專利名稱：周期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件的制作方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明涉及一種周期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件，尤指一種利用一號角形波導(dǎo)配合補償中心軸 或非對稱結(jié)構(gòu)的波導(dǎo)，可使一光訊號的傳輸頻帶(pass-band)平頂(flat-top)化，從而 應(yīng)用在各類光組件中。
背景技術(shù)：
傳統(tǒng)波導(dǎo)數(shù)組光柵組件，其波導(dǎo)數(shù)組與輸出波導(dǎo)，皆系沿著中心軸安置，然而，對于周 期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件而言，此種安置卻會造成其平頂化傳輸頻帶變形的問題。
已用的周期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件，其主體結(jié)構(gòu)由一第一星形耦合器(star coupler) 6 1 、 一波導(dǎo)數(shù)組6 2及一第二星形耦合器6 3所構(gòu)成(如圖7 A及圖7 B所示)。 一光訊號 由一輸入波導(dǎo)6 1 l輸入，在經(jīng)過一第一平板波導(dǎo)6 1 2后，此輸入光訊號的光場會在此發(fā) 散，而后耦合至該波導(dǎo)數(shù)組6 2 ，之后該光訊號再經(jīng)過一第二平板波導(dǎo)6 3 1，產(chǎn)生多狹縫 干涉，最后聚焦并耦合至一輸出波導(dǎo)6 3 2 。當輸入光訊號的波長不同時，經(jīng)過該波導(dǎo)數(shù)組 6 2后，其光程差也會跟著不同，繼而聚焦并耦合至該輸出波導(dǎo)6 3 2的位置也不同，進而 將不同波長的光訊號分開。此周期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件，因自由頻譜周期(free spectral range, FSR)的關(guān)系，其特點在于具有周期性的傳輸頻帶，然而其傳輸頻帶有3dB的不均勻 度，且呈現(xiàn)近似高斯(Gaussian)函數(shù)的分布(如圖8所示)，因此，對于該3dB不均勻的 傳輸頻帶在系統(tǒng)上的解決方式，可將光衰減器(optical atte皿ator)連接于該輸出波導(dǎo)6 3 2之后，使其各通道的光功率相同，但就實際運作上，對于高斯函數(shù)分布的傳輸頻帶而言 ，其對于鐳射(laser)光源的波長準確度要求較高，因此必須采用高波長精準度的鐳射光 源，但此舉將增加大量系統(tǒng)架設(shè)的成本。
雖然，對于一般無周期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件來說，有不少前案可將傳輸頻帶平頂化，而 其使用的主要方法概分為兩種第一種方法系將一號角形波導(dǎo)7安插于該輸入波導(dǎo)6 1 l與 該第一平板波導(dǎo)6 1 2之間(如圖9A及圖9B所示)，而第二種方法系將該號角形波導(dǎo)7 安插于該第二平板波導(dǎo)6 3 1與該輸出波導(dǎo)6 3 2之間(如圖1 0 A及圖1 0 B所示)，而 該波導(dǎo)數(shù)組6 2與該輸出波導(dǎo)6 3 2則系沿著中心軸8安置，使各輸出波導(dǎo)6 3 2與該第二 平板波導(dǎo)6 3 l之間具有相同的光耦合效率。然而，對于周期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件而言，因 為具3dB不均勻的傳輸頻帶，故在平頂化的過程當中，光耦合至輸出時，會使得該輸出波導(dǎo)6 3 2較外部通道傳輸頻帶變形(如圖l l所示)，因此所有前案的傳輸頻帶平頂化的技巧 ，系無法適用于周期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件。
