專利名稱：光信息記錄媒體的記錄再生裝置所用的物鏡的制作方法
技術領域：
本發(fā)明涉及將入射的發(fā)散光聚光到光信息記錄媒體上的物鏡沿與光軸正交的方向移動以進行尋道的光信息記錄媒體的記錄再生裝置以及該裝置所用的物鏡。
背景技術：
在使用對光盤等信息記錄媒體的記錄再生裝置的光學系統(tǒng)中，近年來最通用的是如圖1所示的將來自光源3的光，用物鏡2直接聚光在信息記錄面1上的方式。在圖1中箭頭4表示尋道的方向。通常是由于因光盤本身的偏心、旋轉(zhuǎn)軸的搖擺等，使軌道也搖擺，為不使激光光點脫離軌道，使激光光點沿光盤徑向移動，檢測出正規(guī)的軌道，一般稱為尋道。
在使用如圖1所示的有限共軛型物鏡的光學系統(tǒng)中，尋道是將物鏡相對光源沿與光軸正交的方向移動。亦即使用透鏡的軸外光。因而要求物鏡在軸上、軸外都能很好地校正象差。但是，通常光盤用的物鏡受到成本、重量等的制約，大都使用完全消球差單片型非球面透鏡，在那種情況下，軸外象差取決于隨像高的平方增加的象散。而且那時子午面內(nèi)光線的會聚點比弧矢面內(nèi)光線會聚點能在更前方(物鏡側(cè))發(fā)生象散。
在使用對光盤等信息記錄媒體的記錄再生裝置的光學系統(tǒng)中，通常用作光源的是波導放大型半導體激光器。這種激光器在其異質(zhì)結(jié)面上垂直方向和水平方向的發(fā)光點位置錯開，即有象散差。通常為了防止與相鄰光道(track)的串擾(cross talk)，在裝置中組裝時要使衍射環(huán)強度小的接結(jié)水平方向成為光盤徑向。這時，沿光盤的法線和半徑方向形成的面內(nèi)的光線會聚點就會在與其正交的面內(nèi)的光線會聚點的前方(物鏡側(cè))。作為消除半導體激光器的象散差產(chǎn)生的影響的方法，有在“光學”第14卷第二號(1985年4月)第64-67頁所披露的方法，但因成本等原因通常還一直使用有象散差的半導體激光器。
如上所述，因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散使沿光盤法線和半徑方向形成的面內(nèi)的光線會聚點在與其正交的面內(nèi)的光線會聚點的前方(物鏡側(cè))，進而在使用有象散差的半導體激光器時，因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散和半導體激光器具有的主要因象散差引起的象散都會使沿光盤法線與半徑方向形成的面內(nèi)的光線會聚點在與其正交的面內(nèi)的光線會聚點的前方，對光學系統(tǒng)整體來說，這些象散當然要加到一起。
圖2示出只因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散、以及因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散與半導體激光器的象散共同作用對產(chǎn)生的象散的實例。在圖2中，使用無象散差的半導體激光器時，只因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散成為在實際狀態(tài)產(chǎn)生的象散，使用有象散差的半導體激光器時，與半導體激光器的象散現(xiàn)象共同作用時的象散成為實際使用狀態(tài)的象散。在高的像高的位置，波面象差變得超過0.07λrms即作為讀取正常執(zhí)行的大致標準的馬來西魯界限。
在光盤等信息記錄媒體的記錄再生裝置內(nèi)使用的光學系統(tǒng)中，作為用以校正象散試驗已在例如特公平6-48543號等中披露，該專利公報所公開的信息是使物鏡單體導致的象散與構(gòu)成光學系統(tǒng)的其它光學部件導致的象散互相抵消，從而使從半導體激光器至信息記錄媒體的整個光學系統(tǒng)所產(chǎn)生的在軸上的象散大體最小。在為了尋道使物鏡沿與光軸正交方向移動時，因上述原因要產(chǎn)生象散，而因這種尋道產(chǎn)生的象散未得到校正。

