻力的材料與其鄰 接。其后面然后形成具有較低輸入阻力的一個或者多個多孔區(qū)域。吸聲體出于這一原因例如在吸收體的輸入端具有半封閉的多孔材料。完全開孔的 材料然后空間上設置在半封閉多孔材料的后面。這樣特別有效地達到所追求的低頻吸收。不同的多孔層或者區(qū)域在符合要求的吸聲體中最好彼此擠壓。為彼此擠壓多孔層 或者區(qū)域，例如將它們安裝在相應確定尺寸的箱或者外殼內。箱或外殼在聲的進入面上利 用多孔或者打孔面封閉。多孔層然后處于壓力下并因此在箱內擠壓。通過擠壓壓力達到單個多孔層的骨架結構相對振蕩。由此取得附加的聲吸收效 應。為進一步優(yōu)化聲吸收具有箱或者外殼，箱或外殼不僅從正面，而且從側面也使聲 通過，從而聲從側面也可以很容易地進入多孔材料內。這樣充分利用附加起到吸收作用的 衍射效應。于是，聲吸收得到進一步優(yōu)化。特別優(yōu)選本發(fā)明的一種實施方式，其中，箱或者外殼內前面和側面設置有用于聲 波進入的孔。特別是在這種情況下，優(yōu)選多孔層不僅彼此堆疊，而且也側面抵靠已經存在的 層系統(tǒng)放置。在這里也需注意大的阻抗突變。由此達到側面進入箱內的聲不僅由于棱邊吸 收，而且同樣也由于分界層上的相突變得到吸收。在本發(fā)明的一種實施方式中，多孔系統(tǒng)由大量并排和重疊放置的立方體、長方體 或者這類物體組成。立方體等的材料這樣選擇，使本發(fā)明意義上的分界層之間至少有規(guī)律 存在大的阻抗突變。這樣達到通過多孔材料運動的聲始終面臨大的阻抗突變。與聲以何種 角度或者從哪個側面進入吸收體內無關，該聲在任何情況下均經過具有大阻抗突變的分界 層。這樣可以改變吸收體的幾何形狀。于是吸收體的形狀也可與凹室和這類部位的形狀相 配合。


下面借助附圖對本發(fā)明進行詳細說明。
具體實施例方式圖1說明為可以令人滿意地也吸收低頻，多孔吸收體按照現有技術為什么必須具 有高的結構深度。點線a)示出低頻聲波的波長，其在通過多孔層1后擊中空間分界面2。 聲速最大值處于作為吸聲體作用的多孔層1的外面。低頻幾乎未被吸收。在更高的頻率或 更短的波長情況下，聲振速最大值3最后處于多孔層1的內部，如虛線b)所示。具有波長 b)的聲因此得到最佳吸收。從中可以看出，如果吸收僅以材料1的孔隙度為基礎并也需要 吸收低頻的話，多孔吸收體必須非常厚或具有大的結構深度。圖2示出第一實施方式。在聲的前面進入區(qū)域內，存在具有大敞孔的多孔吸收體 層Ia(也就是多孔材料的區(qū)域)。輸入阻力因此較小。處于其后面和側面的是具有小孔的 多孔吸收體層lb。該吸收體層的的輸入阻力較大。在前面層Ia與處于其后面的層Ib之 間因此出現阻抗突變，利用其實現500Hz以下低頻的吸收。在墻壁的方向上，具有小孔的層 Ib后面又是具有大孔的層la。與其連接具有中等大小的孔和中等輸入阻力的層lc。處于 其后面的還有具有小孔并與墻壁2鄰接的層lb。因此在水平方向上形成四個阻抗突變且垂 直方向上形成兩個阻抗突變。全部阻抗突變使100到500Hz之間的低頻得到吸收。采用這 種結構因此也可以很好地吸收IOOHz到500Hz的低頻。圖3示出上述不同多孔層la、Ib和Ic的另一種結構，它們通過未示出的外殼壓向 墻壁2。但在這種情況下，對于安裝，一個板就足夠了，該板例如利用桿件錨接在墻壁內。如 果如圖3情況下那樣聲需要穿過板，那么板設有孔。多孔層僅與墻壁2平行設置。進入區(qū) 域從層Ib開始，其設有小孔并與在墻壁方向上在其后面設置的層Ia和Ic相比具有更大的 輸入阻力或輸入阻抗。圖4示出另一種可行的實施方式。