另有對于改善3dB不均勻傳輸頻帶的前案系利用偏離原來的中心軸8的方式來產(chǎn)生光耦 合損失，使其傳輸頻帶均勻化。因為周期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件的信道中越靠近中間者其傳輸 頻帶的光功率越強，因此需要較大的光耦合損失，故所需偏離原來中心軸8的角度也越大； 反之，其越外部的通道光功率越弱，因此需要較小的耦合損失，故所需偏離原來的中心軸8 的角度也越小，依此可將傳輸頻帶均勻化。然而，使越靠近中間的通道偏離原來中心軸8的 角度越大，而越外部的通道偏離原來中心軸8的角度越小，將使波導(dǎo)數(shù)組6 2的各信道彼此 交錯，進而使得整體結(jié)構(gòu)變得復(fù)雜。
故對3dB不均勻傳輸頻帶的平頂化過程中，雖可使用光衰減器解決，但將增加大量成本 ，而利用偏離原來的中心軸來產(chǎn)生光耦合損失的方法，則將使整體結(jié)構(gòu)變得復(fù)雜。故， 一般 已用者無法符合使用者于實際使用時的所需。

發(fā)明內(nèi)容
本發(fā)明所要解決的技術(shù)問題是，針對現(xiàn)有技術(shù)的不足，提供一具有優(yōu)良平頂化傳輸頻帶 的周期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件。
為解決上述技術(shù)問題，本發(fā)明所采用的技術(shù)方案為 一種周期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件，包
括
一第一星形耦合器，該第一星形耦合器可將一光訊號分成數(shù)道； 一波導(dǎo)數(shù)組，該波導(dǎo)數(shù)組用以使該光訊號具有特定的相位差； 一第二星形耦合器，該第二星形耦合器用以將不同波長的光訊號分開；以及 一號角形波導(dǎo)，
其中，該周期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件藉該號角形波導(dǎo)配合該第一及第二星形耦合器，使該 光訊號的傳輸頻帶平頂化。
該第一星形耦合器包括一輸入波導(dǎo)，該輸入波導(dǎo)接收該光訊號；以及一第一平板波導(dǎo)， 該第一平板波導(dǎo)連接該輸入波導(dǎo)后端及該波導(dǎo)數(shù)組前端，以傳輸該分成數(shù)道的光訊號。
該光訊號的波導(dǎo)數(shù)大于或等于l。
該波導(dǎo)數(shù)組由數(shù)根單模波導(dǎo)排列而成，且其相鄰波導(dǎo)的長度差為固定值。 該第二星形耦合器包括一第二平板波導(dǎo)，該第二平板波導(dǎo)連接該波導(dǎo)數(shù)組的后端，可使
不同波長的光訊號形成干涉聚焦；以及一輸出波導(dǎo)，該輸出波導(dǎo)連接該第二平板波導(dǎo)末端，
可使該不同波長的光訊號分別耦合至不同輸出端。該光訊號傳輸至該第二平板波導(dǎo)后，先形成多狹縫干涉，再于該第二平板波導(dǎo)末端曲面 上形成建設(shè)性干涉。
該號角形波導(dǎo)設(shè)置于該第一星形耦合器的輸入波導(dǎo)與第一平板波導(dǎo)間，配合該第二星形 耦合器的輸出波導(dǎo)所具的一補償中心軸使該光訊號的傳輸頻帶平頂化。
該號角形波導(dǎo)設(shè)置于該第二星形耦合器的第二平板波導(dǎo)與輸出波導(dǎo)間，配合該第二星形 耦合器的輸出波導(dǎo)所具有的一補償中心軸產(chǎn)生一互補性非對稱的雙峰式光場分布，使該光訊 號的傳輸頻帶平頂化。
該號角形波導(dǎo)設(shè)置于該第二星形耦合器的第二平板波導(dǎo)與輸出波導(dǎo)間，使該輸出波導(dǎo)具 一非對稱結(jié)構(gòu)，以產(chǎn)生一互補性非對稱的雙峰式光場分布，使該光訊號的傳輸頻帶平頂化。 該號角形波導(dǎo)為一端較另一端寬的波導(dǎo)。
與現(xiàn)有技術(shù)相比，本發(fā)明所具有的有益效果為本發(fā)明可有效改善已用的種種缺點，使 光訊號偏離原來的中心軸或采用非對稱結(jié)構(gòu)的波導(dǎo)，利用號角形波導(dǎo)可使該光訊號的傳輸頻 帶平頂化，以應(yīng)用在各類光組件中。


圖l ，系本發(fā)明周期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件示意圖。