發(fā)明內(nèi)容
本發(fā)明的目的是提供一種在光盤等光信息記錄媒體的記錄再生裝置中使用的光學系統(tǒng)中，在整個尋道范圍都能很好地校正象散的光信息記錄媒體的記錄再生裝置。
為了解決上述課題，本發(fā)明提供的光信息記錄媒體的記錄再生裝置的技術方案如下，它包括配置有由半導體激光器構(gòu)成的用于發(fā)射光束的光源；接受該光源射出的光束并將該發(fā)散光束聚光于信息記錄媒體上的物鏡，通過使上述物鏡相對上述光源沿與光軸正交的方向移動來進行尋道；所述物鏡是具有非球面表面的正透鏡；上述的物鏡具有象散，使該物鏡因?qū)さ捞幱谳S外的位置上，從該物鏡射出的波面的象散量具有最小值。
由于上述物鏡的象散是沿半導體激光器和尋道而產(chǎn)生的象散相抵消的方向裝配所產(chǎn)生的象散，所以能防止產(chǎn)生串擾，并且由于半導體激光器產(chǎn)生的象散與因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散能互相抵消，作為系統(tǒng)整體，能提供即使在尋道時物鏡從光軸移動也能良好地校正象散的光信息記錄媒體的記錄再生裝置。
本發(fā)明提供一種光信息記錄媒體的記錄再生裝置所用的物鏡，用于接受從光源射出的發(fā)散光束并將該發(fā)散光束聚光于該光信息記錄媒體上，其中所述物鏡為具有非球面表面的正透鏡，其特征在于所述物鏡是通過樹脂模塑成形制造的并具有象散量(ASLENS)，所述象散量(ASLENS)滿足以下公式0.013(λrms)≤ASLENS≤0.071(λrms)。
本發(fā)明還提供一種光信息記錄媒體的記錄再生裝置所用的物鏡，用于接受從光源射出的發(fā)散光束并將該發(fā)散光束聚光于該光信息記錄媒體上，其中所述物鏡為具有非球面表面的正透鏡，其特征在于上述物鏡的至少一表面的第一截面和與該第一截面垂直的第二截面不同，并且所述物鏡具有象散量(ASLENS)，所述象散量(ASLENS)滿足以下公式0.013(λrms)≤ASLENS≤0.071(λrms)。
本發(fā)明還提供一種光信息記錄媒體的記錄再生裝置所用的物鏡，用于接受從光源射出的發(fā)散光束并將該發(fā)散光束聚光于該光信息記錄媒體上，其中所述物鏡為具有非球面表面的正透鏡，其特征在于上述物鏡的至少一表面的第一截面和與該第一截面垂直的第二截面不同，并且所述物鏡是通過樹脂模塑成形制造的并具有象散量(ASLENS)，所述象散量(ASLENS)滿足以下公式0.013(λrms)≤ASLENS≤0.071(λrms)。


圖1是用于光信息記錄媒體的記錄再生裝置的光學系統(tǒng)圖。
圖2是已有技術的象散圖。
圖3是主要由半導體激光器產(chǎn)生的象散和因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散合成所得到的象散的說明圖。
圖4是表示實施例的光學系統(tǒng)圖。
圖5是實施例1的象散圖。
圖6是實施例2的象散圖。
圖7是實施例3的象散圖。
圖8是實施例4的象散圖。
圖9是實施例5的象散圖。
具體實施例方式
在光盤等信息記錄媒體的記錄再生裝置中使用的光學系統(tǒng)中，通常是使能很好地校正球面象差和彗形象差的完全消球差的單片兩面非球面的透鏡作為物鏡。這時，在因?qū)さ喇a(chǎn)生像高時所產(chǎn)生的象差是以象散為主。已知此象散相對像高Y按平方律增加。因而在因?qū)さ酪鸬淖畲笙窀遈的十分之七處所產(chǎn)生的象散量大體是在最大像高Y處所產(chǎn)生的象散量的一半。而且這時所產(chǎn)生的象散的方向是使在光盤的法線和半徑方向所形成的面內(nèi)的光線會聚點在與其正交的面內(nèi)的光線會聚點前方，即靠近物鏡的方向。
而且，半導體激光器的發(fā)光點的偏移，即主要因象散差引起的象散量(RMS值)ASLASER(單位λ、λ是波長)可用下式表示。