不同的多孔層la、lb和Ic水平重疊并壓向墻 壁2。在這種情況下，有益的是聲(也)可以從上面和/或者下面進入多孔層內，因為聲然 后特別可靠地導過具有阻抗突變的許多不同分界層。在吸聲體例如需要在如柜子這種物體 后面定位的情況下優(yōu)選這種實施方式，因為在這種設置中從前面進入被物體阻止。圖5示出一種實施方式，其中吸收區(qū)域由大量的多孔長方體la、lb和Ic組成，它 們重疊和并排這樣設置，使每個方向上均出現大量的阻抗突變。與聲從哪側進入無關，聲在 任何情況下均穿過大量分界層，在所述分界層上出現阻抗突變，阻抗突變導致低頻吸收。這 種結構也特別有效地適用于安裝在凹室上。多孔長方體所處的相應外殼于是優(yōu)選這樣構 成，使聲可以從前面、從兩側、從上面并從下面進入外殼內。但一塊錨接的板足以使多孔區(qū) 域固定和視覺上形成屏蔽。圖6示出一種設置在柜子4后面的特別優(yōu)選的實施方式。不同的多孔區(qū)域la、lb 和Ic垂直定向，與墻壁2相鄰并一直延伸到柜子4直立的地面。如果聲如箭頭5所示從側 面進入多孔區(qū)域la、lb或者lc，那么聲穿過具有使低頻得到吸收的阻抗突變的分界面。如 果聲從上面沿箭頭6進入，那么聲雖然如此并不一定非得穿過具有阻抗突變的分界面。為 此，直至達到地面的距離非常長，從而然后出于這一原因低頻得到吸收。在這種結構中，可 以取消特殊的外殼，因為多孔區(qū)域可以固定在柜子的背面上。
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符合要求的吸聲體例如在現代化的室內改建中使用。特別是在通訊需求和無線電 通信日益增長的時代，人們的交談成為降低工作場所工作效率的主要干擾因素。優(yōu)化辦公 室、管理辦公室或者開放式辦公室的室內聲學因此必須以人的語音頻譜觀點進行。圖7a示出在此方面典型的男性和女性的語音頻譜?？梢钥闯?，高聲壓水平在約 100到約700Hz之間的頻率范圍內出現，其利用依據本發(fā)明的吸收體在20cm，但也在僅IOcm 的結構深度情況下就可以使其充分衰減。圖7b示出在取決于60dB傾聽閾值情況下對人聲頻譜的感覺。因此，首先是在聲 通過人聲產生的房間內，如在開放式辦公室或者銀行內，頻率從約200Hz直至至少約700Hz 的聲可以廣泛得到吸收。這一點由符合要求的吸收體完成并在這種特別關注的頻率范圍內 甚至優(yōu)于板式諧振器。圖8示出一種實施方式，其中不同的多孔層la、IbUc放置在打孔的吊掛下部天花 板7上，下部天花板固定在具有吊掛件9的天花板8之下。由于結構深度較小，吸聲體可以安裝在隔板上，但特別是也可以不顯眼地安裝在 家具的正面上。吸聲體可以安裝在墻壁或者天花板上，例如打孔板后面，打孔板固定在墻壁 或者天花板上并將不同的多孔區(qū)域壓向墻壁或者天花板。吸聲體可以安裝在過梁區(qū)域內或 者建筑物凹室中，因為其形狀可多變地與可供使用的空間相配合。吸聲體可以非常不顯眼 地安裝在熱功能性的墻壁后或者天花板部分上。圖9示出與板式諧振器相比采用依據本發(fā)明的吸聲體取得的結果。測量在按照DIN EN ISO 354統(tǒng)計的聲波入射的混響室內進行。在統(tǒng)計的聲波入射情況下由以下內容為出發(fā)點， 即測量話筒上或者分界面上出現的聲壓從所有入射角都是同樣大小，并且此外與位置無關。在相同的尺寸和相同的空間定位情況下研究兩個吸聲體。用于回響時間取平均值 的話筒的數量和位置也保持相同。因此幾乎排除例如由于空間固有模式造成的相對測量誤 差并可以直接比較吸聲體。