圖2 A及圖2 B ，系分別為本發(fā)明第一星形耦合器及第二星形耦合器的第一實施例示意圖。
圖3 A及圖3 B ，系分別為本發(fā)明第一星形耦合器及第二星形耦合器的第二實施例示意圖。
圖4 A及圖4 B ，系分別為本發(fā)明第一星形耦合器及第二星形耦合器的第三實施例示意圖。
圖5 ，系本發(fā)明輸出光訊號的頻譜示意圖。
圖6 A 圖6 Y，系本發(fā)明號角形波導(dǎo)的外形示意圖。
圖7 A及圖7 B ，分別為已用第一星形耦合器及第二星形耦合器的第一實施例示意圖。 圖8 ，系已用的頻譜示意圖。
圖9 A及圖9 B，分別為已用第一星形耦合器及第二星形耦合器的第二實施例示意圖。 圖1 0 A及圖1 0 B，系分別為已用第一星形耦合器及第二星形耦合器的第三實施例示 意圖。
圖1 1 ，系已用的另一頻譜示意圖。 標號說明第一星形耦合器l1 輸入波導(dǎo)l11 第一平板波導(dǎo)112 波導(dǎo)數(shù)組12 第二星形耦合器13 第二平板波導(dǎo)131 輸出波導(dǎo)1 3 2 號角形波導(dǎo)2 、 2 a 2 y 前端2 1 后端2 2 光訊號3 中心軸4 補償中心軸4 a 第一星形耦合器61 輸入波導(dǎo)611 第一平板波導(dǎo)6 1 2 波導(dǎo)數(shù)組6 2 第二星形耦合器6 3 第二平板波導(dǎo)6 3 1 輸出波導(dǎo)6 3 2 號角形波導(dǎo)7 中心軸8
具體實施例方式
請參閱圖l所示，系本發(fā)明的周期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件示意圖。如圖所示本發(fā)明系一 種周期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件1 ，至少由第一星形耦合器(star coupler) 1 1、 一波導(dǎo)數(shù)組 1 2、 一第二星形耦合器l 3及一號角形波導(dǎo)2所構(gòu)成，使分成多道的一光訊號3藉偏離原 來的中心軸或采用非對稱結(jié)構(gòu)的波導(dǎo)，利用該號角形波導(dǎo)2以使該光訊號3的傳輸頻帶( pass-band)平頂(flat-top)化，應(yīng)用在各類光組件中。
該第一星形耦合器1 1包含一輸入波導(dǎo)1 1 1及一第一平板波導(dǎo)112，使該光訊號3 經(jīng)由該輸入波導(dǎo)l 1 1導(dǎo)入且傳送至該第一平板波導(dǎo)1 1 2，將該光訊號3分成數(shù)道；該波導(dǎo)數(shù)組l 2由數(shù)根長短不等的單模波導(dǎo)排列組成，可使各單模波導(dǎo)內(nèi)的各道光訊號3具有特 定的相位差；而該第二星形耦合器l 3包含一第二平板波導(dǎo)1 3 l及一輸出波導(dǎo)l 3 2，并 連接該波導(dǎo)數(shù)組l 2，可使各道光訊號3干涉聚焦在該第二平板波導(dǎo)1 3 l的末端，之后再 耦合到該輸出波導(dǎo)l 3 2，以分開不同波長的各道光訊號3。
該號角形波導(dǎo)2設(shè)置于該輸入波導(dǎo)1 1 l與該第一平板波導(dǎo)l 1 2之間，或設(shè)置于該第 二平板波導(dǎo)l 3 l與該輸出波導(dǎo)l 3 2之間，并配合一補償中心軸或藉非對稱結(jié)構(gòu)的波導(dǎo)， 以修正該光訊號的傳輸頻帶。如是，藉由上述結(jié)構(gòu)構(gòu)成一全新的周期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件。
當本發(fā)明于運用時，將該波導(dǎo)數(shù)大于或等于1的光訊號3經(jīng)由該輸入波導(dǎo)1 1 l導(dǎo)入該 第一平板波導(dǎo)l 1 2，而該光訊號3的光場于此發(fā)散，并耦合進入該第一平板波導(dǎo)1 1 2后 端所連接的波導(dǎo)數(shù)組l 2，因該波導(dǎo)數(shù)組l 2為數(shù)根單模波導(dǎo)排列而成，且各相鄰的單模波 導(dǎo)其長度差為固定值，故可使光場傳輸?shù)南辔徊钜酁楣潭ㄖ?，之后將此具有等相位差的光?傳輸至該波導(dǎo)數(shù)組l 2光柵后端所連接的第二平板波導(dǎo)1 3 l以形成多狹縫干涉，并在該第 二平板波導(dǎo)l 3 l的末端曲面上，因光波長的不同，而于不同的位置形成建設(shè)性干涉，隨后 分別耦合到該第二平板波導(dǎo)1 3 l后端所連接的輸出波導(dǎo)l 3 2，使得不同波長的光訊號3 ，分別耦合至不同的輸出端。