ASLASER=16×12·N′·θ′2×N′N·m′2·ΔX/λ]]>其中θ＝Sin-1(NA′)NA′物鏡的像側(cè)開口數(shù)N′像側(cè)媒質(zhì)的折射率 N物體側(cè)媒質(zhì)的折射率m′物鏡的水平放大率ΔX半導體激光器的象散差的一半(μm)λ半導體激光器的波長(μm)半導體激光器在與異質(zhì)結(jié)面平行的方向和垂直的方向有不同的發(fā)散角，與結(jié)面平行方向的發(fā)散角比垂直方向的發(fā)散角更小。通常，該橢圓形光束因圓形開口而成為圓形光束，但在與受更大影響的結(jié)面垂直的方向，衍射環(huán)的強度會變大。在光盤等中，此衍射環(huán)一到相鄰光道上，就會產(chǎn)生串擾這樣的不良情況。
為了避免這種不良情況，通過為了尋道使物鏡移動的方向即光盤的半徑方向和光學系統(tǒng)的光軸所形成的面與半導體激光器的異質(zhì)結(jié)面所成的角度在±45°以內(nèi)成為減少串擾的必要條件。進入而最好使光盤的半徑方向即光道相鄰的方向和與半導體激光器的結(jié)面平行的方向一致來決定半導體激光器和光盤的關系。
這樣，與半導體激光器的異質(zhì)結(jié)面平行的方向和光盤半徑方向變成在±45°以內(nèi)或者一致，在光盤的法線和半徑方向形成的面內(nèi)的光線會聚點可和與其正交的面內(nèi)的光線會聚點相同，或者在前方(即靠近物鏡)。
因而，將半導體激光器設定成這樣的方向時，由于主要由半導體激光器具有的象散差引起的象散如因?qū)さ喇a(chǎn)行的象散的方向都使在光盤法線和半徑方向形成的面內(nèi)的光線會聚點在與其正交的面內(nèi)的光線會聚點的前方，即能靠近物鏡，作為光學系統(tǒng)整體，就會使它們的象散相加，這在實用上是不希望的。
在本發(fā)明中，使物鏡預先產(chǎn)生象散，而且由于借助該象散在光盤法線和半徑方向形成的面內(nèi)的光線會聚點能在與其正交的面內(nèi)的光線會聚點的后方，通過這樣地裝配，能使主要因上述半導體激光器產(chǎn)生的象散和因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散互相抵消，作為整體系統(tǒng)，即使在尋道時使物鏡從光軸移動，也能很好地校正象散。
在此對主要由半導體激光器產(chǎn)生的象散和因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散合成所得到的象散進行說明。
象散是有180°旋轉(zhuǎn)的周期性的象差。所以，將象散量相同，象散方向正交時的象散合成時，象散成為0。
按一周360°的圓圖考慮這樣種情況時，可按圖3所示的矢量和考慮。
在圖3中，Δ表示象散的量，θ表示象散的方向。
現(xiàn)在，當主要因半導體激光器產(chǎn)生的象散發(fā)生在θ＝45°(在圖3中是2θ＝90°)方向，大小為2Δ，因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散發(fā)生在θ＝0°(在圖3中是2θ＝0°)方向，大小為2Δ時，兩者合成的象散發(fā)生在θ＝22.5°(在圖3中是2θ＝45°)方向，大小是2√2Δ。
因而，在這種情況下為了使主要因半導體激光器產(chǎn)生的象散與因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散互相抵消，最好是將在θ＝135°(在圖3中是2θ＝270°)方向大小的為2Δ的象散與在θ＝90°(在圖3中是2θ＝180°)方向，大小為2Δ的象散合成后的象散賦與物鏡。但是，在此必須注意，主要由半導體激光器產(chǎn)生的象散量不隨尋道變化，而因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散是隨尋道量而變化的。