曲線a)示出具有多孔覆蓋層的板式諧振器所測量的結果，其結構在圖10中示出。 圖10所示的板式諧振器包括多孔覆蓋層10，其厚度0. 03m，長度單位的流阻4. 7kPas/m2和 密度20kg/m3。處于覆蓋層10下面的是厚度0. OOlm和密度7800kg/m3的金屬板11。金屬 板的下面設置多孔層12，其厚度0. 07m，長度單位的流阻11. 5kPas/m2和密度40kg/m3。多 孔層12與反射聲的墻壁13鄰接。圖9所示的另一曲線涉及依據本發(fā)明的吸聲體，其基本結構在圖11中示出。該吸 聲體由五個不同的多孔泡沫層14、15、16、17和18組成，它們與反射聲的墻壁13鄰接。兩個吸收體，也就是板式諧振器以及依據本發(fā)明的吸收體均安裝在一個相同的外 殼19內，該外殼由具有小孔正面的鋼板框架組成。圖9中的曲線b)表示具有單個層之間阻抗突變的符合要求的吸聲體在取決于頻 率情況下的吸收，其中，單個層14、15、16、17和18具有以下特性14多孔層厚度=0.02m透氣性>350mmWS密度=76kg/m3壓縮硬度=9. OOkPa[0066抗拉強度=194kPa[006715多孔層[0068厚度=0. 02m[0069透氣性> 350mmWS[0070密度=76kg/m3[0071壓縮硬度=4. 77kPa[0072抗拉強度=47kPa[007316多孔層[0074厚度=0. 02m[0075透氣性=320mmffS[0076密度=75kg/m3[0077壓縮硬度=8. 8 IkPa[0078抗拉強度=21 IkPa[007917多孔層[0080厚度=0. 02m[0081透氣性=230mmffS[0082密度=23kg/m3[0083壓縮硬度=4. 36kPa[0084抗拉強度=131kPa[008518多孔層[0086厚度=0. 02m[0087透氣性350mmWS[0088密度=75kg/m3[0089壓縮硬度=9. 08kPa[0090抗拉強度=195kPa[0091透氣性表示流阻的度量。與其他層的區(qū)別在于，層15不是開孔泡沫，而是具有半
封閉孔的泡沫。在140Hz以下非常低的頻率時，板式諧振器(曲線a)雖然略微超過依據本發(fā)明的 吸聲體，但從約150Hz的頻率起這一點出現變化。相反在最大的語音負載范圍內，依據本發(fā) 明的吸收體超過板式諧振器，而且大多非常明顯。依據本發(fā)明的吸收體因此與板式諧振器 相比不僅可以物美價廉地制造，而且也非常廣泛地適用于吸收房間內通過人的交談引起的 這種聲。通過依據本發(fā)明的吸聲體，在500Hz以下的低頻情況下也達到80%以上聲的吸收?？傮w上關心的頻率范圍內的聲利用依據本發(fā)明的吸聲體按照曲線b)得到最佳吸 收。相應于曲線b)的依據本發(fā)明的吸聲體的制造成本與相應于曲線a)的板式諧振器相比 明顯更低，因為不需要相當昂貴的金屬板。厚度IOcm的均勻結構的多孔吸聲體與此相比不能達到與依據曲線a)所研究的板 式諧振器以及依據曲線b)的依據本發(fā)明的吸聲體近似的良好的吸收值。
權利要求
吸聲體，具有用于消聲的多孔材料，其特征在于所述多孔材料彼此鄰接的區(qū)域(1a、1b、1c)，所述區(qū)域的區(qū)別在于不同的輸入阻抗、不同的聲傳播速度、不同的密度、不同的孔隙度和/或者不同的流阻和/或者其中在兩個彼此鄰接的區(qū)域(1a、1b、1c)之間存在阻抗突變。
2.按權利要求1所述的吸聲體，其特征在于，所述多孔材料的兩個彼此鄰接的區(qū)域 (IaUbUc)的密度相差至少20千克/立方米和/或者所述多孔材料的兩個彼此鄰接的區(qū) 域(la、lb、Ic)的流阻相差至少5千帕·秒/平方米。