本發(fā)明使該光訊號3偏離原來的中心軸或采用非對稱結(jié)構(gòu)的波導(dǎo)，藉該號角形波導(dǎo)2來 補償修正該光訊號3的傳輸頻帶。當欲使該光訊號3偏離原來的中心軸時，越靠近中間信道 所傳輸?shù)墓庥嵦?，其傳輸頻帶所需變形程度越低，故所需偏離中心軸的角度也越?。环粗?，越外部的信道所傳輸?shù)墓庥嵦?，其傳輸頻帶所需變形程度越大，故所需偏離中心軸的角 度也越大。而當欲采用非對稱結(jié)構(gòu)的波導(dǎo)時，越靠近中間的信道所傳輸?shù)墓庥嵦?所需傳輸 頻帶變形程度越低，故該波導(dǎo)所需的非對稱性越低；反之，越外部的信道所傳輸?shù)墓庥嵦? 所需傳輸頻帶變形程度越大，故該波導(dǎo)所需的非對稱性也越大。藉此，即可利用該號角形波 導(dǎo)2修正該光訊號3的傳輸頻帶使其變形以平頂化，進而應(yīng)用于各類光組件中。
請參閱圖2 A 圖5所示，系分別為本發(fā)明第一星形耦合器及第二星形耦合器的第一實 施例示意圖、本發(fā)明第一星形耦合器及第二星形耦合器的第二實施例示意圖、本發(fā)明第一星 形耦合器及第二星形耦合器的第三實施例示意圖及本發(fā)明輸出光訊號的頻譜示意圖。如圖所 示欲使一光訊號3的傳輸頻帶平頂化，系可將一號角形波導(dǎo)2設(shè)置于一輸入波導(dǎo)1 1 1與 一第一平板波導(dǎo)l 1 2之間，使其產(chǎn)生雙峰(two-peak)式光場分布，再將該輸出波導(dǎo)1 3 2所傳輸?shù)脑摴庥嵦?由原來的中心軸4，偏離成一補償中心軸4a，而該補償中心軸4 a 與原來的中心軸4間的角度差，越中間越小，越外部越大，故可使其傳輸頻帶變形以平頂化(如圖2 A及圖2 B所示)。
欲使該光訊號3的傳輸頻帶平頂化，亦可將該號角形波導(dǎo)2設(shè)置于該第二平板波導(dǎo)1 3 l與該輸出波導(dǎo)l 3 2之間，使其產(chǎn)生雙峰式光場分布，再將該輸出波導(dǎo)l 3 2所傳輸?shù)脑?光訊號3由原來的中心軸4，偏離成該補償中心軸4a，而該補償中心軸4 a與原來的中心 軸4間的角度差，越中間越小，越外部越大，故可使其產(chǎn)生互補性非對稱的雙峰式光場分布 ，將傳輸頻帶變形以平頂化(如圖3 A及圖3 B所示)。
欲使該光訊號3的傳輸頻帶平頂化，尚可將該號角形波導(dǎo)2設(shè)置于該第二平板波導(dǎo)1 3 l與該輸出波導(dǎo)l 3 2之間，而該輸出波導(dǎo)l 3 2采用非對稱結(jié)構(gòu)，越中間其非對稱性越小 ，越外部則越大，故可使其產(chǎn)生互補性非對稱的雙峰式光場分布，進而將傳輸頻帶變形以平 頂化(如圖4 A及圖4 B所示)。
由上述各結(jié)構(gòu)所得的頻譜圖(如圖5所示)中可得知，該傳輸頻帶為平頂化且無絲毫變 形，可證明本發(fā)明為可成功實現(xiàn)具有優(yōu)良平頂化傳輸頻帶的周期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件。
請參閱圖6 A 圖6 Y所示，系本發(fā)明號角形波導(dǎo)的外形示意圖。如圖所示該號角形 波導(dǎo)2 a 2 y系為一前端2 1窄而后端2 2寬的波導(dǎo)，且進一步具有各種不同的形狀，諸 如任意函數(shù)形(functional shape)、 三角函數(shù)形(trigonometric-functional shape)、 曲線凸開》(convex-curved sh鄰e)、錐開》(t鄰ered sh鄰e)、錐開》與矩開灘合開》( tapered-and-straight mixed shape) 、 二區(qū)段維形(two-sectional tapered shape)、 三區(qū)段錐形(three-sectional t鄰ered sh鄰e)、錐形與曲線凸形混合形( tapered-and-convex-curved mixed