所以，實際上為了很好地在尋道的全部范圍都能很好地校正象散，例如在上述情況下，因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散2Δ如果是因?qū)さ喇a(chǎn)生的最大象散量時，如將在θ＝135°(在圖3中是2θ＝270°)方向大小的為2Δ的象散與在θ＝90°(在圖3中是2θ＝180°)方向大小為因?qū)さ喇a(chǎn)生的最大象散量的一半即Δ的象散合成而得到的象散賦與物鏡，則能完全抵消半導體激光器產(chǎn)生的象散，而且因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散變動也能成為只因?qū)さ喇a(chǎn)生的最大象散量未進行校正時的只能因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散量的1/2以下，從而能得到具有在最大尋道量為7/10時象散量為0這樣特性的光信息記錄媒體的記錄再生裝置。
使與半導體激光器的結(jié)面平行的方向和光盤半徑的方向即光道相鄰的方向(跟蹤方向)一致這樣來設置半導體激光器時，將主要由半導體激光器產(chǎn)生的象散與因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散合成所得到的象散量滿足下式。
ASSUM=16×12·N′·θ′2×N′N·m′2·ΔX/λ+ΔAS(KY)]]>其中θ′＝Sin-1(NA′)NA′物鏡的像側(cè)開口數(shù) N′像側(cè)媒質(zhì)的折射率N物體側(cè)鏡質(zhì)的折射率 m′物鏡的水平放大率ΔX半導體激光器的象散差的一半(μm)λ半導體激光器的波長(μm)Y由尋道引起的最大像高ΔAS(KY)因像高KY的尋道產(chǎn)生的象散量(WEF·λrms)KY因?qū)さ酪鸬淖畲笙窀叩腒/10的像高(mm)ASsum在像高為KY的半導體激光器的象散量與因?qū)さ喇a(chǎn)生的象散量合成所得的象散量(WEF·λrms)所以，如果使物鏡單體所具有的軸上的象散量(ASLENS)與在規(guī)定像高KY的合成的象散量ASsum相等，在該規(guī)定的象高KY可使象散量為0，如將該規(guī)定的像高KY設定在0.30Y～0.95Y的范圍內(nèi)，則在整個尋道范圍都能很好地校正象散。
按照圖4～圖9說明本發(fā)明的實施例。
圖4示出實施例的光學系統(tǒng)，11是光盤的玻璃蓋，12是物鏡。
本發(fā)明的實施例的物鏡的光源側(cè)、像側(cè)的面的非球面形狀，在以面的頂點為原點，以光軸方向為X軸的正交座標系統(tǒng)中，K為圓錐系數(shù)，Ai為非球面系數(shù)，Pi為非球面的冪數(shù)時，可用下式表示[數(shù)學式5]
X=CΦ21+1-(1+k)C2Φ2+ΣiAiΦPi]]>Φ=Y2+Z2,C=1r]]>d軸上物鏡的厚度n物鏡在780nm的折射率υ物鏡在d線的阿貝數(shù)(Abbe numver)[實施例1]半導體激光器的波長λ＝0.78(μm)半導體激光器的象散差 2ΔX＝10(μm)物鏡的像側(cè)開口數(shù) NA′＝0.45物鏡的水平放大率 m＝-1/5.5像側(cè)媒質(zhì)的折射率 N′＝1物體側(cè)媒質(zhì)的折射率N＝1由跟蹤引起的最大像高 Y＝0.1(mm)光盤玻璃蓋的玻璃厚度 t＝1.2(mm)光盤玻璃蓋的折射率n＝1.55物鏡的數(shù)據(jù)為R1＝2.570，d1＝2.50，n1＝1.48595υ＝55.0 R2＝4.362，當圓錐系數(shù)、非球面系數(shù)、非球面的冪數(shù)如下表所示時表1

象散量如下列所示[數(shù)學式6]ASLASER=16×12·N′·θ′2×N′N·m′2·ΔX/λ=0.009(λrms)]]>ΔAS(0.4Y)＝0.007(λrms)ΔAS(0.7Y)＝0.019(λrms)ΔAS(0.9Y)＝0.031(λrms)0.016≤ASLENS≤0.040圖5示出本實施例的象散。