3.按前述權利要求之一所述的吸聲體，其特征在于，由多孔材料形成的彼此鄰接的所 述區(qū)域(la、lb、lc)是如下情況，即，在所述區(qū)域(la、lb、lc)之間存在至少兩個不同的分界 面，所述分界面具有不同大小的阻抗突變。
4.按前述權利要求之一所述的吸聲體，其特征在于，所述吸聲體的結構深度小于 20cm，優(yōu)選小于10cm。
5.按前述權利要求之一所述的吸聲體，其特征在于，所述多孔材料通過泡沫材料，而且 優(yōu)選通過PU泡沫材料形成。
6.按前述權利要求之一所述的吸聲體，其特征在于，與聲進入所述吸聲體的進入區(qū)域 相鄰的區(qū)域與鄰接的、設置在與進入區(qū)域相鄰的區(qū)域后面的、更遠離聲進入區(qū)域的多孔區(qū) 域相比具有更高的流阻。
7.按前述權利要求之一所述的吸聲體，其特征在于，所述多孔區(qū)域(la、lb、Ic)彼此擠壓。
8.按前述權利要求之一所述的吸聲體，其特征在于聲的通過正面的進入區(qū)域以及聲的 其他側面的進入區(qū)域，其中，通過正面的進入區(qū)域最好通過打孔的板形成。
9.按前述權利要求之一所述的吸聲體，其特征在于，由多孔材料組成的不同區(qū)域(la、 lb、lc)重疊以及并排設置。
10.按前述權利要求之一所述的吸聲體，其特征在于，從聲進入所述吸聲體的進入區(qū)域 直至所述吸聲體的相對置的分界面流阻不持續(xù)上升。
11.按前述權利要求之一所述的吸聲體，其特征在于，所述多孔材料的兩個彼此相鄰接 的區(qū)域(IaUbUc)之間不存在氣隙。
12.按前述權利要求之一所述的吸聲體，其特征在于，所述多孔材料(la、lb、Ic)包括 敞開的孔和/或者半封閉的孔。
13.按前述權利要求之一所述的吸聲體，其特征在于，所述吸聲體設置在柜子(4)后
14.按前述權利要求之一所述的吸聲體，其特征在于，不同的所述多孔區(qū)域(la、lb、 lc)在家具(4)的后面從所述家具的上面直至地面垂直分布且聲能夠從上面并從側面進入 所述區(qū)域內。
15.按前述權利要求之一所述的吸聲體，其特征在于，所述吸聲體放置在懸掛的下部天 花板(7)上。
16.按前述權利要求之一所述的吸聲體，其特征在于，存在的單個或者多個所述阻抗突 變如下大小，即，頻率600Hz以下，優(yōu)選500Hz以下的聲被吸收至少50%，優(yōu)選至少80%。
全文摘要
為了提供物美價廉、細長構造的吸聲體，吸聲體具有大量不同密度或不同流阻的多孔層或區(qū)域。重要的是不同多孔層之間的分界面，分界面伴隨有阻抗改變。避免均勻化和匹配的流阻狀況。雖然主要為吸收更高的頻率期望多孔材料內的熱摩擦效應，但它僅形成依據本發(fā)明的吸收作用原理的一個因素。附加地，充分利用物理上作為折射公知的效應。不同密度或不同流阻的兩種材料之間的分界層上產生突變性的阻抗改變。這樣導致聲波的相突變，從而可以產生聲吸收效應。在頻繁交替過渡和具有各自適當不同輸入阻抗的多孔材料情況下，與僅具有均勻或者持續(xù)上升的流阻的多孔吸收層相反，在特別是100Hz到500Hz之間的更低頻范圍內，可以取得明顯更高的聲吸收率。
文檔編號G10K11/168GK101911179SQ200880122489
公開日2010年12月8日 申請日期2008年10月21日 優(yōu)先權日2007年10月24日
發(fā)明者弗蘭克·齊克曼特爾 申請人:西倫斯研究有限公司