shape)、錐形與矩形多模干涉器混合形( taper-and-multimode-interference-structure mixed shape)、 多模干涉器形( multimode interference structure shape)、 方向親合器形(directional coupler shape)、纟隹開^f七方向親合器開》(tapered directional coupler shape)、曲線凸開》纟隹開^f七 方向親合器形(convex—curved taper type directional coupler shape) 、 Y分支形(Y branch's sh鄰e)、 長直波導(dǎo)分支形(channel waveguide type branch's sh鄰e)、 曲線 凸形錐形化分支形(convex-curved t鄰er type branch's sh鄰e)、錐形與長直波導(dǎo)分支 形(t鄰er and channel waveguide type branch's sh鄰e)、 錐形多模干涉器形(t鄰ered multimode interference structure shape)、三角函數(shù)形多模干涉器形( trigonometric-functional multimode interference structure shape)、 曲線凸形多模 干涉器形(convex-curved multimode interference structure shape)、 曲線四形多模干 涉器形形(concave-curved multimode interference structure shape) 、 二區(qū)段錐形四式多模干涉器形(two-sectional taper type concave multimode interference structure shape) 、 二區(qū)段錐形凸式多模干涉器形(two-sectional taper type convex multimode interference structure shape) 、 二區(qū)段曲線錐開多凸式多模干涉器開多( two-sectional curved taper type convex multimode interference structure shape) 、及三波導(dǎo)方向稱合器開鄉(xiāng)(three waveguide type directional coupler shape)等各禾中開鄉(xiāng) 狀，而本發(fā)明結(jié)合上述各形狀的號角形波導(dǎo)2 a 2 y以實現(xiàn)具有優(yōu)良平頂化傳輸頻帶的周 期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件。
綜上所述，本發(fā)明為一種周期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件，可有效改善已用的種種缺點，使光 訊號偏離原來的中心軸或采用非對稱結(jié)構(gòu)的波導(dǎo)，利用號角形波導(dǎo)可使該光訊號的傳輸頻帶 平頂化，以應(yīng)用在各類光組件中，進而使本發(fā)明的產(chǎn)生能更進步、更實用、更符合使用者所 須，確已符合發(fā)明專利申請的要件，爰依法提出專利申請。
惟以上所述，僅為本發(fā)明的較佳實施例而已，當不能以此限定本發(fā)明實施范圍；故，凡 依本發(fā)明權(quán)利要求書及發(fā)明說明書內(nèi)容所作的簡單的等效變化與修飾，皆應(yīng)仍屬本發(fā)明專利 涵蓋的范圍內(nèi)。
權(quán)利要求
1.一種周期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件，其特征在于包括一第一星形耦合器，該第一星形耦合器可將一光訊號分成數(shù)道；一波導(dǎo)數(shù)組，該波導(dǎo)數(shù)組用以使該光訊號具有特定的相位差；一第二星形耦合器，該第二星形耦合器用以將不同波長的光訊號分開；以及一號角形波導(dǎo)，其中，該周期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件藉該號角形波導(dǎo)配合該第一及第二星形耦合器，使該光訊號的傳輸頻帶平頂化。