在圖5中，橫軸表示象高，縱軸表示波面象數(shù)。給出由尋道引起的波面象散量。
在圖中的“尋道”表示不考慮半導體激光器的象散，只考慮由尋道引起的波面象散量。
“尋道+半導體激光器的象散”表示包含由半導體激光器的象散時，由于尋道而產(chǎn)生的波面象散量。
“ΔAS(0.4Y)，ΔAS(0.7Y)，ΔAS(0.9Y)抵消的情況”是指上述的“尋道+半導體激光器的象散”中，本發(fā)明中的，分別對ΔAS(0.4Y)，ΔAS(0.7Y)，ΔAS(0.9Y)進行抵消的情況下，由于尋道而產(chǎn)生的波面的象散量。
上述說明內(nèi)容也適應于附圖6、7、8、9。
半導體激光器的波長λ＝0.78(μm)半導體激光器的象散差 2ΔX＝20(μm)物鏡的像側(cè)開口數(shù) NA′＝0.45物鏡的水平放大率 m＝-1/5.5像側(cè)媒質(zhì)的折射率 N′＝1物體側(cè)媒質(zhì)的折射率N＝1尋道引起的最大像高Y＝0.1(mm)光盤玻璃蓋的玻璃厚度 t＝1.2(mm)光盤玻璃蓋的折射率n＝1.55
物鏡的數(shù)據(jù)為R1＝+2.570，d1＝2.50，n1＝1.48595υ＝55.0 R2＝-4.362，當圓錐系數(shù)、非球面系數(shù)、非球面的冪數(shù)如下表所示時表2

象散量ASLASER用下式表示。
ASLASER=16×12·N′·θ′2×N′N·m′2·ΔX/λ=0.009(λrms)]]>ΔAS(0.4Y)＝0.007(λrms)ΔAS(0.7Y)＝0.019(λrms)ΔAS(0.9Y)＝0.031(λrms)0.026≤ASLENS≤0.050(λrms)圖6示出本實施例的象散。
半導體激光器的波長 λ＝0.78(μm)半導體激光器的象散差2ΔX＝10(μm)物鏡的像側(cè)開口數(shù)NA′＝0.45物鏡的水平放大率m＝-1/5.5像側(cè)媒質(zhì)的折射率N′＝1
物體側(cè)媒質(zhì)的折射率N＝1尋道引起的最大像高Y＝0.1(mm)光盤玻璃蓋的玻璃厚度 t＝1.2(mm)光盤玻璃蓋的折射率n＝1.55物鏡的數(shù)據(jù)為R1＝+2.280，d1＝2.50，n1＝1.48595υ＝55.0 R2＝-3.603，當圓錐系數(shù)、非球面系數(shù)、非球面的冪數(shù)如下表所示時表3

象散量ASLASER用下式表示。
ASLASER=16×12·N′·θ′2×N′N·m′2·ΔX/λ=0.011(λrms)]]>ΔAS(0.4Y)＝0.014(λrms)ΔAS(0.7Y)＝0.032(λrms)ΔAS(0.9Y)＝0.048(λrms)0.025(λrms)≤ASLENS≤0.059(λrms)圖7示出本實施例的象散。
半導體激光器的波長 λ＝0.78(μm)
半導體激光器的象散差 2ΔX＝20(μm)物鏡的像側(cè)開口數(shù) NA′＝0.45物鏡的水平放大率 m＝-1/5.0像側(cè)媒質(zhì)的折射率 N′＝1物體側(cè)媒質(zhì)的折射率 N＝1尋道引起的最大像高 Y＝0.1(mm)光盤玻璃蓋的玻璃厚度 t＝1.2(mm)光盤玻璃蓋的折射率 n＝1.55物鏡的數(shù)據(jù)為R1＝+2.280，d1＝2.50，n1＝1.48595υ＝55.0，R2＝-3.603，在圓錐系數(shù)、非球面系數(shù)、非球面的冪數(shù)如下表所示時表4

象散量ASLASER用下式表示。
ASLASER=16×12·N′·θ′2×N′N·m′2·ΔX/λ=0.023(λrms)]]>ΔAS(0.4Y)＝0.014(λrms)ΔAS(0.7Y)＝0.032(λrms)ΔAS(0.9Y)＝0.048(λrms)0.037(λrms)≤ASLENS≤0.071(λrms)
圖8示出本實施例的象數(shù)。