2.根據(jù)權(quán)利要求1所述的周期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件，其特征在于， 該第一星形耦合器包括一輸入波導(dǎo)，該輸入波導(dǎo)接收該光訊號；以及一第一平板波導(dǎo)，該第一平板波導(dǎo)連接該輸入波導(dǎo)后端及該波導(dǎo)數(shù)組前端，以傳輸該 分成數(shù)道的光訊號。
3.根據(jù)權(quán)利要求1所述的周期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件，其特征在于， 該光訊號的波導(dǎo)數(shù)大于或等于l。
4.根據(jù)權(quán)利要求1所述的周期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件，其特征在于， 該波導(dǎo)數(shù)組由數(shù)根單模波導(dǎo)排列而成，且其相鄰波導(dǎo)的長度差為固定值。
5.根據(jù)權(quán)利要求1所述的周期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件，其特征在于， 該第二星形耦合器包括一第二平板波導(dǎo)，該第二平板波導(dǎo)連接該波導(dǎo)數(shù)組的后端，可使不同波長的光訊號形 成干涉聚焦；以及一輸出波導(dǎo)，該輸出波導(dǎo)連接該第二平板波導(dǎo)末端，可使該不同波長的光訊號分別耦 合至不同輸出端。
6.根據(jù)權(quán)利要求5所述的周期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件，其特征在于，該 光訊號傳輸至該第二平板波導(dǎo)后，先形成多狹縫干涉，再于該第二平板波導(dǎo)末端曲面上形成建設(shè)性干涉。
7 根據(jù)權(quán)利要求1所述的周期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件，其特征在于， 該號角形波導(dǎo)設(shè)置于該第一星形耦合器的輸入波導(dǎo)與第一平板波導(dǎo)間，配合該第二星形耦合 器的輸出波導(dǎo)所具的一補償中心軸使該光訊號的傳輸頻帶平頂化。
8 根據(jù)權(quán)利要求1所述的周期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件，其特征在于， 該號角形波導(dǎo)設(shè)置于該第二星形耦合器的第二平板波導(dǎo)與輸出波導(dǎo)間，配合該第二星形耦合 器的輸出波導(dǎo)所具有的一補償中心軸產(chǎn)生一互補性非對稱的雙峰式光場分布，使該光訊號的 傳輸頻帶平頂化。
9 根據(jù)權(quán)利要求1所述的周期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件，其特征在于， 該號角形波導(dǎo)設(shè)置于該第二星形耦合器的第二平板波導(dǎo)與輸出波導(dǎo)間，使該輸出波導(dǎo)具一非 對稱結(jié)構(gòu)，以產(chǎn)生一互補性非對稱的雙峰式光場分布，使該光訊號的傳輸頻帶平頂化。
10 根據(jù)權(quán)利要求1所述的周期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件，其特征在于， 該號角形波導(dǎo)為一端較另一端寬的波導(dǎo)。
全文摘要
一種周期性波導(dǎo)數(shù)組光柵組件，至少包含可將光訊號分成數(shù)道的第一星形耦合器、用以使該光訊號具有特定的相位差的波導(dǎo)數(shù)組、及用以將不同波長的光訊號分開的第二星形耦合器。藉此，利用號角形波導(dǎo)并使光訊號偏離原來的中心軸或采用非對稱結(jié)構(gòu)的波導(dǎo)，來補償修正傳輸頻帶使之平頂化，進而應(yīng)用于各類光組件中。
文檔編號G02B6/26GK101676754SQ200810304509
公開日2010年3月24日 申請日期2008年9月16日 優(yōu)先權(quán)日2008年9月16日
發(fā)明者盧鴻智 申請人:王維新