半導體激光器的波長 ＝0.78(μm)半導體激光器的象散差 2ΔX＝0(μm)物鏡的像側(cè)開口數(shù) NA′＝0.45物鏡的水平放大率 m＝-1/5.0像側(cè)媒質(zhì)的折射率 N′＝1物體側(cè)媒質(zhì)的折射率 N＝1因?qū)さ缹е碌淖畲笙窀?Y＝0.1(mm)光盤玻璃蓋的玻璃厚度 t＝1.2(mm)光盤玻璃蓋的折射率 n＝1.55物鏡的數(shù)據(jù)為R1＝+2.280，d1＝2.50，n1＝1.48595υ＝55.0，R2＝-3.603，當圓錐系數(shù)、非球面系數(shù)、非球面的冪數(shù)如下表所示時表5

象散量ASLASER用下式表示。
ASLASER=16×12·N′·θ′2×N′N·m′2·ΔX/λ=0(λrms)]]>
ΔAS(0.4Y)＝0.014(λrms)ΔAS(0.7Y)＝0.032(λrms)ΔAS(0.9Y)＝0.048(λrms)0.014(λrms)≤ASLENS≤0.048(λrms)圖9示出本實施例的象散。
按照本發(fā)明的光信息記錄媒體的記錄再生裝置，在尋道時即使物鏡移離光軸，也能很好地校正象散。
權利要求
1.一種光信息記錄媒體的記錄再生裝置所用的物鏡，用于接受從光源射出的發(fā)散光束并將該發(fā)散光束聚光于該光信息記錄媒體上，其中所述物鏡為具有非球面表面的正透鏡，其特征在于所述物鏡是通過樹脂模塑成形制造的并具有象散量(ASLENS)，所述象散量(ASLENS)滿足以下公式0.013(λrms)≤ASLENS≤0.071(λrms)。
2.一種光信息記錄媒體的記錄再生裝置所用的物鏡，用于接受從光源射出的發(fā)散光束并將該發(fā)散光束聚光于該光信息記錄媒體上，其中所述物鏡為具有非球面表面的正透鏡，其特征在于上述物鏡的至少一表面的第一截面和與該第一截面垂直的第二截面不同，并且所述物鏡具有象散量(ASLENS)，所述象散量(ASLENS)滿足以下公式0.013(λrms)≤ASLENS≤0.071(λrms)。
3.一種光信息記錄媒體的記錄再生裝置所用的物鏡，用于接受從光源射出的發(fā)散光束并將該發(fā)散光束聚光于該光信息記錄媒體上，其中所述物鏡為具有非球面表面的正透鏡，其特征在于上述物鏡的至少一表面的第一截面和與該第一截面垂直的第二截面不同，并且所述物鏡是通過樹脂模塑成形制造的并具有象散量(ASLENS)，所述象散量(ASLENS)滿足以下公式0.013(λrms)≤ASLENS≤0.071(λrms)。
4.如權利要求1-3所述的物鏡，其中所述象散量(ASLENS)滿足以下公式0.016(λrms)≤ASLENS≤0.040(λrms)。
5.如權利要求1-3所述的物鏡，其中所述象散量(ASLENS)滿足以下公式0.026(λrms)≤ASLENS≤0.050(λrms)。
6.如權利要求1-3所述的物鏡，其中所述象散量(ASLENS)滿足以下公式0.025(λrms)≤ASLENS≤0.059(λrms)。
7.如權利要求1-3所述的物鏡，其中所述象散量(ASLENS)滿足以下公式0.037(λrms)≤ASLENS≤0.071(λrms)。
8.如權利要求1-3所述的物鏡，其中所述象散量(ASLENS)滿足以下公式0.014(λrms)≤ASLENS≤0.048(λrms)。
全文摘要
一種光信息記錄媒體的記錄再生裝置，它配置有將來自作為光源的半導體激光器的射出光束聚光在信息記錄媒體上的有限共軛型的物鏡，不使用準直儀也能很好地校正尋道時的象散。因?qū)さ蓝谳S外的位置上，使從物鏡射出的波面的象散量產(chǎn)生最小值，而使物鏡具有保持象散。提供一種光信息記錄媒體的記錄再生裝置所用的物鏡，用于接受從光源射出的發(fā)散光束并將該發(fā)散光束聚光于該光信息記錄媒體上，其中所述物鏡為具有非球面表面的正透鏡，其特征在于所述物鏡是通過樹脂模塑成形制造的并具有象散量(AS
文檔編號G02B3/04GK1555054SQ200410003269
公開日2004年12月15日 申請日期1995年11月10日 優(yōu)先權日1994年11月10日
發(fā)明者山崎敬之, 松丸隆 申請人:柯尼卡美能達精密光學株式會社